magspin
A spin mágneses momentuma a magok és a villamos
A rendszermag térben korlátos és hozzá tartozó rendszer kölcsönható nukleonokat meghatározásában ?? ennyh esetekben lehet tekinteni általában egy mikrorészecske. Mivel nukleonokat álló mag saját perdület, vagy pörögni, és végrehajtja a mozgás egymáshoz képest (az orbitális mozgás középpontja körül in ?? ertsii mag), akkor a kernel kell saját mechanikus pillanatban (a továbbiakban egyszerűen pont) vagy spin.
magspin
Egy másik lehetséges rendszer hozzáadásával egyéni pillanatok nukleonok, ad eltérő eredményt, amikor az első centrifugálás vektorok foglalta össze külön-külön, majd vektorok az orbitális pillanatok ?? ex Sun nukleonok és a kapott két vektor adunk. Ebben az esetben, mivel nincs központi nukleáris erők (lásd. §1.9 7. igénypont), és van a spin-pálya kölcsönhatás a sejtmagban (lásd. §2.3 1. igénypont), akkor ez okozza ?? e elméletileg mag egy első rendszer.
A természetes egysége perdület a kvantummechanika a Planck-állandó # 295; = 1,0546 × 10 -34 J · s. amelynek a méretei a perdület.
A vektor pontok bármelyike mikrorészecskék, sőt, a nukleáris spin, van különleges tulajdonságait.
1. Az abszolút értéke a vektor bármilyen izolált pontot a fizikai mennyiség vehet csak diszkrét értékeket:
|
Τᴀᴋᴎᴍ ᴏϬᴩᴀᴈᴏᴍ, négyzetek nyúlványok lendületet vektor az X tengely mentén, és Y nem egyenlő nullával. Emiatt, a vetítési pontok ?? e ?? Iz teljesen, amikor Te kisebb, mint az abszolút érték a mechanikus pillanat vektort. Valóban, szerinti (1.6.4), a maximális érték
Az összes fenti tulajdonságainak mechanikus pillanatban vektor általában bizonyítja kvázi-klasszikus modell (ábra. 1.6.1), amely összhangban meghatározott ?? Hinnóm kvantum mechanikai tulajdonságait a perdület vektor. Momenta͵ vektor, amelynek nagysága alapján kerül kiszámításra (1.6.2) elôbb képest egy Z tengely szögsebességgel és lehet mentén vezetik, vagy ellentétes irányban Z-tengely csak ily módon, hogy a nyúlvány Z tengely egyenlő egyik értékek + a Iћ -Iћ egységen keresztül. Ez a vektor nem lehet vezetve éppen a tengely irányába Z. mivel értéke, mint említettük, nem egyenlő Iћ. Emiatt, amellett, hogy a nagyságát a vektor momenta͵ folyamatos időben, csak az egyik változó a vetülete a vektor - a vetülete a Z tengely teljes száma Iz lendületet vektor kiemelkedések egyenlő ris.1.6.1 (2I + 1).
3. modul lendület vektor
a szokásos módon keresztül kvantumszámok
Egyenlet (1.6.8) az úgynevezett szabály hozzáadásával pillanatok kvantummechanika.
Mivel minden egyes értéke a nyúlvány (2I1 + 1) (2i2 + 1) lehetséges valósul azonos valószínűséggel, akkor a relatív valószínűségét a spin állam
ᴛ.ᴇ. Ez az arány a számos lehetséges kiemelkedések a vektor
4. Bármely olyan vektor mennyiség
ahol a - konstanta͵ teljesen jellemző vektort.
Tekintettel a pörgetés különböző atommagok követően megfigyelt tapasztalati törvények:
a) a még egy atommagok forog Sun ?? ha te egész számok, továbbá a páratlan A - Sun ?? ha te fél-egész.
b) Még akkor is, nucleus (A - egyenletes) az alapállapotú centrifugálás nulla. Ez a tény ad okot azt hinni, hogy az ugyanazon névvel párosítva nukleonok (párba hatás cm. §1.4 követelés 3) ellentétes forog, így a teljes lendületet a nucleus impulzus nulla.
c) A páratlan-páratlan magban (A - még) van egész centrifugálás. Ez azt jelzi, hogy az ellentétben nukleonok párosítva azonos irányú forgás, ami egy ponton (lásd. §1.11).
g) atommagok páratlan-A fele-integrál centrifugálás tartományban 1/2 9/2, ami nagyon kicsi összehasonlítva az értékek összegét a teljes impulzusmomentumok absoyutno
lásd még
Berendezés alkalmazásával nagy felbontású és speciális spektrumát gerjesztőforrásokat felfedte hiperfinom szerkezete spektrális vonalak. Léte magyarázható Pauli (1924) jelenlétében magok saját perdület (spin) és. [További információ].