Szeretnék tanulni ICH!
S.S.CHESNOKOV ,
prof. V.A.MAKAROV. S.YU.NIKITIN. I.P.NIKOLAEV. N.B.PODYMOVA.
M.S.POLYAKOVA. prof. V.I.SHMALGAUZEN.
Fizika Tanszék Moszkvai Állami Egyetemen. Egyetem, Moszkva
prof. V.A.MAKAROV. S.YU.NIKITIN. I.P.NIKOLAEV. N.B.PODYMOVA.
M.S.POLYAKOVA. prof. V.I.SHMALGAUZEN.
Fizika Tanszék Moszkvai Állami Egyetemen. Egyetem, Moszkva
I. Mechanics (vége)
12. a mennyezetről az autó pihen egy szál hossza l lógott egy kis labdát. Egy bizonyos időben, az autó elkezd mozogni vízszintes irányban állandó gyorsulással a. Hogy milyen maximális magasság h viszonyítva a kiinduló helyzetbe a labda emelkedik? Gravitációs gyorsulás g.
A törvény szerint a hozzáadásával a gyorsulás, a gravitációs gyorsulás a vonatkoztatási rendszer kapcsolódó szállítására, g1 = g - a. Az ábra azt mutatja, hogy a modul a gyorsulás gyorsulása önálló szöget zár be a függőleges, a
Következésképpen, az elején a kocsi mozgásának inga van térítve egy stabil egyensúlyi helyzetben szögben. Ennek eredményeként minden rezgés maximális inga szöge a függőleges 2. Mint látható az ábrán,
h = l (1 - cos 2) = 2l sin2.
A következő képlet segítségével kapjuk meg a választ:
A pihenő a mennyezet 13 felvonókabin a rugó merevsége k szuszpendáljuk tömeg m tömeget. Egy bizonyos ponton, a lift elindul felfelé állandó gyorsítással a. Mi s ahogy a lift autó, hogy telik az idő hossza a rugó eléri a maximális értéket?
Kompatibilis referenciapont-rendszerrel társított felvonókabin, az alsó végén a deformálatlan rugó; OX koordinátatengely irányul függőlegesen lefelé. Amikor a gépkocsi álló, a súlya koordinátája az egyensúlyi helyzet X0 = mg / k. Elején egy ugrás mozgás a fülke lefelé eltolt helyzetében súlyokra, amely koordinálja az egyensúlyi válik x1 = m (g + a) / k. Ennek eredményeként a harmonikus rezgések kezdődik súlyok időszak Graph koordináták x tömeg t időt az ábrán látható, ahol t = 0 megfelel az elején mozgásának az autó. Amint az ábrából látható, az idő, ameddig a hossza a rugó eléri a maximális értéket, felével egyenlő oszcilláció időszakban a súlyok: = T / 2. Az útnak fülke alatt az idő alatt, amely egyesíti írásbeli kifejezőkészség, megkapjuk a választ:
II. Molekuláris fizika és termodinamika
1 egy zárt hengeres tartály egy ideális gáz alatt súlytalan dugattyú. A felette lévő teret vákuum. A dugattyú egyensúlyban tartani tavasszal elhelyezve a dugattyú és a hengerfej, a tavaszi nem deformálódik, amikor a dugattyú alján található a henger. N Hányszor növeli a gáz mennyisége, ha növeli a hőmérsékletét az m = 2-szer? Vastag dugattyú elhanyagolt.
Mivel a nyomórugó a dugattyút egybeesik feletti magassága az edény aljára, a gáz nyomása arányos annak térfogatával: p
V. Legyen p0. V0 és T0 - a kezdeti nyomás, térfogat és a gáz hőmérséklete. Egyenletek kezdeti és végső állapotok a gáz formában vannak jelen:
p0V0 = RT0; np0nV0 = RmT0.
2 A függőleges hengeres tartály keresztmetszeti területe S = 20 cm 2 mellett egy nehéz dugattyú ideális gáz. Amikor közlekedőedények gyorsulás g / 2 értéket felfelé, a dugattyú van telepítve képest a hajó olyan helyzetben, hogy a gáz térfogata csökken, alatta = 1,3. Feltételezve, hogy a gáz hőmérséklete állandó, hogy a dugattyú tömegét M. Légköri nyomás p0 = 10 5 Pa, a gravitációs gyorsulás g = 10 m / s 2. Mass gáz elhanyagolt.
A feltétel egyensúlyi a dugattyú egy helyhez kötött tartály:
ahol a gáz nyomása egy álló edényben
Szerint a Newton második törvénye a dugattyú az edényben, mozgó gyorsulással g / 2,
Ezért állandó gáznyomás egy mozgó edényben
Figyelembe véve a nyomás ugyanaz minden pontban a hajó, a törvény szerint Boyle, van:
Tekintettel arra, hogy megkapjuk a választ:
3 két kommunikáló hengeres edények az azonos keresztmetszeti területe S vizet. Az egyik tartályt elhelyezett súlytalan dugattyú csatlakozott a fix támogatási rugó merevsége k. A tér a dugattyú alá levegő van. Amikor a levegő hőmérséklete a tartályban T0 közötti távolság a dugattyú és a víz felszínén l. Tavasszal nem deformálódott, a víz felszínén két hajó azonos szinten. T a hőmérséklet, amelyre a hő a levegő a tartályban, a dugattyú elmozdult felfelé, egy x távolság. Légköri nyomás p0. víz sűrűségét, a gravitációs gyorsulás g. Gőznyomás és a súrlódást, amikor a dugattyú elhanyagolt.
Hagyja, hogy a T hőmérséklet levegő nyomás abban a térben, a dugattyú alá egyenlő p. és a felület eltolás lefelé a kezdeti szint az edényben is igaz y. A bal oldali hajó vízszint emelkedik az azonos mennyiségű, és a rugó összenyomódik az x értékét. A dugattyú egyensúlyi körülmények között azonosnak kell lennie
Feltételek folyadék egyensúlyi viszonyt ad
Egyenletek kezdeti és végső állapotát a levegő alakú:
p0Sl = RT0; pS (l + x + y) = RT.
Megoldása kapott egyenletrendszert, mi megtaláljuk a választ: