Elektromágneses pillanatok magok és nukleonok

Elektromágneses pillanatok magok és nukleonok

Nucleus, mint egy adózási rendszert és az áramlatok statikai elektromos és mágneses többpólusú pillanatokat. Ezek a pontok határozzák mag Wel kölcsönhatási energia egy külső elektromágneses mezőt. Mi a szerepe a különböző pillanatokban is jól látható az alábbi összefüggés:

ahol φ0 és 0 (E1, E2, E3) - potenciál és intenzitása egy külső villamos tér, 0 - intenzitása a külső mágneses mező, - a vektor az elektromos dipólus momentum a sejtmag, a - a vektor a mágneses dipólus momentum, Qij - tenzor nukleáris elektromos kvadrupól pillanatban, és így tovább . Az index „0” azt jelenti, hogy a vizsgált számított érték koordináta (a tömegközéppontja a rendszer, a mi esetünkben - a mag). A fennmaradó kölcsönhatás energiája kifejezések a kifejezés (1) biztosítja elhanyagolható mértékben járulnak hozzá a kölcsönhatás a mag a külső területen.
Először is az elektromos dipólmomentum. A alapállapotú mag egyenlő nullával (akár egy kis tagok kapcsolódó gyenge kölcsönhatások a sejtmagban). A távlatpontok komponens Di (i ≡ x, y, z) az eredménye a paritás Egy négyszöghullám funkciót ψ0 nukleáris alapállapot:

A négyszöghullámú funkciója alapállapotú atommagok páros koordináták függvényeként, z - páratlan funkciót. A beépített háromdimenziós térben a termék a páros és páratlan függvények értéke mindig 0. A tér ψ-paritás funkció akkor pozitív, ha ψ- funkció is van egy bizonyos paritás (+ vagy -). Ez igaz a hozzájárulás a ψ-funkció az erős és elektromágneses kölcsönhatások megőrzésére paritás. Kis ψ-adalékanyag funkciójuk gyenge (nem a paritás megőrző) kölcsönhatások nyújthat kisebb eltérések a nulla dipólusmomentumának a magok és a részecskéket. A szerepe a betétek jelentős érdeklődésre tart számot a modern fizika, ami különösen tükröződik a folyamatban lévő kísérletek felderítésére eltérés a nulla elektromos dipólmomentum.
A legalacsonyabb nukleáris elektromos többpólusú pillanatban, amely lehet nullától eltérő a alapállapotát atommagok elektromos kvadrupól nyomatéki tenzor Qij (i, j ≡ x, y, z). Mivel a mag - kvantummechanikai rendszer, elektromos kvadrupol pillanatban elegendő beállítani, mint az egyik átlós elemek a tenzor. Állapot Mint ilyen építőkockák zz-komponens Qzz. és mivel a Q érték a nukleáris kvadrupol pillanat, hogy értékét használja (1 / e) Qzz. ahol e - a mennyiség az elemi elektromos töltés:

Q = (1 / e) Qzz = (1 / e) ∫ (3Z 2 - 2) ρ () dv = (1 / e) ∫ 2 (3cos 2 θ - 1) ρ () dv

Ebben a kifejezésben ρ () - sűrűsége elektromos töltés a mag:

∫ ρ () dv = Ze ∫ | ψ0 | 2 dv = Ze /

(3) egyenlet is tartalmaz Q utáni gömbi koordinátákat.
Az elektromos kvadrupol pillanatban nyilvánvalóan függ a választott koordinátarendszerben. A jövőben fogjuk használni az úgynevezett privát (vagy belső) koordináta rendszerben. Ez a rendszer szorosan kapcsolódik a sejtmagba, mozgó és fordult vele. Kezdve saját koordinátarendszer egybeesik a központja a eloszlása ​​a töltés és tömege a mag, és a z tengely mentén irányul belső szimmetriatengelye (ha létezik ilyen). Az elektromos kvadrupol pillanatban a saját koordináta-rendszerben használjuk Q0 kijelölése.
Mivel az átlagos értéke a fizikai mennyiség a kvantummechanika, definíció szerint,
= ∫ | ψ | 2 dv, az intrinsic kvadrupol pillanatban, hogy belül konstansok, a különbség az átlagos értéke 2z 2, és az átlagértéket összegeinek négyzetének x 2 és y 2. Ezért, szférikus atommagok Q = 0 bővített mentén belső mag szimmetria tengelye Q> 0, és lapított e tengely mentén sejtmagok Q -15 MeV / G,
μN = eћ / (2MP c) = 3,15 · 10 -18 MeV / gauss.