Faraday sötét területe kémiai kézikönyv 21
Kémia és vegyi technológia
K - A katód - anód I - katód glow 2 - katód sötét térben 3 - negatív izzítási parázsló 4 - Faraday sötét térben 5 - pozitív pólusa (világító régió) 6 - anód izzás [c.251]
Mivel a távolság a anód és a katód a parázsfény közelében a katód hosszanti méretekkel negatív területek változatlanok maradnak, míg a változó a hossza a pozitív oszlop. A pozitív oszlop hosszát önkényesen megnövelhetjük, ha csak az alkalmazott feszültség elegendő ahhoz, hogy meggyulladjon és fenntartsa a kisülést. Ha sík katód szerelve egy gömb alakú lombikba, és körül forog egy fix anód, a katód zónák együtt forog a katód mintha hozzákapcsolt, a pozitív pólus egyszerűen kitölti a térfogata közötti Faraday sötét térbe, és az anód. Ezekből a megfigyelésekből arra lehet következtetni, hogy a mozgás a töltött részecskék a negatív zónában irányul, radiális a természetben, és a pozitív zónában kaotikus. Ezt részben megerősíti a kibocsátott fény polarizációjának vizsgálata. Következésképpen a falaknak a katódra gyakorolt hatásának elhanyagolhatónak kell lennie, különösen a katód régió által kibocsátott fénynek. és a benne rejlő potenciál eloszlása nem függhet az üvegcső átmérőjétől. A pozitív oszlop területének a cső átmérőjétől kell függenie. Ennek az állításnak a bizonyítását az alábbiakban adjuk meg. [C.226]
Ha a gáznyomás meghaladja a 0,1 Hgmm-t, akkor láthatjuk, hogy a negatív izzási kisülési zónák a katód felé haladnak. Valójában, a folyamatos számláláshoz használt vákuummérők használatát megelőzően széles körben használták a vákuumrendszerek vákuumrendszerének meghatározására szolgáló eljárást a sötét katódterület szélességénél. 100 mm Hg fölött. Art. jól láthatóan csak Faraday sötét területe. A pozitív pólus mindig kitölti a leeresztő rés többi részét, de ha nyomás alatt áll, akkor sugárirányban szerződik. Ebben az esetben nem különbözik az ívkitöltés pozitív oszlopától ugyanazon áramértékeknél, kivéve, hogy az oszlop végén lévő ívkisülésnél a gáz tartalmazhat bizonyos mennyiségű gázt a katód és az anód anyagában. [C.226]
A negatív lumineszcencia zónájába belépő elektronok. osztható. legalább két csoportban. Az első csoport gyors elektronokból áll. A katódnál vagy annak közelében kialakult, és nincs ideje, hogy energiát veszítsen a sötét térben bekövetkező ütközések során. A második, nagy csoport lassú elektronokból áll. sötét térben alakult ki, és sok inelasztikus ütközést tapasztalt. Mivel a lassú elektronok energiája kisebb, mint az ionizációs maximumnak megfelelő energia, de nagyobb vagy közel áll a gerjesztési funkció maximális értékéhez, akkor az elektronok sok ütközést tapasztalnak gerjesztéssel és negatív lumineszcencia kialakulását okozzák. Ezután az energiájuk olyan kicsi lesz, hogy könnyedén rekombinálják a pozitív ionokkal. Ez a folyamat valószínűleg negatív fényben és mögötte történik, mivel az ionok és elektronok koncentrációja ebben a régióban nagy, és az elektromos mező kicsi. A rekombinációs sugárzás azonban általában alacsony intenzitású. A lumineszcencia határától való távolsággal csökken a gyors elektronok száma, és csökken a lumineszcencia intenzitása. A későbbi lassú növekedés azt eredményezi, hogy a rekombináció valószínűsége csökken, és megjelenik egy Faraday sötét tér, amelynek tulajdonságai közbensőek a pozitív oszlop és a negatív zónák tulajdonságai között. Mivel a mező a pozitív oszlop irányába nő. akkor először a spektrális vonalak jelennek meg. amelyeknek a gerjesztési valószínűsége az alacsony energiájú tartományban van. [C.228]
Faraday sötét területe a kibocsátás átmeneti régiója, amelyben, amikor közeledünk a pozitív oszlop fejéhez, fokozatosan kialakul az elektronok véletlenszerű hőmozgásának dominanciája az irányított mozgásuk fölött. [C.266]
Mivel a létezését független mentesítési függ elegendő számú kibocsátási elektronok a katód miatt bombázás pozitív ionok a negatív izzítási régióban, a helyét az anód változik kissé befolyásolja a villamos jellemzői a kisülési. Például, ha az anód kezdeni egyre közelebb és közelebb a katód feljebb, akkor észlelhető hatása a villamos jellemzői mentesítés után egymás után eltűnnek a pozitív oszlop. Faraday sötét helyét és végül a negatív ragyogást. Amikor az anód közeledik a katód sötét tér határához. jelentősen csökkentette a generált ionok, és a feszültség fenntartásához szükséges a kisülési ebben az esetben, nagymértékben növelni, mint kompenzáció csökkentésére az ionok száma kell növelni az együttható szekunder elektron emisszió. Az ilyen kibocsátást akadályozott fénykibocsátásnak nevezik. Ha az anód feljebb, közvetlenül a szélén a sötét térbe (innen, rendezni, hogy a katódon a parttól kevesebb, mint az átlagos hossza szükséges ionizálják az gázatomok elektronok.), A gáz nem fordul elő ionizációs, és fenntartani a kisülési nem sikeres, akkor is, amikor az elektródákhoz nagyfeszültségű . Amint korábban említettük, az ionos porlasztás kísérletei során anomális kisülést alkalmaznak. Ez elsősorban annak köszönhető, hogy az a tény, hogy a szokásos kiáramlási sebessége, hogy megkapjuk a kívánt szórt anyag a katód áramsűrűség túl alacsony Ezen kívül, mivel az alacsony értéke a feszültségesés a szokásos mentesítési katódporlasztással együtthatók is alacsonyak. [C.410]
Különösen fontos a fénykibocsátás csak két része - a katód sötét tér és a negatív ragyogás. Ezekben a zónákban alapvető folyamatok jelentkeznek. a mentesítés támogatása. Ha az anódot egy gázkibocsátó csőben mozgatják és fokozatosan a katódra költöznek, akkor minden katódrész változatlan marad, és csak a pozitív oszlop lerövidül. A kisülési hézag hosszának további csökkenésével a Faraday sötét helyet lerövidítik. Ha az anód negatív megvilágításba esik. eltűnik. Mindazonáltal a mentesítés továbbra is fennáll. És csak akkor, ha az anód megközelíti a katód sötét tér és a negatív fény közötti határt. a kibocsátás kialszik. Mint okozta [c.8]
A terepi kibocsátás mellett intenzív másodlagos elektronkibocsátás is megy végbe a katód ion bombázása során. A fénykibocsátás fő zónái (51. ábra) a katódos sötét tér és a negatív izzó elválik tőle. amely gyakran a sötét tér Faraday zónájává változik. Ez a három zóna [c.145]
A fénykibocsátás a katód közelében megjelenő világítórésről kapta a nevét, és egy sötét helytől elválasztja. Ha hosszú hengeres csőben. 0,1 - 1 mmHg nyomáson inert gázzal töltötték. Art. fénykibocsátás, látható fény eloszlása. Az ürítés által kibocsátott cső hossza az 1. ábrán látható módon fog kinézni. Közvetlenül a katódhoz egy nagyon keskeny, sötét tér, egy aszton sötét tér, majd egy meglehetősen vékony, gyengén világító réteg - a katód fénye és egy sötét katód tér után. Az Astonov sötét tér és a katód fény nem mindig látható. A sötét katódterületet a negatív izzítás éles határával választja el, az utóbbi gyorsan csökkenti intenzitását Faraday sötét tér felé. A Faraday-tér pozitív végén kezdődik egy pozitív oszlop. Ez a régió vagy a lumineszcencia egyenletes intenzitása. vagy a helyes réteges szerkezet. Pozitív vége, tedd [c.224]
A jelenlegi, a pozitív oszlop hajtjuk elsősorban elektronok, mert a mozgékonyság és sebesség sodródás pozitív uo (SE kicsi. Úgy tűnhet tehát, hogy előfordulása miatt az oszlop azonos számú vádjával egyik jel minden egyes eleme az oszlop magassága kell hagyni több elektront. Mint ionok. Ezt kellene vezetne felhalmozódásához pozitív töltés. nőtt. ez azonban nem. Ha figyelembe vesszük a díj átadása az oszlopot kell figyelembe venni, és a lezajló folyamatok a saját oldalán x. van egy folyamatos beáramlása elektronok, amely meghatározza a kisülési áram. Mindegyikük megy keresztül az anód végén a pozitív oszlop. Mivel az anód régió egy oszlopban folyamatosan tápláljuk pozitív ionok által generált ionizációs ott Faraday sötét térben. [c.249]
Ha az elektronok a negatív lumineszcencia tartományába esnek, akkor lényegében energiájuk van. amely megfelel a teljes katódpotenciál csökkenésének. Ezt az energiát egy ütközéssorozatban elveszítik, amely ionizálja vagy gerjeszti a gáz atomokat (rugalmas ütközések esetén az elektronok energiája valójában nem fogyasztódik). Végül az elektronok energiája annyira csökken, hogy a későbbi ütközésekben már nem tudják ionizálni a gáz atomjait. A kiáramló rés megfelelő része meghatározza a negatív izzadás határát. Mivel a gáz nem ionizálódik, az elektronok felhalmozódnak ebben a térségben, és kis negatív térköltséget képeznek. Az elektronok energiája még a gáz atomok gerjesztéséhez sem elegendő, mert ez a terület sötét. Faraday sötét térnek hívták. [C.409]
A kategória többi részében. a Faraday sötét tér szélétől és az anódig a kép nagyon hasonlít az előzőekben tárgyalt Towns-Ndean kategóriára. Egy állandó elektronforrás és egy gyenge elektron [c.409]
A fénykibocsátás különféle részei megjelenésének mechanizmusának leírásában olyan izzó juhokat értünk el, amelyek az anód felé fokozatosan nedvesek, és Faraday sötét helyük váltja fel. [C.32]
Az utóbbi megjelenése annak a ténynek tudható be, hogy az elsődleges állandók a potenciál atomos csökkenése esetén. szétszórták az energiájukat a lángoló ragyogás területén, mivel sok molekulával nemkívánatos ütközés következett be, és így elvesztette az izgalmat. Ezek a ragyogásveszély azon részei, amelyek a létezéshez és a végrehajtás minden esetben felmerülnek. A további függ az adott körülmények. Például, ha az anód elég közel van a katódhoz vagy a kisülést körülvevő falakhoz, a Faraday sötét hely az anódra nyúlik, és csak az utóbbinak van egy keskeny anód-izzítási területe. amelynek eredete az anódon lévő potenciális ugrás megjelenésével függ össze. szükséges ahhoz, hogy az elektronok vonzódjanak és lehúzzák az oldalukra való diffúziójukat. Ezért az elektronok olyan energiákon esnek, amelyek elégségesek ahhoz, hogy gerjeszti a molekulákat. [C.33]
Amikor a gáznyomás felemelkedik, az astonov sötét tér és a katódsugár eltűnik, a negatív izzó átkerül a katódra, Faraday sötét területe összezsugorodik, és a pozitív oszlop meghosszabbodik. A külsõ áramkörök megfelelõ megválasztásával és a katód folyamatos hûtésével lehetõvé válik, hogy a légköri és magasabb légnyomás közeli nyomású fénysugárzáshoz jusson. [C.8]
Mivel a pozitív ionok sebessége kicsi, a pozitív oszlopban lévő áramot főként elektronok szállítják (3. ábra, d). Úgy tűnhet, hogy a pozitív oszlopban a szabad díjak sebességének különbsége miatt a pozitív és negatív töltések koncentrációjának egyenlőségét megsérthetik. Ez azonban nem így van. Ha figyelembe vesszük a töltés átadását egy oszlopban, figyelembe kell vennünk a folyamatok végpontjaiban bekövetkező folyamatokat is. Faraday sötét tér folyamatosan annyi elektronot kap, amennyit ugyanabban az időben elhagynak az anódon. Faraday sötét térben olyan sok pozitív ion van. hányan belépnek az oszlopba az anód régióból, ahol ionizáció eredményeként jönnek létre. [C.9]
A későbbi lassú növekedés azt eredményezi, hogy a lassú elektronok sebessége növekedni kezd, és átjutnak az ionok mellett, mielőtt rekombinálódnak. Ez csökkenti a rekombináció sugárzását és a Faraday sötét térének megjelenését. [C.9]
Megjelenéskor az ívkisülés a csövekben hideg elektródákkal eltér a tüzeléstől, mivel egy színes folt jelenik meg a katódon, egy katódhelyen. Közvetlenül a katódhelynél van egy része a kisülésnek. ami a fénykibocsátás negatív izzadásának felel meg. Ezt a részt negatív vagy katódos ecsetnek vagy negatív lángnak nevezik. Ezután van egy szoba (hasonlóan a Faraday sötét fényáteresztő helyéhez), egy pozitív pólus. amely az anódra szűkítve, és egy anód sötét térben van. A pozitív oszlop fényereje sokkal nagyobb, mint a fénykibocsátás esetén, és növekszik az árammal. [C.11]
Közvetlenül a katód közelében (3. ábra), gyenge katód lumineszcens réteggel körülvéve. A sötét hely Kráľovóban található, a negatív fénytől elválasztva. Az utóbbi fokozatosan az úgynevezett Faraday sötét térségébe fordul. A kiürítési zóna fennmaradó része az anód előtt tele van a pozitív oszlop fényével. amely bizonyos körülmények között réteges szerkezetű is lehet (réteg). A szemek közötti távolság [c.57]
Lásd az oldalakat, ahol a Faraday sötét helyét említik. [c.38] [c.227] [c.245] [c.247] [c.147] [c.410] [c.415] [c.18] [c.30] [c.7] A rádióelektronikai berendezések fizikai-kémiai alapja (1979) - [c.14]
Vékony filmek technológiája 1. rész (1977) - [c.409]