Elérhetőség - energiahézag - nagy olaj- és gázcikk enciklopédia, cikk, 1. oldal
Jelenlét - energiahézag
A jelen levő energia hiány vezet exponenciális hőmérsékletfüggése elektronikus fajhője a szupravezető állapot, a küszöb potenciál alagút elektronok és ami a legfontosabb, hogy hozzanak létre egy tartós áram. [1]
Egy energiahézag jelenléte a degenerált Fermi gáz spektrumában a párosítási hatás kifejeződése, amelyet már említettünk a szakasz elején. [2]
Érdekes következménye az energia szakadéknak a szupravezetőkben való megjelenése az úgynevezett alagút hatás. [3]
Kiderül, hogy egy energiahézag jelenléte egyértelműen arra vezet, hogy a 0 abszolút hőmérsékleten a megfelelő folyadék nem képes ilyen átvitelre. Ehhez a megfelelő belső mozgást meg kell semmisíteni a folyadékban, és a rés jelenléte ezt az előfordulást teszi lehetetlenné. Ha most a hőmérséklet nem egyenlő az abszolút nulla értékkel, akkor az ilyen érvelés nem alkalmazható, és figyelembe kell vennünk a folyadék megfelelő hőmérsékletén keletkező hőmozgást. Ez a termikus mozgás azonnal két csoportra oszlik: vortex és irrotációs. Egy folyadék örvénylő mozgása nem más, mint a legközönségesebb hang, vagy ahogy ez a hétköznapi hangzás bizonyos kvantummechanikai alapokon történik. [4]
Az alagút áramának hiánya önkényesen alacsony feszültségen egy kísérleti bizonyíték arra, hogy egy szupravezető energiaspektrumában egy energiahézag jelenik meg. A rés nagyon értékét meg lehet mérni egy voltmérővel, amely megegyezik a minimális feszültséggel, amellyel egy alagútáram jelenik meg, és jól illeszkedik az elmélet előrejelzéseihez. [5]
Valójában az elektron-lyukak párosa minden esetben megköveteli (tekintettel az A energiahézag jelenlétére - lásd alább) az energia véges kiadásait. [6]
Ezenkívül a tér mentén mozgó elektronok nem gyorsíthatók, mert az energiahézag jelenléte miatt nincsenek könnyen elérhetõ magasabb állapotok. Az ilyen anyag szigetelő. Másrészt, egy fém, például nátrium, az energia sáv nem teljes körű alkalmazását, valamint az elektromos mező meggyorsíthatják az elektronok, ezek átalakítása a szomszédos magasabb állapotát a rendelkezésre állás. [8]
Az alagút jelenlegi megjelenése lehetetlen. Egy szupravezetőben lévő energiahézag jelenléte vezet, amint az az 1. ábrából látható. 10.11, megfelelő állapotok hiányában, amelyek között egy alagút-átmenet alakulna ki. [9]
Összegezve a szerkezeti jellemzői a röntgen spektruma szkandium-nitrid, azt lehet mondani, hogy az atomi kölcsönhatás alapulnak szuperpozíció három típusú kémiai kötések: fémes, kovalens és ionos. Jelentős polarizációs kapcsolat jelenléte igazolja az energia közötti különbség a vegyérték sávja és szkandium atom vezetési sáv a kristály. Nagysága 4 0 eV. Amint azt az alábbiakban bemutatjuk, ez a legkisebb energiahézag a vizsgált fémszerű nitridek spektrumában. [10]
Ha a szendvics hőmérséklete 3 K-ra esik, és az ón szupravezetővé válik, az áramfeszültség jellemzője a 3. ábrán látható. Ezeknek a görbéknek a alakja a szupravezetőkben lévő energiahézag jelenléte miatt következik be. [11]
A kvantált Hall-ellenállás jelenléte, amelyet a pxxx mennyiség nulla értékre történő fordítása kísér, az u egész értékére, már jól ismert tény. Ezek a hatások az jelenlétének tulajdonítható az energia közötti különbség az államok a szomszédos delokalizált Landau szintek és a jelenléte a lokalizált állapotok a résben megtartása EF és megőrzése a véges testek és a változások az N állapotban teljesen megtöltött delokalizált egész Landau szintek. [12]
Az ilyen detektorok működési elve azon alapul, hogy a Debye képletnek megfelelő kristályrács hőkapacitása arányos a negyedik hőteljesítménnyel. A dielektrikumok, félvezetők és szupravezetők elektronikus állapotainak spektrumát az energiahézag jelenléte jellemzi. Megfelelően alacsony hőmérsékleten T, ha a hőcsillapítások energiája k T c D (ahol D a Boltzmann konstans, A az elektronikus állapotok energiaspektrumában lévő résszélesség), a kristály elektronikus hőkapacitása nem izgatott. A dielektrikumok ezt az állapotot úgy érjük hőmérsékleten nagyságrendű száz millikelvin (mK január 10-03 K) a félvezetők - és több tíz szupravezetők - millikelvin egységek. A megmaradt rács, vagy fonon Debye fajhője tökéletes kristály kriogén hőmérsékleten olyan alacsony, hogy a kinetikus energia a visszahatás, ha az egység részecske szóródás következtében a hőmérséklet tüske minden makroszkopikus kristály cél, amely meghalad egy szintet termodinamikai ingadozások. Ezt a hőmérsékletet hőmérővel rögzítik és az érzékelő kimeneti jeleként szolgálnak. [13]
Kimutatták, hogy egy ilyen rendszer rendelkezik egy szupravezető tulajdonságainak többségével, a Meissner-hatás kivételével. A kritikus hőmérséklete a nagyságrendben egyenlő a rés szélessége D a Fermi szinten az optimális paraméterek kiválasztása, mint például a vastagsága a dielektrikum, a dielektromos állandót és a tényleges tömegeket, értéket érhet el a sorrendben a 100 K. Lazavik és Yudson azt javasolta, hogy a lehetséges kísérleti következményei az elektron-lyuk szupravezetés lehet a jelenléte a energia különbség a két-dimenziós 2D magas vezetőképesség és antiparalel áramok a szupravezető vékony film henger koaxiális érintkezés nélkül x. [14]
A gerjesztési spektrumban lévő rés biztosítja a disszipáció hiányát még gyenge véletlen potenciál jelenlétében is. Feltételezzük, hogy a potenciál meglehetősen gyenge, és nem szünteti meg az energia szakadékot. Összhangban a Lorentz-transzformáció a koordináta-rendszerben mozog a driftsebesség VD [E x B] C / B2, az elektromos mező nulla, és nincs aktuális. A szennyeződések által létrehozott változó potenciál, amely egy energiahézag jelenléte miatt keletkezik, nem okoz gerjesztést alacsony hőmérsékleten és eloszlatja az energiát. [15]
Oldalak: 1 2