Biot - Savart - Laplace
Az érték a mágneses indukció meghatározzuk az egyes vezetők számára a Biot - Savart - Laplace.
Vector mindig síkra merőleges által alkotott vektorok és. A törvény a Biot - Savart - Laplace számítani közvetlen mágneses indukció mezőt, és egy szolenoid körkörös áramlatok.
A levezetés a mágneses mező intenzitásának egyenáramú (ábra 15.9 ;. ábra 15.10.).
Alkalmazzuk a képlet
Behelyettesítve ezeket az értékeket az általános képletű a mágneses indukció:
.
Angle valamennyi eleme számára végtelenül előre áram változik 0-tól. ezért:
.
Így a egyenáramú mágneses indukciót mező határozza meg a képlet:
Annak érdekében, hogy a mágneses térerősség, meg kell osztani a jobb oldalon általános képletű (15,8), hogy:
A levezetését intenzitása a mágneses mező egy kör alakú áram (ábra. 15.11).
Tekintsük a mező által generált áram folyik át a vékony drót, amelynek kör alakú (gyűrű a jelenlegi). Mi határozza meg egy kör alakú mágneses indukciós áram
Tekintsük indukció. által létrehozott két áramköri elemek DL1 és dl2. T. k. A bezárt szög r és dl 90 °, akkor bűnnek 90 ° = 1.
A Biot - Savart - Laplace, hogy két elemet:
Integrálása ez a kifejezés az egész kontúr és cserélje R megszerezni:
Különösen, ha x = 0, van:
mágneses indukció a közepén a kör alakú áramnak
A mágneses mező a közepén egy kör alakú áram:
A képlet a mágneses mező egy kör alakú áram saját tengelye formájában:
A levezetés a mágneses térerősség szolenoid áram.
A mágnesszelep egy vékony huzal sebet szorosan, kapcsolja, hogy bekapcsolja a henger alakú héj. Tekintettel a mezők által generált mágnesszelep egyenértékű rendszer azonos körkörös áramok egy közös egyenes tengely. Végtelen hosszú szolenoid szimmetrikus bármilyen síkra merőleges tengelye körül. Taken páros szimmetrikus sík a tekercsek létrehoz egy mező mágneses indukció, amely merőleges a síkra. Következésképpen, bárhol belül és kívül a mágnesszelep, a vektor lehet egy olyan irányban, a tengellyel párhuzamos.
Vegyünk egy téglalap alakú áramkört 1-2-3-4. A forgalomban a vektor ez az áramkör a következőképpen:
A négy integrálok a jobb oldali, a második és a negyedik a nullával egyenlő, mivel a vektor merőleges a kontúr grafikon, amelyen venni.
Figyelembe egy részét 3-4 át nagy távolságra a tekercs (ahol a mező ismert, hogy nagyon gyenge), a harmadik kifejezés lehet figyelmen kívül hagyni. Ezért azt lehet mondani, hogy:
Ahol B - mágneses indukció terén azokon a helyeken, ahol a vágás 1-2, a hossza ebben a szegmensben.
Ha a szegmens 1-2 nyúlik belsejében mágnesszelep bármely távolság a tengely, a teljes áram hurok kiterjed. ahol - a több tekercs fordul egységnyi annak hossza - a jelenlegi a mágnesszelepet. Ezért, az alábbiak szerint:
egy szolenoid mágneses mező erőssége a jelenlegi egyenlő:
Figyeljük meg, hogy kapott eredmény nem függ a távolság a tengely (de belül a mágnesszelep) egy szegmens 1-2. Ha ez az időtartam kívül található mágnesszelep, az áramkör által lefedett áram nulla, amellyel:
.
Ahol B = 0. Így a mágneses indukció nulla, a belső végtelen hosszú mágnesszelep - mindenütt ugyanaz, és értéke által meghatározott általános képletű (15,14). Emiatt, a tanulmány a mágnesesség végtelen hosszú szolenoid ugyanazt a szerepet játssza, mint a párhuzamosan lemezkondenzátor a tanulmány a villamos energiát. Mindkét esetben a mező egységes és teljesen benne a kondenzátor (elektromos) és belül a mágnestekercs (mágneses).
A munka az úgynevezett száma amper - bekapcsolja a mérő.
Teszt 15.1.Magnitnaya indukált tér által termelt egy szegmensét egy vékony lineáris vezetőt képlettel számítottuk ki ...
Teszt 15.2.Magnitnaya indukciós közepén kör alakú áram határozza meg a képlet ...