Debye radius - kémikusok referenciakirálya 21
A Debye sugár azon a távolság, amelyen túlmenően az egyes részecskék töltését gyakorlatilag a többi töltött részecskék töltései szitázzák. Ezt a koncepciót először a német tudós Debye 1923-ban mutatta be, amikor kifejlesztette az elektrolit elméletét, és széles körben alkalmazzák a plazmaelméletben. Egy egyszerű termikus plazmához a Debye sugarat a [248]
Vegyünk egy vizes elektrolitba helyezett sík dielektrikust. Feltételezzük, hogy a dielektrikum vastagsága sokkal nagyobb, mint az elektrolit Debye sugara, ami lehetővé teszi számunkra, hogy a dielektrikum végtelenül vastag legyen. A dielektromos / elektrolit felület érintetlen mind a vízmolekulák esetében. és az elektrolit ionokra. A Descartes-koordináta-rendszert oly módon vezetjük be, hogy az eredet megfelel az x tengely felületének, és y a dielektromos síkban helyezkedik el, és a z tengely normális a szétválasztó síkra (9.3 ábra). Az egyszerűség kedvéért egydimenziós problémát vesszük alapul, és feltételezzük, hogy az elektromos mező forrásainak sűrűsége csak a r-től függ [C.151]
Feltételesen, a második típusú vezetékekhez ionizált gáz-plazmának tulajdonítható. Általában három komponens található a plazmában: szabad elektronok. pozitív ionok és semleges atomok (vagy molekulák) [22]. A plazmában a különböző elektromos töltések biztosítják a kvazinutralitást. Az egyik plazma jellemző az úgynevezett Debye sugár, lásd [c.36]
Az elektrolit nem-lokális polarizálhatósága jelentős hatást gyakorol a DES szerkezetére, amely a foszfolipid felület közelében kialakul. Meg kell azonban jegyezni, hogy általában az elektromos mezők felületi forrásainak szűrése alapvetően különböző mechanizmusokkal rendelkezik a fizikai természetben [443]. Az első mechanizmus a felületi források elektrolitionokkal történő szűrésével társul, a második az önmagában az oldószer felszíni forrásokká történő reakciója következtében. Lényegében a fenti két mechanizmus van egy nem helyi jellegűek és azonosítja összefüggéseit ingadozások az elektromos mezőket szomszédos tér pontjait. Az első esetben, ezek a változások miatt ingadozása koncentrációjának ionok, korrelációs jellemző sugara, amely a Debye hossza X. A második esetben, ingadozások az elektromos kapcsolódó mezők polarizációs ingadozások az elektrolit, amelynek sugara a korreláció. [C.158]
A plazmaelektronitralitás koncepciójának statisztikai jellegére és annak jelentős volumenre és elég nagy időintervallumra való alkalmasságának hangsúlyozására gyakran használják a plazma kvasinutralitásának kifejezését a semlegesség kifejezés helyett. A kvazinutralitás egy termikus plazma jellegzetes tulajdonsága. A plazma elektron-neutralitását külső elektromos mezők hatásával zavarhatja. Ha egy feltöltött testet beviszünk a plazmába, akkor a plazma polarizáció közeledik meg. Csökkenti az ellenkező jelhez tartozó díjak vonzerejét és az azonos jelzőtáblák e szervtől való elutasítását. Ebben az esetben a beírt test mezője szűrődik. A szűrési távolság megegyezik a Debye sugárral. [C.248]
Itt K (q) az első fajta teljes elliptikus integrálja. Ez az egyenlet jól leírja a függőség a P (k), ha 2 P (GF 50 mV) távolságból a sorrendben a Debye hossz (ábra. VI.5). Érdekes módon, míg a görbék P (kk) különböző értékeire F kapott párhuzamos átviteli görbe számított F = oo, a vízszintes tengely mentén a parttól 2 / sh (GF1 / 2) irányában a származási. Ez a paraméteres kapcsolat különösen akkor bizonyul hasznosnak, amikor a DLLO elmélet keretein belül a stabilitásvesztés kritériumainak meghatározására (lásd a IX. Fejezetet). [C.159]
Itt alkalmaztuk az inverz Debye sugár definícióit szimmetrikus elektrolitokra (1,30) [c. 175]
Az ionos oldatok esetében a kapilláris ozmózis bonyolult elektrokinetikai jelenségekkel, amelyek a potenciál koncentrációfüggőségéhez kapcsolódnak. és a Debye radius 1 / x, amely meghatározza a diffúz ionos rétegek mértékét. Az elektrolit oldatok esetében a kapilláris-ozmotikus csúszás sebességének egyenleténél figyelembe kell venni a kétféle anion- és kationos részecskék diffúz rétegeinek megfelelő hozzájárulását. Bináris híg oldatok esetén az (X.17) egyenlet a következő alakot veszi fel [9, 10] [c.295]
A vékony pórusok elektro-viszkózus hatásának elmélete, ahol a kettős elektromos rétegek (DES) átfedik, eléggé fejlettek [1-3, 71, 72]. Megmutatjuk, hogy a szűrési sebesség legnagyobb relatív csökkenése akkor következik be, amikor n, 1, ahol u az inverz Debye radius. A pórus szélesség további csökkenésével, amikor a DES még nagyobb mértékben átfed, a konvektív ionáramlás gyorsabban esik, mint az oldat pórusban lévő elektromos vezetőképessége. Ez az áramlási potenciál értékének csökkenéséhez és az elektromos viszkozitás hatásának csökkenéséhez vezet. [C.311]
A megoldás vezet ugyanazt a kifejezést (H.37) Fordított ozmózis membránok szelektivitás tekintetében elektrolit oldatok, de a újra értékek az elosztó együtthatók és diffúziós együtthatók D. ddya membránok, amelynek vastagsága sokkal nagyobb, mint az inverz Debye hossza ddya pórus oldatot, és abban az esetben bináris elektrolit [c.303]
Meg kell jegyeznünk, hogy az 1 / x érték, amelyet az erős elektrolitok elméletében az ionos légkör (vagy Debye radius) sugárának neveznek. nem értelmezhető geometriailag. mint a gömb sugara, amely után a vizsgált ion területének hatása nullává válik. Az ionos légkör sugarának fizikai nagysága. szigorúan szólva, határtalan. Azonban a potenciál potenciálisan elhanyagolható, [188] a mezőpotenciál esélytlensége és az 1 / x-nél jóval nagyobb távolsággal csökken,
A a polimer lánc egyik linkének hosszúsága x a Debye sugár reciproka H a makro végének távolsága. Így következik [c.52]
Bogolyubov elméletében ez a kis paraméter e = y / r (ahol y = az ionra jutó térfogat, a Debye sugár pedig az ionos légkör hossza). [C.84]
Bár a plazma egésze elektromosan semleges. kis térfogatban a díjak térbeli eloszlása van. Az utóbbi, az elektrolit oldatokhoz hasonlóan, rövid hatótávolságú sorrend jellemzi. Mint az elmélet erős elektrolitok, az ionos sugara bevezetjük atmoszférában (Debye hossz), és egy expressziós az r sugár a legkisebb térfogat, amely felett az elektroneutralitás g Te1p Y, ahol n - az elektronok száma egységnyi térfogatra. Ebből nyilvánvaló, hogy a plazma elegendő nagyságú n-nél létezik. A plazma részecskék között erős elektrosztatikus kölcsönhatás lép fel. Ennek a kölcsönhatásnak köszönhetően a plazma egy rugalmas tápközeg. és különféle oszcillációk gerjesztése lehetséges ebben. [C.357]
A PG fő oka annak kvazinutralitása, vagyis a semleges semlegesítés negatív. az elektrontöltés pozitív. ionok töltése. Elektromos. mező dep. a P. részecskék gyakorlatilag eltűnnek a részecskéből, a vázákból. Debye árnyékolási sugár. Az értéke arányos a zeironok t-ri arányának a négyzetgyökéhez viszonyított koncentrációjával. Sok helyen. A kapcsolatok viselkednek, mint a szokásos gáz, és engedelmeskednek a gázdinamika törvényeinek. A P. szokatlan kép csak akkor fordul elő, ha erős mágnes hat rá. mezőben. [C.445]
PLASMA (görög plazmából, betűkből, jól kialakított, díszített), részlegesen vagy teljesen ionizált gázból, amely a term. atomok és molekulák ionizálása magas hőmérsékleten, elektromágnes hatása alatt. nagy intenzitású területeken, amikor a gázt nagy töltésű, nagy energiájú részecskék áramoltatják. A gáz jellegzetes jellemzője, amely megkülönbözteti a rendes ionizált gáztól, hogy a gáz által elfoglalt térfogat lineáris méretei sokkal nagyobbak, mint az úgynevezett " Debye szűrő sugár D (lásd Debye-Hückel elmélet). Az n és m-es koncentrációjú i-th ionra vonatkozó 6 értéket a [c.551]
A PG egyik legfontosabb tulajdonsága a kvazinmutáció, azaz szinte teljes körű kompenzáció a díjak sokkal nagyobb távolságra, mint a Debye szűrő sugár. Elektrri. a pajzs egyik feltöltött részecske mezőjét az ellenkező jelzéssel rendelkező részecskék mezők szitálják, vagyis gyakorlatilag a részecske Debye sugarának sorrendjében lévő távolságoktól nullára csökken. A plazma által elfoglalt térfogatban a kvazinutralitás bármilyen megsértése erős elektromos mező megjelenését eredményezi. terek mezők, díjak, amelyek visszaállítják a P. kvazinutralitását [c.552]
Összehasonlítása a kísérleti értékek a szűrő együtthatók Kl kerül kiszámításra KOZENY -Karmana segítségével ömlesztett viszkozitási értékek K azt mutatta, hogy CC14 viszkozitást minden esetben eltér az ömlesztett érték. Abban az esetben a víz a kísérleti szűrő tényező 3-szor kisebb, mint a számított, amely jelzi a jelentős feleslegben közepes viszkozitású víz a pórusokat az ömlesztett értékek. Elektrolitek adagolása nagy koncentrációban (nagyobb, mint 1 mol / l Na l) eltávolítja a felesleges, jelezve a megsemmisítése vagy kompressziós a határrétegek speciális szerkezetű. A K feleslegét szintén nem figyeljük meg, ha a vizet 5 μm-nél nagyobb részecskeméretű homokrétegeken átszűrjük. Ha a megfigyelt hatás a hatása DES, a különbség a viszkozitás kellene elhalványul át> ° C = 0,1 mol / l, ha a Debye hossza válik vastagságával összemérhető shternovskogo réteget. Azonban ebben a koncentrációban a KIKi értékek továbbra is magasak voltak, és körülbelül 2,5-szer voltak. Mindez szolgálta a víz határrétegeinek koncentrációjának megsemmisítésére vonatkozó következtetést. [C.200]
A legnagyobb hatással elektrokinetikus hatások massope-Renos látható 1d% [1-3, 71, 72, 78], ahol x - inverz Debye sugár és d - fél-szélessége a pórusok vagy tolshe féle film. Víz esetében (x = 10 10 cm) ezek a jelenségek különösen szárazak, 0,1-1 μm-es k-értékkel. Ebben az esetben, mivel abban az esetben nagyobb pórusok 10 mikron), bármely elmélet nemizoterm hőátadás porózus testek felületi felöltözött figyelembe kell venni együtt a hőátadás és is díjat átutalással. Disszipatív funkció. ami tükrözi az entrópia termelésének sebességét. az (X.77) helyett a következő formában íródik [104] [c.332]
Kémiai Encyclopedic Dictionary (1983) - [c.147]
A kolloidok fizikokémiája (1948) - [c.241]
Kvalitatív módszerek a fizikai kinetikában és a hidrodinamikában (1989) - [c.41. c.49. č.58. c.66]