Brillouin zóna - studopediya

Brillouin zóna - reciprokrács sejt tartalmazza az összes transzlációs nem ekvivalens pontot. Mivel a szilárd állapotban a quasiparticles a k-p quasimomenta ryh értékek különböznek a fordítást a reciprokrács vektorok egyenértékűek, majd B. s. kiemeli quasimomentum tér területén, beleértve az összes nem egyenértékű a quasimomentum p. jellemző az állam a quasiparticles.

Brillouin zóna - studopediya

Ábra. 1. Az első Brillouin zóna: egy - egy egydimenziós kristály (számokkal számát jelzi a Brillouin zóna); b - egy sík, négyzet alakú rács; egy - egy sík, négyzet alakú rács rendszer látható a zónák; g - az első három Brillouin övezetek lapcentrált köbös kristály (látható jelek néhány pontot az első zóna); d - az első három Brillouin zóna köbös test-kristály; e - az első Brillouin zóna hexagonális szoros illeszkedésű kristály.

B. szerkezete. Ez határozza csak a kristályszerkezet és nem függ a jellegétől alkotó részecskék a kristály, vagy az atomi kölcsönhatást. Általában a határait BI. meghatározza az állapota:

ahol b - reciprokrács vektor. Ugyanakkor a B. óra. képviseli poliéderek a reciprok térben, a határait a K-ryh vannak sík, amely áthalad az mid-vonalak (merőleges) összekötő kezdőpontját a referencia keret F (b = 0), transzlációsán egyenértékű vele reciprokrács pontot (1A.).

Ezzel a kialakítással részeit ugyanazon zónában külön egymástól (ábra. 1b). Ez a funkció megakadályozza az átmenet a t. N. A csökkentett területen - december Rengeteg egy B .. eltolódik reciprokrács vektorok és broadcast zóna egyszerűen csatlakoztatva (ábra. 1c). Ennek eredményeként, a „vezetés” Nyilvánvaló, hogy minden zóna egybeesik a reciprokrács elemi cella (Wigner -Zeyttsa sejt). t. e. Valójában az első BA. (Kötetek B. h. Egyenlő). DOS. érdeklődés, jellemzően az első BS z.- régióban a reciprok térben, amely közelebb fekszik a b pont = 0, mint bármely más transzláció egyenértékű pont a inverz rács. Nek- pont B. h. nagy szimmetria spec. megnevezések. Így például. az első B. s. lapcentrált köbös (FCC) kristály (. ábra 1, R), a központ kijelölt T, a csúcsokat - W. központ hexagonális arcok - L. központok szögletes arcok - X, stb (1. ábra, d-e.) ...

Kapcsolatok (1) határának meghatározása során a B. h. egyenértékű Bragg - Vulfa feltétele interferencia maximumok a szórási röntgensugárzás. sugarai a kristály. Ez lehetővé teszi, hogy állítsa vissza a röntgenfelvétel azt kristály B. h. és ezáltal a kristályszerkezet. V. s. meghatározásánál használt a diszperzió törvény a quasiparticles a kristályban (elektronok, fonon, Magnon stb), mint az energia quasiparticles szerinti Bloch-tétel. Ez periodikus. kristály p impulzussal-TION, t. e. a fordított periodikus rács (lásd. sáv elmélet).

Kiszámításakor energetich. kvázirészecske spektrum (energetich, zónák) sémát használunk a redukált zóna (összes energetich. zóna, egymástól elválasztott energetich. rések vannak elrendezve egy első B. s.), nagy kiterjedésű áramkörök (bomlik. energetich. zónák vannak elhelyezve a reciprok térben a december. B. s.) és m. n. periodicitás. sáv rendszer (mindegyik energetich. zóna periodikusan ismételjük minden B. s.). Ez a három rendszerek ábrán látható. 2. példa Az első három energetich. zónák az egydimenziós kristály, B. s. to- ábrán látható. 1 is.

Brillouin zóna - studopediya

Ábra. 2. Az energia-spektrum példa e (P) az egydimenziós kristály quasiparticles a Brillouin zóna ábrán látható. 1 és: A - a redukált áramkör területen; b - rendszer kiterjesztett zónában; in - időszakos sávban rendszer.

Mert Fermi quasiparticles kristályokban, pl. vezetési elektronok és lyukak fontos attribútumokat. a helyét a Fermi felület B. s. Amikor december kölcsönös konfigurációk felmerülő fogalmak töltött és töltetlen energetich. zónák a vezetési sáv a tiltott sávban, a vegyérték sáv, nyitott és zárt pályák a töltéshordozók. Bizonyos kristályok, a közelsége a Fermi felület a határ B. s. Ez ahhoz vezethet, hogy a strukturális fázisátalakulások és a kialakulását heterofázisú struktúrák (pl. Strukturális átmenetek ötvözetek).

Lit.: Kittel Ch Bevezetés a Szilárdtestfizikai, Acad. az angol. M. 1978; Ashcroft Mermin H. H. Szilárdtestfizikai, Acad. az angol. t 1, M. 1979 .; Animalu A. Quantum elmélet kristályos szilárd anyagok, per. az angol. M. 1981. A. E. Meyerovich

Brillouin zóna, a terület a hullám vektor k értékeket, amelyek az energia az elektronok folyamatosan változik, és van egy folytonossági hiány a határokat. A koncepció a Brillouin zónák használják szilárdtest elmélet. Ez ösztönözte Brillouin 1930

A hullám vektor k egyik fő jellemzője az elektron szilárd. Összhangban a sávban elmélet, az elektron a kristály nem lehet folytonos tartományának energiák, és ezért a elektron energia függését E (k) szintén ki kell zárni megfelelő részekre a tiltott zónák, azaz. E. A görbe E (k) meg kell szakítani a néhány pontot.

elektron állapotok a sávban, azzal jellemezve, hogy egy hullám vektor k, ábrázolt K-térben, ahol a három, egymásra kölcsönösen merőleges koordináta-tengelyek feküdt vektor komponensek kx, ky, KZ. Ha a k-space a származási, hogy elhalasztja a vektorok k, amely megfelel a lehetséges állapotait mozgását az elektron, a végei az ilyen vektorok valamennyi állam ezen a területen jelennek meg, hogy fekszik egy poliéder, amely az úgynevezett Brillouin zónában. Néha az egyértelműség k-space van osztva kis sejtek, amelyeknek a száma megegyezik a számos lehetséges vektor k. Ezután minden egyes cella fér be egy adott területen a két állam az elektronok ellentétes forog.

Mivel a k-space eltér a reciprokrács teret csak léptékű, az átmenet a reciprokrács elemi cella a cellaegység fázisú tér által termelt 2 faktorral az egyes reciprokrács tengelyek.

Így, az építőiparban az első Brillouin zónában végezhetjük az alábbiak szerint. Először reciprokrács van kialakítva, majd egy faktor 2, átvált a k-space. Ezt követően minden reciprokrács kötve egyenesekkel más legközelebbi szomszédos csomópontok. Közepén keresztül a szegmensek kapott tartják síkjára merőleges. A kötet tartalmazza között ezek a síkok lesz az első Brillouin övezetben.

A szerkezet a Brillouin zóna határozza csak a kristályszerkezet és nem függ a jellegétől alkotó részecskék a kristály, vagy az atomi kölcsönhatást. A határait a Brillouin zóna meghatározott feltételek egyenértékűek a Bragg interferencia csúcsok röntgensugár-szórási a kristályban. Ez lehetővé teszi, hogy építsen a radiográfiai annak Brillouin zónában.

A fizikai értelmében a Brillouin tartományhatárokon, hogy megmutatják a következő értékeket a hullám vektorok, vagy a kvázi-impulzusai az elektron, amelyben az elektron hullám terjednek egy szilárd anyagot kapunk.

A létezése nagyszámú Brillouin zónák nem jelenti azt, hogy meg kell vizsgálni az elektron energia mindegyikük: minden elektron állapot lehet kifejezni vektor k, a Brillouin zónában adott az első zóna.

Kapcsolódó cikkek