Az oldatot - diszperzió egyenlet - Encyclopedia nagy olaj és gáz, papír, oldal 1
Az oldatot - diszperziós egyenlet
Megoldások a diszperziós egyenlet. megfelel egy hátra hullám, amely a felső lap síkjában Kt 4 - negyedköríves első kiviteli alakja a görbe I, a második - a II görbe. Feltéve, hogy R 8 hetes (i hullámokat egy réteges hullámvezetőt rezisztív filmek gyors, feltéve, p (HL / ep, - lassú [1].
Megoldások a diszperziós egyenlet. komplex hullámok megfelel a második típusú eltávolítjuk a cut-off pont a felületi hullámok. Amellett, hogy ezek a diszperziós egyenletnek megoldásokat, amelyek összetett minden végtelen frekvenciatartományban. Ezek az oldatok megfelelnek az úgynevezett nem megfelelő komplex hullámok. [2]
Megoldások a diszperziós egyenlet. megfelelő ez a hullám ábrán mutatjuk be. 5.2. Nagyfrekvenciákon azok közvetlen közelében található a képzetes tengelynek. Meghatározva ezek a döntések, a hullám nem kapcsolódik a felszínre a saját és ott az egész frekvenciatartományban, akkor minősíthető egy összetett hullám nem. [4]
A diszperzió oldatát (1) egyenlet megtalálható grafikusan. [5]
A diszperzió oldatát egyenlet (3.18) meghatározására egy paraméter adott más igények nagy számítási erőfeszítést, és történt az egymást követő közelítések. Például, összegének meghatározása során az L kell ismételten kiszámítja a bal oldali egyenlet (3,18), változás elérését értékének b eleget tesz az egyenlőség. Más esetekben a döntési folyamat lehet még nehezebb, mint az szükséges, hogy helyettesítse a kívánt mennyiséget, ugyanakkor a bal és a jobb oldalon egyenlet (3.18), biztosítva az azonosságot. [6]
A diszperzió oldatát (1) egyenlet megtalálható grafikusan. [7]
A diszperzió oldatát egyenlet (7.39) a kiválasztott sajátérték általában úgy végezzük, a módszer vagy a szelőmódszer parabola. [9]
Megoldás komplex diszperziós egyenlet (4.12) általában nehéz feladat hiánya miatt bejegyzéseket a komplex síkban Mathieu funkciók trigonometrikus függvények és az együtthatók kiterjesztése a Bessel-függvények. Annak érdekében, hogy megoldja ezt a nehézséget, korlátozzuk figyelmet a frekvenciatartományban, amelyben a nagyságát S12 kellően kicsi. Ebben az esetben a bővítések a Mathieu trigonometrikus függvények és hengeres lehet figyelembe venni csak az első értelemben, hogy az ismeretlen hôtágulása segítségével (4.12) csökken. [10]
Megoldások a diszperziós egyenlet két négy csúcsai a négyszög. [11]
Megoldása után a diszperzió egyenletben nem lehet számítani a forgalmazás a feszültségek és elmozdulások az egyes üzemmódok között bármely frekvencián. [12]
Ezért a megoldás az a diszperziós relációt a hosszanti rezgések felírható pontosan abban a formában: W - a ICO Cole - IKW. Ebben az esetben a csoport sebesség a hosszirányú rezgések nullával egyenlő. [13]
Viselkedése megoldások a diszperzió egyenlet hullámok EPP tevékenységének fő jellemzői. Ábra. 5.8 Ez az átmenet felel meg a C pontot Ezen a ponton (ábra. 5.8 ez felel meg a pont AZ) mozognak a régió II, amelyek megfelelnek a szivárgó hullám. Frekvencia domén lyukas hullám EPP lényegesen szélesebb, mint a E0 hullám alacsony frekvencián kapott hullám EPP valamint EO, átvált a lassú hullámú. A létezése gyors felületi hullámok hatására újra rezisztív film. Egy hagyományos dielektromos hullámvezetőt, mint láttuk, a lassú felületi hullámok EN1t közvetlenül át áramló. Numerikus vizsgálatok azt mutatják, hogy növelve a frekvencia régiójában létezését szivárgó hullámok vezetési film E0m, EH m (intervallum A n - 1 2) szűkült, a minimális érték a relatív fázis állandó növekedése. [14]
: 1 2 3 4 5