Előállítására szolgáló eljárások koherens fényforrás
Koherens fényforrások - forrásai, amelyek állandó fáziskülönbség az időben, koherens áramlás vagy több vibrációs hullám folyamatok, fokozatot változik.
Számos módja van, hogy készítsen koherens fényforrás, de a lényeg ugyanaz. Elosztjuk a gerenda két részre kapott két képzeletbeli fényforrás, amely egy koherens hullámok.
Interferencia a fény - hozzáadásával két vagy több fényhullámok, amelyek azonos időszakokban, konvergáló egy ponton, ahol egy növekedését vagy csökkenését az amplitúdó a kapott hullám. Ahhoz, hogy egy stabil interferencia minta megköveteli, hogy összecsukható a hullámok voltak koherens. Úgynevezett koherens hullámok ugyanazt a frekvenciát (időszak), és az idő-állandó fáziskülönbség. Ahhoz, hogy egy koherens hullámok kell hullámok a fény egy kézből két vagy több hullám. Miután áthaladt különböző utak, ezek a hullámok, miután néhány útkülönbség zavarja.
Lengesd elválasztási technikák:
· A rendszer segítségével a Fresnel biprism:
Hullám utazás fényforrás, hasít miatt fénytörés a két felét a kettős prizma. Az így kapott hullámok 1, és 2, mivel származik két kép forrásokból S1 és S2 koherens, és ezért interferencia lép fel; a vonalkázott tartomány.
Átmenő fényt a keskeny nyíláson S, beeső a képernyőn két nyílás S1 és S2, és van osztva két koherens hullámok, így az árnyékolt régióban megfigyelt interferenciát, és a képernyőn - az interferencia mintázat.
2. származtatása kifejezés I távolsága a képzeletbeli kép forrás esetén a biprism.
Fresnel biprism készült egy üveg munkadarab két szimmetrikus hasáb, amely egy közös bázis és egy kis törési szöge G≈1 °. A L1 távolságban a biprism található fényforrás S. Belátható, hogy ebben az esetben, ha a refraktív prizma szöge kicsi, és a sugarak incidens a prizma kis szögek, mind a sugarak vannak terelve, közel azonos prizma szöge # 981;, az egyenlő
ahol n - törésmutatója az üveg, amelyből a prizma készült, # 945; - fénytörő szög mindegyik fél biprism. Így a virtuális képek S1 és S2 a pontszerű fényforrás S vele fekszenek ugyanabban a síkban. Ennek eredményeként két koherens hullám áradó képzeletbeli S1 és S2 forrás. A d távolság a virtuális forrás egyenlő:
ahol L1 - a távolság a forrás S és a biprism. Így sin # 981, # 981 ≈; (Mivel a szög # 981; elég kicsi), akkor: