Vladimir Lipunov - kétágyas csillagok

A 18. század végén az angol csillagász-amatőr John Gudraik észrevette, hogy az Algol fényessége szigorúan periodikusan változik. Két nappal, 20 órával és 49 percenként a fényessége ugyanolyan szintre reprodukálódott. Az időszakos folyamatok leírásához célszerű bevezetni egy fázist. A fázis az időszak frakcióiban kifejezett idő. A gyakorlatban a fázist a következőképpen számítjuk ki. Válasszon ki egy időpontot a kezdeti értékhez, és hozzárendeljen egy nullához tartozó fázist. A csillagok megfigyelésénél általában a kezdeti pillanat (a nulla fázis pillanata) egybeesik a csillag fényerejének minimális értékével. Ezután figyeljük meg a megfigyelési időt, vonjuk le a kezdeti időt és oszd meg az időszakot. A megosztás törtrészes része lesz a fázis. A változó csillag fényét általában a közelben található bármely csillag csillaggal mérjük. A csillag fénnyel való fényességének függvényét gráfnak nevezzük fénygörbének.

A fény görbe Algol talált Goodricke, volt két minimumot időszakonként ≈ ⌠gluboky ■ primer (fő minimum) nulla fázis és ⌠melky ■ szekunder fázisban 0,5 (ábra. 20). Lehetséges megérteni a fénygörbe ilyen jellegét, csak feltételezve, hogy az Algol nem egy csillag, hanem kettő. (Reakcióvázlat jelenséget ábrán látható. 20.) forgatásakor egymás körül egy időszak 2,9 nap, a csillagok váltakozva egymással egyesítve általunk.

20. ábra. Algol fénygörbéje

Bezárják azonban nem teljesen, de részben. Felmerül a kérdés: miért van egy minimális mélység és egy kisebb kicsi? Végtére is, a csillagok mindegyike a szomszédjának ugyanazon területével rendelkezik (ez a terület egyszerűen megegyezik a két egymást keresztező kör közös részének területével). Gondoljunk:

Mi a napfogyatkozás mélysége, mit határozza meg? A napfogyatkozáson kívül mindkét csillagot egyszerre látjuk, és a rendszer fényessége a csillagok ragyogóinak összege. Ha egy csillag œ egy másikra vetül, akkor a kettős fényerő pontosan ugyanúgy esik, mint a csillag zárt része sugárzik. A csillag felületének zárt részével sugárzott energia mennyiségének kiszámításához a felszín egysége által kibocsátott energiát meg kell szorozni a felszínnek ezen a részén. Ezért nyilvánvaló, hogy a minimumok mélységeiben mutatkozó különbség a csillagok egységfelületén sugárzott energiamennyiség, azaz az egyes csillagok fluxusai közötti különbségeknek tudható be. Az első megközelítésben azt feltételezhetjük, hogy a csillagok "teljesen fekete" testként bocsátanak ki. Az ilyen tökéletesen fekete test például olyan test lehet, amelynek állandó hőmérséklete van. Teljesen fekete testek esetén 4.

Itt a sigma = 5,67 10 -8 J / (M 2 ∙ K 4 ∙ sec) a Stefan-Boltzmann konstans. Valójában egyelőre csak erre a törvényre van szükségünk ahhoz, hogy egy meglehetősen nyilvánvaló dolgot mondjunk: minél melegebb a test, annál fényesebb. Nyilvánvaló, hogy az Algol különböző hőmérsékletű csillagokból áll, és a nulla fázisban a forró csillag elhomályosul.

Az Algol típusú könnyű görbék nagyon gyakoriak a változó csillagok között. Most több ezer csillag ismeretes. Mindegyiket két minima jelenléte jellemzi, közelítőleg állandó fényességi területekkel. A konzisztencia csak közelítő. Miért? Végtére is, az elhomályosulások között mindkét csillagot teljes egészében látjuk, és a rendszer ragyogása egyszerűen a csillagok ragyogóinak összege. A következetességnek pontosnak kell lennie. De a fénygörbén (20. ábra) egyértelműen látható, hogy az elsődleges minimum után a rendszer fényereje fokozatosan növekszik a 0.5 fázisra, és ha nincs másodlagos napfogyatkozás, akkor ott lenne a legnagyobb.

A fényerő növekedése a visszaverődés hatásának köszönhető. Emlékezzünk vissza, hogy Algol egyik csillaga melegebb, mint a másik. Egy forró csillag egyoldalán hideg, így a hideg csillagnak a forró csillaggal szemben álló egyik oldala kicsit fényesebbé válik. A forró csillag tükröződik a hidegben. Tény, hogy nem reagál, hanem újrahangosítást és újratervezést, a fény hullámhosszának megváltozásával. Egyébként a tükörben látható fény visszaverődése szintén újratervezés. Az elektronok az üvegen elhelyezett vékony fémrétegben újra kibocsátásra kerülnek. De a tükörben a hullámhossz nem változik, tehát ha úgy tűnik számodra, hogy tükörben van, vörös.

Emlékezzünk jobban a reflexiós hatás fázisfüggésére. A nulla fázisban a hideg csillag kibújik a forró csillagnak, ami azt jelenti, hogy látjuk a sötétebb csillag hátsó, leghidegebb részét. A növekvő fázisú orbitális elforgatásnál a csillag kiemelt oldalának növekvő és nagy részét látjuk - a rendszer általános fényereje lassan növekszik, és a 0.5 fázisban a hideg csillag kibontakoztatja a legmelegebb részét. A reflexiós hatás maximális lesz. Ezután a rendszer fényereje szimmetrikusan az 1. fázisba esik. Az Algol rendszerben a visszaverődés kicsi, másodlagos szerepet játszik. A legfontosabb dolog napfogyatkozás. De képzeljük el, hogy a rendszer úgy van elhelyezve, hogy az összetevők ne árnyékolják egymást, vagy semmi sem, és semmi sem hagyja el a napfogyatkozást (ez is lehetséges!). Ezután a kettős fényerő változásának egyetlen oka lehet a reflexiós hatás. Ezután találkozunk dupla, amelyben a tükröződés tízszer erősebb, mint az Algolé.