Királis szimmetria - fizikai enciklopédia
Királis szimmetria (szimmetria királis) (a görög cheir - kézzel.) Erős kölcsönhatás - közelítő szimmetria erős kölcsönhatás tekintetében transzformációk, hogy változtatni a paritás (királis transzformációk, lásd királis mező.).
Felülvizsgálat szerint. Az erős kölcsönhatást a kvantumkromodinamika (QCD) írja le - a színkvarkok és a gluonok interakciójának szelvényelmélete. A QCD Lagrangian kvark mezőket tartalmaz q = u, d. amelyeknek tömege kicsi a tömegméretben, amelyek az erős kölcsönhatásra jellemzőek (
1 GeV az egységek rendszerében). Az állítás pontosabb megfogalmazását megnehezíti az a tény, hogy az ingyenes kvarkok nem léteznek az úgynevezett " bezárás (színmegtartás). Az átvitt lendület négyzetére például a kvark tömegről beszélhetünk, 1 GeV 2 sorrendben. Ezután a tömegek megközelítőleg egyenlőek:
Ha figyelmen kívül hagyjuk a túró tömegek, a mező u, d-, s kvarkok nem különböznek kvantumszíndinamika Lagrange invariáns forgatások térben típusú (íz) kvark (cm. Belső szimmetria). ahol u-, d-. s-kvarkok átmennek egymásba. Ebben az esetben, a kvarkok gluonokkal való kölcsönhatásának vektor jellegéből adódóan, az önállóan forgathatja a qL kvark mezők bal és jobb komponenseit. qR. Az ilyen típusú transzformációkat 8 független paraméter jellemzi a bal oldali részecskéknél és 8 paramétert a megfelelő részecskékre (a = 1,8):
hol vannak a Gark-Mana mátrixok a kvark íze térben és, d, s.
Ha. akkor az átalakítások (2) megőrzik a paritást. Szembeni invariancia tekintetében az ilyen átalakulás következik be abban az esetben, ahol a túró tömegek nullától eltérő, de egyenlő, Ti = TD (történelmileg ilyen lehetőség tárgyalt első). Az (1) bekezdésből következik, most nincs ok azt hinni, hogy az egyenlő kvark tömegek közelítése jobb, mint a nulla tömegek közelítése. Az utóbbi esetben, a Lagrange-invariáns transzformációk és to- nem őrzi paritás (a paritás transzformáció, T. E. Térbeli inverzió) és az úgynevezett. királis transzformációk.
Math-szal. A transzformációk alatti invariancia (2) szempontjából az erős Lagrangian interakció királis SU (3) SU (3) szimmetriája. Ha feltételezzük. de még mindig mu = md = 0. akkor a Lagrangiania invarianciaja csökken a K. csoporthoz. SU (2) SU (2). Végül a közelítésben csak SU (2) szimmetria marad, amelyet az erős kölcsönhatás izotópikus invarianciájával azonosítunk.
Történelmileg a közelítő SU (3) SU (3) szimmetriát a QCD megfogalmazása előtt fedezték fel. Fenomenológiailag ez a szimmetria nyolc viszonylag könnyű pszeudoscaláris mezon létezésében nyilvánul meg, és bizonyos mezonok kölcsönhatásainak amplitúdói között. A pontos SU (3) SU (3) szimmetria megfelel a kvarkok nullás tömeg közelítésének; A közelítés a hadron spektrumban megegyezik. Pontos SU (2) SU (2) szimmetria csak megköveteli. A mezonok tömegtelensége ebben az esetben a sp. C. Spontán megsértésének felel meg. (lásd Spontán szimmetria törés) - pszeudoscaláris mezonok Goldstone bozonok. A mezonok szórási amplitúdói közötti összefüggés az aktuális algebrából és a megfelelő tengelyirányú áram részleges megőrzésével állítható elő (lásd az axiális áram részleges megőrzését).
Lit.: A. I. Weinstein Zakharov VI PCAC és folyamatok, "puha" p-mezonoknak, "Phys", 1970, t. 100, p. 225; Vainshtein AI és munkatársai, Charmonium és Quantum Chromodynamics, "UFN", 1977, 123.0. 217; Ramon P. A mezők elmélete, transz. Sangli. M., 1984.