relativisztikus impulzus
Tekintsük most az azonos ütközött a keretet, amelyben V1X = 0. Mi határozza meg a vetítés a sebesség változó egy új referenciakeret, ami a sebesség. Az első részecske
(1) Az első variáció a részecske sebesség egyenlő
. (2) A második részecskéket
(3) Változás a részecske sebesség egyenlő a második
. (4)
Mivel V1Y = v2Y. Eddig azt mutatja, hogy a második változás sebessége a részecske kisebb, mint a változás üteme az első részecske. Ha most a meghatározása az impulzus, hogy a klasszikus definíció, az eredmény az, hogy a lendület megmarad a C-rendszert, de nem tárolja el az új koordinátarendszerben mozog képest p-rendszert.
2.3 relativisztikus impulzus. A relativisztikus tömeg
Ha a meghatározás a részecske tömegét megszorozzuk impulzus nem a sebesség a kiválasztott referencia-keret és a hozzáállás, hogy mozgassa a megfelelő időtartam, amely alatt a mozgást észlel, akkor az impulzus így nézett volna ki, mint ez: Mind a nyúlványok kell meghatározni py. Probléma 1. Construct hozzávetőleges grafikon. 2. feladat: Hányszor relativisztikus elektron tömege nagyobb, mint a nyugalmi tömege az elektron sebessége? 3. feladat: Mekkora sebességgel relativisztikus részecske tömege nagyobb, mint a nyugalmi tömege 100-szor? Az egyenletek a mozgás részecskék megfelelnek a relativitás elve, Newton második törvénye helyesbíteni kell. Kiderül, hogy Newton második törvénye keresztül rögzített a lendület nem mond ellent a relativitás elve, ha helyettesíti a relativisztikus lendületet bele. A relativisztikus mozgásegyenletek a következő: Probléma 4. Tekintsük a mozgás egy töltött részecske melynek tömege m0 a többit. c q töltéssel. gyorsított homogén elektromos mező. Hagyja, hogy a feszültség irányul tengely mentén OX. és a részecske mozog az OX. Tegyük fel, hogy a kezdeti időben a részecske nyugalmi. Reshenie.a) dimenziós mozgás, így mozgás egyenlet b) kifejezett impulzus révén arány, míg c) Ha a második kifejezés alatt a radikális a jobb oldalon az egyenlet lehet figyelmen kívül hagyni, akkor az expressziós ráta válik g) Az első ciklus alatt a gyök lehet elhanyagolni a jobb oldalon az egyenlet, majd v®c összhangban posztulátum relativitás. d) Ebben a részben a megoldás a probléma hasznos, hogy visszatérjen az anyag osztályok 1.5.1, ahol tárgyalt kísérletek eredményei a gyorsulás az elektromos mező a töltött részecskék. Eredmények 4 probléma megoldások egyetértenek kísérleti adatok vizsgálatokat a gyorsulás a töltött részecskék elektromos térben. Tanulmány az anyagi haszonszerzés és tanulsága jegyzetek. Ezen kívül a tankönyv „Physics 11” Ed. A. A.Pinskogo. §54. Str.228-229 (relativisztikus impulzus és tömege). Probléma 1. Milyen ütemben relativisztikus elektron tömege megegyezik a nyugalmi tömege a proton? Probléma 2. Egy töltött részecske invariáns tömeg m0 c töltés q v sebességgel repült egy homogén mágneses mező indukciós B. részecske mozog néhány szögsebességgel? Mi a görbületi sugara a pályáját a részecske? Alapján az eredmény azt sugallják, a kísérleti módszer mérési részecske lendület. Probléma 3. Born részecske invariáns tömeg m0 maradt a buborék kamrában egyenletes mágneses mezőt indukciós B. nyoma egy kerületi ív R sugarú hosszúságú L. Mi a megfelelő időpontban részecskék élet, ha annak ellenében van e? Munkája nyomán Lorentz, Einstein, Poincaré, megalapozta a relativitáselmélet, a fizikusok rájöttek, hogy bármilyen fizikai törvények szerint minden egyenlet kifejező jog kell legyen invariáns Lorentz transzformációk. Mivel a részecske mozgás egyenlet invariáns a Lorentz-transzformáció, ha meg van adva a impulzus. Ebben az esetben úgy néz ki, pontosan ugyanaz, mint Newton második törvénye. Így a relativisztikus egyenlet a mozgás egy részecske adják
(5)
Ezzel a meghatározással sorozatából számítások (1) - (4) vezetne lendületmegmaradás. Ezen kívül meg kell állapítani, hogy ha v<
(6)
(7)
vagy vektor formában
(8)
Figyelemre méltó, hogy lehetséges, hogy hagyjuk a pulzus előbbi meghatározás () ha az érték érteni a részecsketömeg
, (9)
ahol m0 - részecske tömege nyugalmi. Ezt nevezik a invariáns tömeg. Miért - látható lesz később. A részecskék tömege, által meghatározott képlet (9), az úgynevezett relativisztikus tömeg. Ez annál nagyobb, minél közelebb van a sebesség egy részecske a fény sebességét.2.4 Problémamegoldás
2.5 Relativisztikus részecske mozgás egyenlet
(10)
ahol a pulzus határozzuk meg a következő egyenlet (8).
a) Határozzuk meg a függőség részecske lendület időben.
b) A expressziós relativisztikus impulzus révén a sebesség-nai dite sebességét az idő függvényében.
c) Milyen feltételek mellett van az eredménye az oldatot megközelítőleg által leírt klasszikus képlet?
d) Get aszimptotikus értékének sebessége T®. Miben különbözik az eredmény a klasszikus megoldás?
d) Draw hozzávetőleges grafikonja v (t).
(11)
(11) egyenlet átírható az lépésekben
dp = qEdt. (12)
Mivel az érték QE állandó, az összegzés az véges időintervallum 0-tól t ad
p (t) -p (0) = QET. (13)
Ha a részecske elindul álló helyzetből, akkor p (0) = 0, és (13) egyenlet átírható, mint
p (t) = QET. (14)
vagy (15)
. (16)
Ez az eredmény egybevág azzal az eredménnyel, a klasszikus megoldás a problémára. Megjegyezzük, hogy a klasszikus képlet kapunk közelítő eredmény határesetben.3. Házi feladat
3.1 Az elméleti anyag
3.2 Problémamegoldás
tevékenység 1.6.2
energiát. invariáns tömeg
2. relativisztikus energia
2.1 A mozgási energia a részecske
. (1) Legyen a részecske mozog egy erőtér, amely függ csak a koordinátáit a részecske. Let - végtelenül részecskék mozgását hatása alatt az erő. Szorozzuk egyenlet mindkét oldalát (1), hogy a mozgás:
. (2)
A jobb oldalon az egyenlet egyenlő az erő egy adott elmozdulás a részecske. Ha összesítjük egyenlet mindkét oldalát (2) az összes oldalak utat két pont között az 1. és 2., a jobb oldalon az A12 lesz teljes a munkaerő. amikor mozgatja ezen pontok között. Ha a kezdeti feltétel p = 0. A bal oldali rész után összegzés képviseletében a
, (3)
mégpedig úgy, hogy az egyenlet a mozgás kell
.(4)Kapcsolódó cikkek