Dupla fénytörés
Ez a jelenség megfigyelhető, amikor egy fénysugár egy optikailag anizotróp közegen áthalad (az optikai anizotrópia a fény terjedésének jelensége különböző irányokban különböző
-203- sebességek). Ebben az esetben a gerenda két gerendávént bomlik le, különböző sebességgel osztva és két egymásra merőleges síkban polarizálva. A táptalaj optikai anizotrópiája az alkotó részecskék (atombomok vagy molekulák) anizotrópiájából és kölcsönös elrendezésük jellegéből adódhat.
A legtöbb esetben a testek optikai anizotrópiája az összetevő molekulák kaotikus elrendezése miatt átlagolt. Azonban, hatása alatt a külső hatások lehetséges átcsoportosítása anizotrop elemek, ami makroszkopikus megnyilvánulása optikai anizotrópiát. Ezért sok testben, különösen polimereknél a deformáció folyamán megfigyelhető a birefringencia jelensége. Filmek polimerek előzőleg nyújtásnak vetjük alá mutatnak kettős törést, amelynek értéke növekszik az alkalmazott feszültség. Néhány kutató összekapcsolja a kétszereséget a kristályrács kialakításával a polimerben, amikor megnyújtják. Azonban a polimer birefringenciája csak a láncok orientációját jelzi, de nem a kristályosodás.
Ha a fény áthalad egyiaxikus kristályokon (vagy polimerek orientált filmjein), egyetlen optikai tengelyük az a irány, amelyben a kétfrekvencia hiányzik; minden más irányba a fénysugár bomlik. Ha a fénysugár a kristály felszínére merőleges, az egyik sugár refrakció nélkül halad előre, mint egy izotróp közegben, a másik pedig oldalra néz. Az első sugár rendesnek mondható, a második szokatlan, mivel nem tartja be a törés szokásos törvényeit.
A kétfrekvenciát a közvetlen (rendes) ne és a deviált (nem rendes) n sugarak törésmutatóinak különbségéből határozzák meg
8.2.3. Fényszóródáson alapuló módszerek
Ennek eredményeként, a termikus mozgás a makromolekulák szétszórják az irányított fénysugár az anyag a szórási szög. A szórási együtthatót általában szögértékkel jelöljük, például R90. Ha a méret a szórás részecskék kisebb, mint a fény hullámhossza I (kevesebb, mint I / 20), az intenzitás a szórt fény ODI-Nakova minden irányban. Ezen részecskék esetében a molekulatömeg kiszámítható a Debye-egyenletből:
Ahol K állandó
K = (27I, N2) (Dn / Dc) 2 (NA4), Ris az oldószer törésmutatója; Dn / Dc a törésmutató egyedi növekedése; H = 16 kR / 3 a Debye konstans; C a szóródási részecskék koncentrációja.
Attól kapcsolat COP / Re és NA / tm koncentráció-létre versenyek polimerhez által kifejezett egyenes vonalak, ahonnan a dőlés lehet kiszámítani a második Virial együtthatót, és a szegmens-Kai kiszűrt ezeket a sorokat a függőleges tengelyen ad értéket 1 / Mw. Így a kísérleti meghatározása a tömeg szerinti átlagos molekulatömeg Mw-sósav polimer csökkenti, hogy meghatározzuk az index pre-fénytörés, koncentrációtól függően, a szóródási koefficiens és a zavarosságot mértük nefelometriás módszerrel.
Makromolekulák nagyobb (hosszabb átmérő tekercs I / 20), például a vinil-polimerek, amelyek egy bizonyos fokú polimerizált-CIÓ több mint 500, az intenzitás a szórt fény szögétől függ CO-torym végzett megfigyelés. A makromolekula különböző szakaszaiból származó fényszóródás becslésénél a Pd szórására korrekciós faktort vezetünk be, amely a makromolekula konformációjától függ. Pb. Bármely formájú makromolekulák esetében
1 = 0 = 0, növekvő A /, értékek csökkenése. Ebben az esetben
A PB szóródási tényező megtalálásához két módszer van a kísérleti adatok feldolgozásához: az aszimmetria módszer és a Simma módszer. Az első csökkenti a meghatározása Az aszimmetria-faktor Z, amelyek az aránya a szórási intenzitás szögben szimmetrikus 90 °. 2 A mennyiség függ az oldat koncentrációjának és megszerezni értékek, amelyek nem függenek a C, végezzük extrapoláció érték L / ZL végtelen hígításra (C „0), így az úgynevezett jellemző érték Z, amelyen a táblázatok Pe-érték a megfelelő con - Makromolekulák képződése. A Simma módszer szerint dupla extrapolációt végeznek: nulla koncentráció és nulla szögérték. Ez a módszer pontosabb és általában polimerekhez alkalmazható statisztikai tekercs alakításával.
A fényszórási módszer lényegében leegyszerűsödik, ha a mérést 2 és 10 ° közötti szögintervallumon végezzük. Ez az úgynevezett kis szögű fényszóródás, ellentétben a fent említett nagylátószögű szórással. Ebben a módszernél a fényszóródást egyetlen szögértékben határozzuk meg, és a számítást a kis tömegű molekulák esetében végezzük. A kisszögű szóródás alkalmazása lézer segítségével fényforrásként teszi ezt az eljárást kényelmesen a molekulatömeg folyamatos ellenőrzésére és az MMP meghatározására.