A királis szimmetria
a kvantumtérelméletben (QFT) a mozgás egyenleteinek szimmetriája, amely két ellentmondásból áll össze. szimmetria: a hadronok termelésének szimmetriája az "izotópos" pr-ve "(lásd az ISOTOPIC INVARIANCE-t) az int. paritás és ugyanaz a szimmetria, de az int. paritás. Így. C. átalakítása a. kivéve a hh állapotának a divergenciával való összekeverését. Elektromos. díjak, "mix" és az állam különböző int. paritás. C. a. yavl. globális, vagyis függetlenül a téridőtől. Az ilyen nem-nulla tömegű invariancia nem társítható a rögzítésekkel kapcsolatos természetvédelmi törvényhez. a ch-ts rendszerét, de csak az expozíció formáját határozza meg. a nukleonok pszeudoscaláris pionokkal történő terjeszkedésének formája, melyek mindegyike emisszió megváltoztatja a rendszer paritását. Ebben az értelemben K. s. yavl. Dinamikus. szimmetria. A KS a szimmetria egyik példája, amely lényegében nemlineáris QFT-hez vezet (lásd NINLINEAR FIELD THEORY).
Az "izotópos" rotációval kapcsolatos bizonytalanság. pr-ve "paritásváltozás nélkül kapcsolódik a vektoráram (V) megőrzésének törvényével és paritásváltozással - a tengelyirányú áramok (A) megőrzésének törvényével (lásd CURR). A vektoráram megóvása összefügghet a teljes áramerősség megőrzésével. a kölcsönhatás rendszerének feltöltése hh. A tömeg nélküli spinor esetében (spin 1/2) például a h-c. neutrínó. A tengelyirányú áram megőrzése összefüggésben van a meghatározóval. a megőrzés törvénye - a hűtlenség megőrzésének törvénye. Valójában, a fénysebességet szaporító tömegtelen spinórmező esetében a mező kvantum centrifugája mozgással vagy mozgás irányában irányul. Volt. különbséget kell tenni a bal és a jobb Az első eset a V-A részecskeáramok kombinációjának felel meg, a második pedig a V + A kombinációjának, és ezeket a kombinációkat meg kell őrizni neutrínó-robbanás hiányában más részecskékkel. Ha azonban a spinor rész nem nulla pihenő tömeggel rendelkezik, akkor a centrifugálásnak nem feltétlenül a mozgási tengely mentén kell lennie. De más ch-tsami esetekben ez a higgadtság ismét megnyilvánul. Így csak a bal szférájú leptonok vesznek részt a gyenge kölcsönhatásban, és a hadronáramok (V-A) és a jobb (V + A) is részt vehetnek az erős kölcsönhatásban.
A mezőelmélet mellett, amely Lagrangus formalizmust alkalmaz a Lagrangusokkal szemben, kielégítve a kvantummechanika követelményeit. hogy megtalálja a nézeteltéréses folyamatok valószínűsége közötti kapcsolatot. a kölcsönható hadronok számát az ún. egy relatív algebra, amely összekapcsolja a két áramváltó kapcsolását az áramokkal. Két független algebrából áll: a bal hadronáramok (V-A) algebra és a jobboldali áram algebra a hadronok (V + A) számára. Mivel ebben az elméletben a jobb és a bal áramlatok tekintetében szimmetria van, ezt a szimmetriát szimmetrianak nevezik. királis (a görög rágcsálókból).
A királis QFT sokat ír le. a hadronok szétszóródási és bomlási folyamata alacsony energiákon, jó kísérletekkel egyetértésben. adatokat. Ez akkor is előfordul, amikor nagyon nagy energiájú folyamatokat ír le (például a parton modellben).
Kernberg megközelítőleg egy; pontos lenne, ha a pszeudoscaláris pionok tömege nulla volt. Amennyiben tömegük nem nulla (bár jelentősen kisebb, mint a tömeg barionok), axiális áramok fennállnak csak részben (a mértéke megsértése arányok. Meson tömege (lásd. AXIÁLIS jelenlegi részleges STORE)).
Az erős kölcsönhatás (királis szimmetria) (a görög puszta kézből) az erős kölcsönhatás közelítő szimmetriája a paritást megváltoztató transzformációk (királis transzformációk, lásd a királis mezőket).
Felülvizsgálat szerint. Az erős kölcsönhatást a kvantumkromodinamika (QCD) írja le - a színkvarkok és a gluonok interakciójának szelvényelmélete. A QCD Lagrangian tartalmazza a q = u, d, s kvark mezőket, amelyek tömege kicsi az erős kölcsönhatás jellemző tömegsíkjában (
1 GeV az egységek rendszerében). E kijelentés pontosabb megfogalmazását nehezebbé teszi az a tény, hogy az ingyenes kvarkok nem léteznek az úgynevezett " bezárás (színmegtartás). Az átvitt lendület négyzetére például a kvark tömegről beszélhetünk, 1 GeV 2 sorrendben. Ezután a tömegek megközelítőleg egyenlőek:
Ha figyelmen kívül hagyjuk a túró tömegek, a mező u, d-, s- túró nem különböznek kvantumszíndinamika Lagrange invariáns forgatások térben típusú (íz) kvark (cm. Belső szimmetria) egy rum u, d-, s- a kvarkok átmennek egymásba. Ebben a vektorban természete miatt a kölcsönhatás gluonokat túró egymástól függetlenül képes forgatni a bal és a jobb komponenseket túró mezők qL. qR. Az ilyen típusú transzformációkat 8 független paraméter jellemzi a bal oldali részecskéknél és 8 paramétert a megfelelő részecskékre (a = 1,8):
hol vannak a Gark-Mana mátrixok a kvark íze térben és, d, s.
Ha. akkor az átalakítások (2) megőrzik a paritást. Az ilyen átalakulásokkal szembeni bizonytalanság abban az esetben is fennáll, amikor a kvark tömegek nem nulla, de egyenlőek egymással, m = md (történetileg ezt a lehetőséget először megvitattuk). Az (1) bekezdésből következik, most nincs ok azt hinni, hogy az egyenlő kvark tömegek közelítése jobb, mint a nulla tömegek közelítése. Az utóbbi esetben a Lagrangian invariáns az átalakulások tekintetében, és amelyekkel nem tartják fenn a paritást (a paritás konverzió alatt, azaz térbeli inverzió alatt), és hívják. királis transzformációk.
Math-szal. Ezzel ellentétben az invariáns transzformációk (2) az erős kölcsönhatás Lagrangian királis SU (3) SU (3) szimmetriáját jelöli. Ha feltételezzük. de mint korábban mu = md = 0, akkor a Lagrangian invariancia csökken a K. csoporthoz. SU (2) SU (2). Végül a közelítésben csak SU (2) szimmetria marad, amelyet az erős kölcsönhatás izotópikus invarianciájával azonosítunk.
Történelmileg a közelítő SU (3) SU (3) szimmetriát a QCD megfogalmazása előtt fedezték fel. Fenomenológiailag ez a szimmetria nyolc viszonylag könnyű pszeudoscaláris mezon létezésében nyilvánul meg, és bizonyos mezonok kölcsönhatásainak amplitúdói között. A pontos SU (3) SU (3) szimmetria megfelel a kvarkok nullás tömeg közelítésének; A közelítés a hadron spektrumban megegyezik. Pontos SU (2) SU (2) szimmetria csak megköveteli. A mezonok tömegtelensége ebben az esetben a sp. C. Spontán megsértésének felel meg. (lásd Spontán szimmetria törés) - pszeudoscaláris mezonok Goldstone bozonok. A mezonok szórási amplitúdói közötti összefüggés az aktuális algebrából és a megfelelő tengelyirányú áram részleges megőrzésével állítható elő (lásd az axiális áram részleges megőrzését).
REFERENCIÁK 1. Vainshtein, AI, Zakharov, VI, Az axiális áram részleges megőrzése és a "puha" p-mezonokkal végzett folyamatok, "Uspekhi Fizicheskikh Nauk", 1970, 100. o. 225; Vainshtein AI és munkatársai, Charmonium és Quantum Chromodynamics. "UFN", 1977, v. 123.0. 217; Ramon P. A mezők elmélete, transz. Sangli. M., 1984.
Nézd meg, mi a "CHIRAL SYMMETRY" más szótárakban:
királis szimmetria - A mozgás egyenletének szimmetriája az izotóp transzformációk és inverzok kombinációjához viszonyítva a koordináta térben ... Műszaki terminológiai szótár
Szimmetria - (a görög szimmetria arányosságából) a fizika törvényeinek. Ha a törvények meghatározzák a fizikai jellemzők közötti kapcsolatot. rendszer, vagy ezeknek a mennyiségeknek az idővel történő megváltoztatását, bizonyos műveletek alatt nem változnak ... ... Fizikai enciklopédia
A királis molekulák szimmetria - (királis molekuláris szimmetria) molekuláris szimmetriát, egy raj atomjaik lehetnek rendezve két tükörszimmetrikus módon a relatív egy királis atomhoz egy aszimmetriacentrum (általában a C atomok). X. a. m vezet az optikához. molekulák izomerizmusa ... ... Fizikai enciklopédia
A STRONG INTERACTION egyike a négy pillérnek. Következmény hozott sört. h c. A másik három gyenge, elektromágneses és gravitációs, sokkal gyengébb, mint az SS. Az utóbbi kettőtől eltérően S. v. yavl. rövid hatótávolságú: sugara = 10 13 cm (gyenge incidencia várható sugara ... ... fizikai enciklopédia
AXIAL CURRENT PARTICAL SAVING - gyenge kölcsönhatásban, a hadronok tengelyirányú gyenge áramának köszönhetően. A gyenge vektor kapcsolási állandójával ellentétben (lásd VECTOR CURRENT SAVING) az axiális gyenge incidencia állandója (renormalizált) egy erős ... ... Fizikai enciklopédia
NONLINEAR TERÜLETI ELMÉLET - a kvantum közös neve. Field theories (QFT), amely a kölcsönható mezőket írja le. December a mezők kölcsönhatásba léphetnek egymással és önmagukkal (önműködés). A kölcsönható mezők mezők mindig nemlineárisak: lineáris egyenletek ... ... Fizikai enciklopédia
A KIRALITY konzervált kvantumszám a királis szimmetriával rendelkező terepi elméletekben. Nat. alkalmazások királis átalakulások, mint általában, váltani terek. állam paritása. Egy példa a Lagrangus L, amely leírja az interakciót ... ... Fizikai enciklopédia
VEKTOR ÁTTEKINTŐ - MEGŐRZÉS - gyenge kölcsönhatásban a gyenge hadron áram vektorának megőrzése, amely az elektromos áram megőrzéséből következik. az erős incidencia aktuális és izotópikus invarianciája, (mivel az izotópikus invariancia sérülése gyenge ... ... Fizikai enciklopédia
Infravörös divergencia - kvantumelméletben területen divergencia belül perturbációszámítás amplitúdója (és keresztmetszetek) dolgozza fel a tömegtelen részecskék, így az integráció a kis energiájú részecskék virtuális vagy valós (kvantumoknak). Mert az I. ... ... ... Fizikai enciklopédia
LAGRANGIAN EFFECTIVE - a kvantumtér elméletben a Lagrangus, amelyben figyelembe veszi a határértéket. az energia tartományban, a kezdeti alapban lévő szabadságfokok egy részének kölcsönhatása. A kvantumtér elmélet (QFT) Lagrangusai. Ebben az esetben extra szabadságfokok, ... ... Fizikai enciklopédia