A szélessége a interferenciacsíkok

Normális esetben, a képernyő megfigyeléséhez az interferencia mintázat van elrendezve, hogy mind a gerenda, és a szokásos, hogy a képernyő egy síkban. Ebben az esetben, a szélessége a interferenciacsíkok teljesen határozza meg a beesési szög a fény hullámai a képernyőn, és a fény hullámhossza, és nem függ a kialakulását az optikai áramkör a zavaró hullámok.

Hagyja, hogy a két síkban fényhullámok beeső a képernyőn szögben 1 i2 (18. ábra), az A és B - a felezőpontja két szomszédos világos sávokat a képernyőn, AC - equiphase felülete az első hullám, AD - equiphase felülete a második hullám. AC felület ugyanabban a fázisban, mint az AD felületre úgy, mint az A pontban fázist két azonos hullám (fény bar). Ezért feltételezhetjük, hogy ez ugyanaz a equiphase hullám felülete van, amely egy pontforrás különböző módon. Következésképpen, az optikai útvonal különbség, mint például a képernyő B pont, lehet mérni egy pár C és D pontok mint felület megegyezik a teljes fázis.

Ábra. 18, hogy a felület az első egyenlő fázisú AC hullám még nem érte el a B pont a szegmens CB, és a második felületi hullám AD már túllépett a B pont a szegmens BD. Ezután, az optikai útvonal D különbség a B pont megegyezik

Pont, A és B - a közepén a szomszédos sávok a fény, majd optikai út különbség megegyezik a hossza volny = , mivel az átmenet a képernyő egyik szalag útvonalának különbség változik na. Kifejezése ez az egyenlőség sávszélesség AB és jelöljük d, megkapjuk

ahol a „+” jel megfelel a pozitív beesési szögek 1 i2 megszámoltuk különböző irányokban a szokásos a képernyőn, mint a 18. ábrán.

A legtöbb problémát a beesési szögek kicsik, akkor bűn i kifejezés a szalagok szélességének egyszerűsített

ahol  = 1 + 2 - közötti szög a gerendák konvergáló a képernyőn.

Ez a képlet csökkenti a problémát, hogy az optikai geometria. Meghatározására a szélessége a interferenciacsíkok építeni két sugarak származó egyetlen pontszerű fényforrás és belép az egy pontot a képernyőn. A szélessége a szalagok - az aránya a hullámhosszt közötti szög a gerendák konvergáló egy ponton.

Ha a szélesség szomszédos csíkok észrevehetően különböznek a „a sávok szélességét” elkerülhető. Ez a helyzet áll elő, az interferencia sík és gömb alakú hullámok, mint a megfigyelés Newton-gyűrűk. Newton gyűrűk figyelhető meg, ha az interferencia hullám visszavert a gömb alakú felület a konvex lencse és a hullám visszavert a sík felület érintkezik a gömb alakú felület a lencse. Ebben a feladatot, ahelyett, sávszélességek sugarú fény (vagy sötét) a gyűrű tetszőleges számú k.

veszteség félhullámú

Összhangban a Fresnel képletek [2, 3], a felület közötti két közeg megtört fény hullám mindig fázisban van a beeső hullám, a visszavert hullám - akár fázisban vagy ellenfázisban. Egyéb fáziseltolódás a visszavert hullám akkor csak abban az esetben teljes visszaverődés.

A normál beesés a fény közötti határvonal két közeg, a visszavert hullám a beesési pontjától lesz ellenfázisban a tükörképe a beeső az optikailag sűrűbb közeg, a közeg egy nagyobb törésmutatójú. Ellentétes fázisban a visszavert hullámok egyenértékű egy fáziseltolódás , vagy változás a különbség na / 2 fordulattal. Ezért azt mondja, hogy amikor reflexió egy optikailag sűrűbb közeg veszteség egy félhullámú. Így a kifejezés az optikai úthosszt kell hozzá (vagy levonva) slagaemoe / 2.

Ha az egyik zavaró hullámok a módja annak, hogy a képernyőn tesztelt tükrözi a veszteség a fél-hullám, például a megfigyelési Newton gyűrűk visszavert fényben, anélkül, hogy figyelembe véve a félhullámú veszteség a kiszámított interferencia mintázata sötét sávok vannak érvényben a fény, és a fény - a helyszínen a sötétben.