optikai rezonátor
ahol V a = S · l - térfogata az aktív közeg; S - a keresztmetszeti területe az aktív közeg; L - a hossza; υ MP - frekvencia közötti különbség a talaj és a felső lézer szintek; dN / dt - való átmenet sebessége szintek között.
Számítás hatékonyság megoldásokat igényel, Boltzmann transzport egyenletek bevonásával összes ismert eljárásokkal járó ütközések elektronok, amely akkor eredményeként gerjesztési rotációs, vibrációs, elektronikus szabadsági fok és az összes komponens jelen van a gáz.
Így a számítási hatékonyság lesz elég nagy kihívás, de a gyakorlatban gyakran használják a hatékonyság értékelésére értéket.
A szerepe a tulajdonságait az aktív közeg és az alkalmazott gerjesztő magas, de sok a jellemzői a keletkező sugárzás erősen befolyásolja a tulajdonságait és a rezonáns rendszer, amelyben a közeg kerül. Bár nincs üreg, az aktív közeg képes csak erősíti a rajta áthaladó fény minden irányban.
A fő funkciója az optikai rezonátor, hogy egy része az amplifikált sugárzás küldik vissza, hogy az aktív közeg amplifikáció, és így tovább. G. Többszörös áthaladó az aktív közegben egy fordított lakossága sugárzás a rezonátor olyan szintre emeljük,
Amikor amplifikációs indukált emisszióval meghaladja a veszteségek a rezonátor. Így a lézer üregben szolgál pozitív feedback [6].
Az első optikai rezonátor szolgált, mint egy közönséges Fabry - Perot-interferométer, amely két sík párhuzamos tükrök. Az egyik tükör teljesen átlátszatlan, és a második - egy áttetsző, akkor végezzük el a termelés a lézersugarat. Jellemzően, az optikai rezonátor méretei sokkal nagyobb, mint a lézer hullámhossza.
2.3.1. A mód szerkezet a lézersugárzás
Az optikai rezonátor, a beavatkozást a beeső és visszavert hullámok képződését eredményezi egy állóhullám a amplitúdójának kétszerese, ezt kíséri a térbeli újraelosztása az elektromos és mágneses mezők. Az ilyen disztribúciók kerülnek bemutatásra, mint a mód vagy módja az optikai rezonátor. A különböző módok elfogadott kijelölés típus TEM mnq a rövidítés a hullámok, amelyek intenzitása keresztirányú elektromos és mágneses mezők. Ahol m és n mutatják az intenzitás eloszlása a keresztmetszete a lézersugár, q számát mutatja mező maximumokat a lézer tengelye. Minden üzemmód, azzal jellemezve, hogy m értékek. n. q. Ez egy másik frekvenciát sugárzás. Alsó típusú oszcilláció nevezett TEM 00 alapmódusban tipikus Gauss intenzitás eloszlása érte.
2.8 ábra mutatja a sugárzási módban az üregben szerkezettel (M 1 - a nem-átlátszó tükör; M 2 - féligáteresztő tükör).
Ábra. 2.8, és ez tartalmazza a rezonátor, amelyben n = 8 lefektetett keresztirányú módok, ábra. 2.8, b rezonátor n = 10 mód ábrán. 2.8, a rezonátorban n = 12 módok. Longitudinális módusok q TEM 00 különböznek egymástól csak a rezgési frekvencia, miközben a keresztirányú módok különböznek mind gyakorisága és eloszlása a mező a rezonátor tükrök. Mindegyik mód jellemezhető egy bizonyos fáziseltolódás a double pass rezonátor egyenlő 2π q.
A kifejezést (2,18), amely párhuzamos az optikai tengelye a kis számú módok terjednek alacsony energiaveszteséggel. Minden más üzemmódban az üreg megfelelnek az hullámokat, amelyek majdnem teljesen legyengítette után egy áthaladás az üreg. Ezért, konstruktív optikai rezonátor készült formájában a nyílt üregek. Kimeneti paraméterei a lézersugárzás által okozott geometriai szerkezetében az optikai rezonátor. legelterjedtebb
2.3.2. Síkkal párhuzamos rezonátor (Fabry - Perot)
Síkkal párhuzamos rezonátor két sík tükör olyan távolságban helyezzük el egymástól. Az első vizsgálatok a síkkal párhuzamos rezonátor, megjelent az American fizikusok Shavlova A. és C. Townes 1958 [8]. Ábra. 2.9 ábra az optikai diagramja egy sík párhuzamos rezonátor.