Energia klasszikus - a vegyész könyvtára 21
Miután a (11.82) (11.82) reláció helyébe (11.82) az ebben a kifejezésben szereplő állandó, amely az oszcillátor energiáját jellemzi. egyenlővé válik az A / 2 értékkel. Ebből következik, hogy egy klasszikus oszcillátor energiája bármilyen értéket vehet fel. amelyet az oszcilláció amplitúdója határoz meg. [C.51]
Metals. A kémiai kötés fémes jellegű kristályaiban a vezetési sávban lévő elektronok száma összehasonlítható a megengedett kvantumegyenletek számával. Ennek egyik fontos következménye az elektron-folyadék erős kvantummechanikai degenerálódása, amely összefügg a Fermi-Dirac kvantum statisztikák jellemzőivel. E statisztikák szerint az energia szintek túlnyomó többsége. az elektron kémiai potenciáljának (Fermi-szint) alatti fémvezetési sávban elhelyezkedő elektronokat elfoglalják, míg a Fermi-szint fölött fekvő szintek alapvetően szabadok. Ezért a fémek esetében gyakorlatilag lehetetlenné válik a nagy energiaköltséget igénylő, messze fekvő szintek közötti átmenet. és csak elektronok vesznek részt az átvitelben, amelynek energiája jelentéktelen mértékben különbözik (xkT) a Fermi energiától. Ez utóbbi értékét a fém természete határozza meg, és gyakorlatilag független a hőmérséklettől. Ennek következtében a fém vezetési elektronainak átlagos kinetikus energiája és a vándorlások átlagos aránya, amelyek a klasszikus képlet által kinetikus energiához kapcsolódnak, gyakorlatilag hőmérséklet-függetlenek (c.192)
Összefoglalva, az olvasót figyelmeztetni kell arra, hogy a konformációs elmélet minden erényével nem tekinthető koronázási eredménynek a sztereokémiának kifejlesztésében. Különösen a belső rotáció gáton etán, kiszámítani klasszikus van der Waals-erők az energia értékek csak 3,4 kJ / mol, míg a termodinamikai adatok 13 kJ / mól. Következésképpen vannak olyan ismeretlen interakciók, amelyeket még nem lehet megfontolni vagy megnevezni. Igaz, számos ötlet és számítás alapul ezeken a fejlettségen [23, 38. o.]. 14-16], de a kérdést még mindig nem lehet megoldani. Azonban még ma is a konformációs elmélet már a katalízis elméletének nagy részét adhatja. Csak egy gyakoribb lehetőségre van szükség. [C.18]
Meg kell jegyezni, hogy éles eltérés tapasztalható a részecskékben megfigyelt mintázatból, amelynek mozgását a klasszikus mechanika törvényei írják le. A klasszikus részecske energiája bármilyen értéket vehet fel. Amint az (I, 27) egyenletből látható, egy részecske energiája. amelyekre a kvantummechanika törvényei érvényesek. csak szigorúan meghatározott értékek sorozatát veheti igénybe. amelyet egész számú n együttható jellemez. elektronenergia. mozog a maggal szemben. kvantálódik. Ebben az esetben az n paraméter azonosítható az atom legfontosabb kvantumszámával Bohr elméletében. A fő kvantumszám bevezetése és az energiakvantáció feltételezése egyike a Bohr elméletének alapvető posztulátumainak. A kvantummechanikában ez a pozíció a Schröderinger hullámegyenlet sugárirányú részének megoldásához szükséges feltétel. Mivel n nem lehet egyenlő nulla az (1.27) egyenletben, akkor s = s0, vagyis a hidrogénatom minimális energiája megfelel az n = [c.18]
Egyszerű elektrosztatikus elmélet használta először, hogy ismertesse a komplexek van Arkel és de Boer „II Garrick mintegy 1930 ő kommunikációs modell ők használják a jól ismert egyenlet a potenciális energia klasszikus elektrosztatika. Ez a megközelítés szükséges tudással a díj összegének és a méret a központi ion. valamint a díj összegének a dipólusmomentumának. polarizálhatóságot ligandumok és méretben. könnyű megmutatni, hogy ha veszünk egy tisztán elektrosztatikus modell szerint. meg kell várni a komplexek azonos ligandumok n bármely koordinációs száma a megfelelő konfigurációs például, a komplexek a leggyakoribb koordinációs számú 2, 4, és a konfiguráció a 6. kellene megfelelően lineáris, tetraéderes és oktaéderes, mivel ezek biztosítják a minimális taszítás a ligandumok. Egyes rendszereknél. Ezzel az egyszerű mo del, lehet kiszámítani kötési energia, jó egyezésben a kísérleti értékek talált. [c.256]
Neslyutrya ő látszólag egyszerű formája, a megoldás ennek másodfokú (tekintetében E) az egyenletnek van társítva jelentős nehézségekkel, mert az I / y és D / y csak akkor lehet kifejezni a funkciók az A és B, és azok, viszont - funkciók révén. amelyek önmagukban összetett integrált kifejezések. Ezért további feltételezésekre van szükségünk, amelyek az Eiriig és a munkatársak munkáihoz (összetettebb esetekhez) megfogalmazódtak [19]. Azok kapcsolódnak a elemek A és HN /, - a (4), amely szerint az egyes képletek által kifejezett Q, Coulomb integrálja (a klasszikus Coulomb kölcsönhatási energia a magok és az elektronok egymást, és egymással), és a csere integrálok. amely megfelel egy vagy egy másik elektronpár cseréjének, vagy - amint azt néha említettük - a megfelelő orbitális függvények koordinátáinak átvitelével. [C.205]
Van még egy kérdésem, amelyet itt szeretnék felhozni. Ez a cserediák valóságának kérdése. Úgy tűnik számomra, hogy ez a vita teljesen értelmetlen. Nyilvánvaló, hogy ha bármely molekulát, például egy molekulát kiszámolunk, azt látjuk, hogy van egy klasszikus és nem klasszikus része az energianak. A klasszikus rész a Coulomb vagy az elektrosztatikus rész. Hidrogénmolekulához ez 14 kcal értéket eredményez, szemben a 100 kcal értékkel. Következésképpen vitathatatlan tény, hogy van olyan erő, amely nem tükröződik a klasszikus mechanika vagy elektrodinamika képében. A hatalom és az energia természete nem elég világos nekünk. Attól függően, hogy milyen számítási módszereket alkalmaztunk, a csere integrált. (a molekuláris pályák módszerében), akkor a hibrid Coulomb-exchange integral, stb. Ez a terminológia sikertelen. De mindezek a számítások, amelyek az energiát különbözőképpen, termé kekké osztják, nem kölcsönösen kölcsönhatást kölcsönöznek. Ez az energia a belső nukleáris távolság függvénye. és ha figyelembe vesszük a származékot a távolság tekintetében, megszerezzük az erőt. Ez az erő valóságos? Persze, hogy valóságos, kiszámolhatok és meghatározhatok egy erő állandóját (dinamikus koefficiens), és összehasonlíthatjuk a kísérleti si-konstans konstanssal, amelyet közvetlenül a spektrumtól határozunk meg. Ha a klasszikus mechanika vagy elektrodinamika keretein belül határozza meg a molekula erőállandóját. akkor soha nem fogok megállapodni tapasztalattal. Következésképpen vannak valódi erők, de a kérdés az, hogyan kell számolni őket. A terminológia téves, hibás abban az értelemben, hogy a csere jelenségének valódi létezése hallható. Nincs valódi csere, de a nem klasszikus eredetű erők léteznek, és minden bizonnyal valódiak, és bizonyos fokú közelítéssel kiszámíthatók, attól függően, hogy melyik számítási módot használjuk. [C.194]
Végül megjegyezzük, hogy az elektron hullám tulajdonságait lényegében az elemzés során használtuk fel. Az ionok vagy atomok interfázis határán át történő átmenet leírására, amelyek a klasszikus részecskék a megfontolt energiákban, nagy tömegük miatt. A b bevezetése nyilvánvalóan lehetetlen, és szükség van egy háromdimenziós mikropotenciál használatára. [C.39]
Ha az elektronikus tulajdonságait a két végcsoportok L és K jelentése eltérő, a klasszikus szerkezetek (Va) és (Vb) különböznek energia (lásd. Ábra. 96), és ebben az esetben van egy erős abszorpciós frekvencia eltérés a nem szimmetrikus cianin izoenerge-cal hullámhosszon. Elméletileg az eltérés legyen az erősebb, annál nagyobb a különbség az energiákat a klasszikus szerkezetek (yo) és (Vb). Brooker és munkatársai a vizsgált végcsoportokat egy sor elektronikai bázisként helyezték el. amely tükrözi a kettős kötés kialakulását a polimetil-láncban [46]. Például, ha a szerkezet (Va) nagyobb mértékben járul hozzá az alapállapotba rezonancia gabrida képest a szerkezet (Vb), a linkek összekötő terminális csoportok az L és K a polimetin lánc, rendre több vagy kevesebb dvoesvyazanny karakter. és b alaptényesebb. mint K. [1837-ben]
Kémiai kinetika és katalízis 1985 (1985) - [c.136]
A fizikai kémia folyamata 2. kötet 2. kiadás (1973) - [c.133]