Nukleáris héj modell - stadopedia
Az atom modern modellje az elektron elektron független (más elektronokból álló) mozgásának feltételezésével épül fel a központi elektromos mezőben, a fő modell a következő:
1. A nukleinok a nukleusz összes gömb alakú szimmetrikus, önkonzisztens mezőjében mozognak, amelyet a mag nukleonjai hoznak létre, azaz a nukleonok között fellépő igazi erők helyettesítik az összes nukleon közös erőközpontjának hatását.2 A potenciális üregben mozgó nukleinsavak különböző diszkrét energiaszinten lehetnek. Az alapállapot a legalacsonyabb szintek teljes kitöltése. a nukleonok mozgása összeütközésbe kerülhet, és az energiacsere csökkenhet, és az alacsonyabb energiaszintek egyikének kell lennie. De ezeket a szinteket már ki van töltve, és rájuk szerint a Pauli-elv, más nukleonok nem lehet tenni ezt a feltételezést az indokolja közötti kapcsolat hiányát nuklonamii, ennek következtében az a lehetőség, egy részecske tulajdonságait állapotuk egy sor kvantum számokat.
Egy nukleon (egy részecskeállapot) állapotát egy potenciális lyukban n, l, j, mj kvantumszámokkal és bizonyos paritással jellemezhetjük.
Az n = 1, 2, 3. szám - a fő kvantumszám a nukleon energia szintjét sorolja fel egy adott l-re. Az l = 0, 1, 2, stb. Orbitális szögkulcs kvantumszámú szintjeit s jelöli. o. d. f, majd betűrendben. A kvantummechanikai vektorok () az l ≠ 0 kiegészítésével a teljes szögmúd j kvantumszámának csak két értéke lehet j = l ± 1/2. (2.3.5)
Így, ennek eredményeként a spin-orbitális kölcsönhatása minden szinten előre meghatározott N és L ≠ 0 van osztva két alréteget tartalmazhat különböző értékeket az energia, amely mindig kifejezett pozitív fél-egész számok: 1/2, 3/2, 5/2, stb Miután mj jelöli a teljes szögtartománya nyúlvány (azimutális kvantum számot), amely rendelkezik a 2j + 1 értékek: MJ = - j. - j + 1. j-1, j.
Mindegyik szinten van egy meghatározott paritás (-1) l (lásd (1.8.10)), amely egybeesik az l kvantumszám paritásával.
A nukleon szintjének meghatározása a magban vagy a szintek szisztematikájában a következő alakú. Az első az n fő kvantumszám számjegye. majd követi az orbitális szögsebesség (s.p.d.) kvantumszámát jelölő betűt, amelynek jobb alsó indexe a nukleon teljes szögmújának j kvantumszámával egyenlő.
A héjmodellből következik, hogy: 1. A kétszeres mágikus magok alapállapotának rendelkeznie kell a 0+ karakterisztikával. azaz minden töltött héj nulla spin és pozitív paritás. 2. A mágikus állapot kétszerese nagyobb, mint egy magot tartalmazó mag nukleáris állapotának jellemzőjét a mágikus szám héját követő szint jellemzi. 3. A kétmagos mágikus maggal kevesebb egy nukleonnal rendelkező mag nukleustikus alapjainak jellemzőit határozza meg a mágikus számnak megfelelő héj magasabb szintje, amelyen a hiányzó nukleont kell elhelyezni. Ezeket a szabályokat kivétel nélkül hajtják végre
Ahhoz azonban, hogy a két vagy több nukleon ajtófélfa és poetemu: shell modell, amely figyelembe veszi a hatása a párosítás, mint nukleonok, az úgynevezett héjmodell és fenomenológiai párosítás.
Ebben a modellben, azt feltételezzük, hogy páros számú nukleonjait egyféle vannak párosítva nulla spin, vagy páratlan számú nukleon egy pár együtt egy kivételével minden, az állam, amelynek meg kell határoznia a spin és paritás a sejtmagban. Ebből következik: 1. Az egyenletesen egyenletes magok földi állapota a 0+ karakterisztikával rendelkezik. Ez a szabály nincs kivétellel. 2. A furcsa A-nak a magjainak alapállapotának jellemzője meg kell egyeznie azon a szinten, ahol az utolsó nem párosított nukleon található.
Ez a két tényező figyelembe veszi az atommag modelljét, amelyet a mag magjának általánosított modelljének neveznek. A kollektív és az egyrészes szabadságfokokat egyidejűleg figyelembe veszik, ez egy szintézis. A magot feltételezzük, hogy egy gömb alakú szimmetrikus magból áll, amelynek leírása egy kollektív modellt használ.