Az ív ismételt gyulladása
Ha az ív kialszik az első járat a nagyfrekvenciás áram a nulla (t2), az egészséges fázisok konténerek és díjak SUBmaks SUCmaks (a UVmaks = UVmaks Fig.1.2), és a C kapacitás az A-fázis mértéke nulla.
A reakció leállítása után ívek teljes töltés egyenlően osztják kondenzátorok 3 fázis, amely szert ugyanolyan kiegészítő feszültség a földhöz képest U (semleges elmozdulás), szuperponálódik a feszültségforrás.
A vizsgált esetre, mivel UBmax = UCmax.
Mivel az egészséges fázisok kapacitásaitól származó töltések a transzformátor induktivitása révén a károsodott fázis kapacitásához jutnak, ez a folyamat oszcilláló jellegű, frekvenciájú
A rezgések amplitúdójának egyenlő a különbség a pillanatnyi értéke a feszültség a stimulált hibás fázis után közvetlenül ív szakadék UA (t2) + U és a kezdeti feszültség az ív törés nulla. Ebben a példában.
Az A fázisban egy jellemző feszültség túlfeszültség következik be, amelyet az ugrási csúcsnak neveznek, ami megközelítőleg egyenlő: Upt 2Ukol = 2 [UA (t2) + U].
Az oszcilláció csillapítása után a feszültség lassan emelkedik a forrás frekvenciájával. Az UA görbe mentén (1.2. Ábra) a visszatérő feszültség változásával párhuzamosan az ívhézag villamos szilárdságát az A, B vagy B görbék mentén helyreállítják.
Az A eset jellemző kis kis kapacitású hálózatokra, ahol az ív az ipari frekvencia félidõszakában megszûnik.
Ezek 35 kV-os hálózatok földzárlati áramokkal IZ = 5 10 A és 6-10 kV-os hálózatok IZ = 20 30 A.
A B esetében az ívhézag villamos szilárdságának helyreállítására szolgáló görbe áthalad az Un fölött, és metszi az UA-t a maximális közelébe. Ebben a pillanatban ismét megjelenik az ív, de ez ismét kieshet, amikor a nagyfrekvenciás áram nullán halad át. Az ív intermittáló jellegű lesz.
A B esetében az ív újragyújtása a t3 időszakon belül röviddel a kioltás után következik be. A gyújtást oszcilláló eljárás kísérik, de kisebb amplitúdóval, mert Ezen a ponton az egészséges fázisok feszültsége megközelítette az egyensúlyi állapotot. Az ívkitolási valószínűség a második nulla átmenő áramon nagyobb lesz, és a semleges ΔU eltolódása kisebb. A következő próbálkozás az ív kioltására akkor következik be, ha a következő nagyfrekvenciás áram áthalad nullán. Ha az ív nem indul ki a nagy frekvenciájú rezgések során, akkor az ipari frekvencia zéróáramán való áthaladáskor kialszik. Így a B esetében az ív szakaszos vagy stabil lehet.
Az elszigeteltség legnagyobb veszélyét intermittáló ívek jelentik, és a legnagyobb túlfeszültség akkor fordul elő, amikor az újraindítás kb. Fél ciklus után az ív kialszik. A feszültség növekedése a tranziens üzemmódban az első gyújtással összehasonlítva a semleges U elmozdulásának következménye. Amint az az 1.2. Ábrán látható, a t4 időpontban az UAB egyensúlyi értéke és az egészséges fázis UB + U feszültsége közötti különbség növekszik, ami a szabad oszcillációk amplitúdójának növekedéséhez vezet.
Az ív n-es gyújtására megadott maximális feszültség meghatározásához használhatja az UB max. figyelembe véve, hogy az A fázis feszültsége a gyújtás előtti pillanatban megnövekedik az ív korábbi csillapításának következtében kialakult semleges elmozdulás mennyiségével.
Ezzel a formulával megfontoljuk az ív viselkedésének néhány változatát, és meghatározzuk a túlfeszültségek határértékét.
1.Duga kialudt az első áthaladás nulla aktuális nagyfrekvenciás rezgések és meggyújtjuk, egy fél időszak ideje a maximális feszültség a hibás fázis (görbék B és UA Fig.1.2) - Theory Petersen.
Ez az üzemmód idealizált és nem valószínű, de lehetővé teszi a túlfeszültségek korlátozó értékeinek elérését.
Az 1.1. Táblázat az ebből az elméletből kapott számított feszültségértékeket mutatja k = 0,2 és d = 0,1 értékre.
Amint az az asztalból látható, a maximális túlfeszültségek és a semleges elmozdulása a félidőtől a félciklusig nő, de a növekedési ütem lassul, a tartályok felhalmozódásának folyamata mellett, amikor az ív nem ég, akkor az ív égési ideje alatt a töltések leeresztése a talajra történik. Fokozatosan a túlfeszültségek növekedése leáll. A túlfeszültség-határérték az Unmax = U (n-1) max egyenlettel azonosítható, majd
Ebben a példában Unmax = 4.26Uf.
Petersen elmélet szerint az egészséges fázisokra gyakorolt stressz 7,5Ft-ra emelkedhet.
1.1. Táblázat. A feszültségek számított értékei relatív egységekben
2. Negyedik N. Belyakov által végzett hálózatok és modellek kísérletei azt mutatták, hogy az ív akkor léphet ki, ha mind a nagyfrekvenciás áram, mind az ipari frekvencia áramlata nullán halad át. És az ív leállításának kísérlete sikeresen befejeződik, ha a kioltás csúcsértéke nem haladja meg a bizonyos értéket. Például 6-10 kV-os hálózatok esetén az ív kialszik, ha Upt 0.4Uf. Ez viszont befolyásolja a semleges elmozdulását, amely nem lehet több, mint U = 0.5Upg + Uf = 1.2Uf. Ha U> 1,2Uf. majd Un> 0,4 Uf - az ív kialszik és azonnal újra világít. A konténerek díját részben ki kell osztani a földre. A következő szakaszban a nagyfrekvenciás áram a nulla egy újabb kísérlet, hogy leállítsuk az ívet, és mindaddig, amíg az érték kisebb, mint UPG 0,4Uf.
Ezt követően az ív kialszik, és körülbelül fél év alatt csak az ipari frekvencia helyreállított feszültségének hatására szabadulhat fel. Az Unmax képlet segítségével. akkor megtalálja a túlfeszültségek maximális értékét, ha a következő értékeket helyettesíti: U = 1,2Uf; UA = UF sinΘ; UB = - Ha a bűn ( 120). Ezt követően = 90
Meg kell jegyezni, hogy a legnagyobb túlfeszültség nem a legnagyobb feszültség pillanatában fordul elő a sérült fázisban, hanem kissé korábban, ami valószínűbb.
Belyakov elmélete kisebb túlfeszültségértékeket ad, mint Petersen elméletét, emellett fokozatosan nem hangsúlyozzák a feszültségeket, hanem az ív második indításakor (fél év alatt). Ugyanakkor magánjellegű, mert amelyek bizonyos körülményekre korlátozódnak. Belyakov elmélete szerint az egészséges fázisokban a stressz 4Uf-ra emelkedhet.
3. A Peters-Slepian-elmélet szerint az ív kilép, amikor az áram átmegy az ipari frekvencián, és ismét az ipari frekvencia maximális feszültségén világít fel a sérült fázisban.
Ebben az esetben az ív a gyújtás után fél év alatt kialszik, amikor a szabad oszcilláció csillapodik. Ugyanakkor az egészséges fázisokban a feszültség egyenlő lesz a 1,5Uf értékkel. és U = Uf.
Ezen értékeket a maximális feszültség meghatározására szolgáló formula helyettesítve UB max = 1,5Uf + 2Uf (1 k) értéket kapunk (1 d) = 1,94Uf.
Peters-Slepian elmélet szerint a maximális túlfeszültségek elérhetik a 3,5Uf-ot.
Valódi túlfeszültség-hálózatokban (3 3.2) az Uf korlátozza. Az ilyen túlfeszültségek nem veszélyesek az ≤ 35 kV szigetelési osztályra. Hosszú életük azonban károsíthatja a gyengített vagy szennyezett szigetelést. Ezenkívül az ív más fázisokra is átvihető. Ezért a föld-fázis ívzárását a lehető leggyorsabban ki kell küszöbölni.