Schottky-effektus
Effect Schottky mező hatása a potenciális akadályt.
FS tükrözés Force.
ahol # 949; 0 permittivitásának szabad hely.
WS potenciális tükrözés.
Ha külső elektromos mező, WS EEX. FS EEX X
Bizonyos távolságra eE erő Fs és kompenzálják egymást, vagyis lesz egyenlő.
Téremissziós-elektron emisszió a felületén Me erős külső áramforráshoz. mező, a nyitott R.Vud (1897) tanulmányozása a vákuum kisülési.
Field kibocsátás miatt alagút
befolyásolja, és előfordul, anélkül energiafogyasztás elektrongerjesztési. Amikor a téremissziós elektronok leküzdeni potenciálgát anélkül halad át, hogy mivel a kinetikus energia a termikus mozgás és ágyazása révén szivárgás át a gáton, csökkentett és szűkült elektromos térben.
A másodlagos elektron emisszió (nyitott L.Ostin és G.Shtarke, 1902) - hatása alatt a kibocsátási fluxus gyorsított részecskék.
Mennyiségileg a szekunder elektron emisszió jellemzi „másodlagos emissziós együttható” (KVE)
KVE kísérletileg határozzuk meg. # 951; = NE / nn. ne törött elektro-s és a csökkenő nn á-k.
# 951; Attól függ, hogy a természet látnia kötöző anyagot, energiát a részecskék bombázzák és beesési szög a felszínre.
A spektrum a másodlagos elektronok lényegében folyamatos.
Fotoemissziós - a kibocsátott elektronok által szilárd anyagok és folyadékok hatása alatt az elektromágneses sugárzás (fotonok), az összeg a kibocsátott elektronok arányos a sugárzás intenzitása.
Fotoemissziós nyitotta Gustav Hertz (1887) .A fotoemissziós történt fotonenergia nagyobbnak kell lennie rab.vyhoda.
S érzékenység, gdeI patak, P- hatalom a beeső sugárzás. S = I [A] / P [W]
Másodlagos és fotoemissziós használt készülékek optikai sugárzás (PMT).
12 .Elektrichesky aktuális vákuumban. A szerepe a tér-díjat. Langmuir jog Boguslavskogo-
Vákuum mértéke lehetővé tegye a gáz, amikor egy ütközés-k e nehéz részecskék a térben m \ a katód és az anód (R és A) nem játszanak egy n-edik roli.Dlina útvonal, azaz a távolság m \ a szemtől-E összehasonlíthatók a távolság m \ elektrodami.Pri ilyen körülmények kibocsátásának e-k K képződését eredményezi a felület közelében K otrits.obemnogo zaryada.V -Azok változatos. potenciál-eloszlás m \ y elektródák
E = grad U.Raspredelenie lineynoe.Nagrev U K K kibocsátott e-HN, kot.dvigayutsya hogy A, U uskoreniem.grad a felszín közelében. = 0
Obrazovav.obemn.zaryad lassul takarmány, azaz vozrasch.chast e-vissza a KV -Azok, azt találjuk, hogy a töltés velich.obemnogo
Xia állítható jelenlegi e-ban egy-függő kot.budet lennie Ua.Rassm th aktuális velich.plotnosti planáris geometriát, ha A yavl Ci-Xia lapos || plastinami.V ebben az esetben. Akkor rassmotr.odnovrem th feladata mozgatni e-v.Vospolz. Poisson-egyenlet-m
Bármely része m \ K Y és A j = sost következtében. A fejlesztés a jelenlegi m \ y elektródák koncentráció közvetlenül-I f-in umensh.Rassm. katód viselkedés potents.m \ y elektródákat irigység. Ua, ha egy szigetelt lennie ext. lánc és nem-benyújtása nem lehet potenciát., majd végül az A poyav.polozhit. potenciális opredelen.potokom e-s K.
Obraz.min macska. tárgyiasult Xia obenym zaryadom.Zaryadami
Umensh.poten perc gáton kimeneti e-j = const, tk koncentrációban-I csökken, SPD uvelich Th, menjen telített th.
Ennek eredményeként, a telítési CoC-la, vákuum dióda a termo-oh e emmisiey, megnövekedett ionizációs pojavl th I-Light-képző Xia "+" obemn.zaryad
13.Klassifikatsiya elektromos áramot, a gáz ....
A normál állapotban gáz egy szigetelő, mivel ez áll a semleges atomok és molekulák. Ebben az összefüggésben a megjelenése e-mailben. áram szükséges:
létrehozása töltött részecskék és a potenciálkülönbséget létre az elektródok között.
Ez egy alapvető különbség a tápegység vagy a gáz áram fémek, P / N dielektrikumok.
1. hozhat létre termoel. kibocsátás
2. Az expozíciós
Előállítására szolgáló eljárások a primer töltött részecskék révén a külső fellépés nevezzük külső ionizátor.
Ha a potenciális különbség csekély, új töltésű részecskék nem jön létre, a jelenlegi leáll. Jelenleg a meglévő intézkedés alapján a külső ionizátor, úgynevezett nem-én. Ha az állapot a mozgás és a gyorsulás a töltött részecskék biztosít rugalmatlan ütközés ionizáció, ionizációs és ez kompenzálja a veszteséget a töltött részecskék az elektródákon a mennyiség és a szerves falak, ez a kisülési nevezzük egy független (töltött részecskék következtében generált rugalmatlan ütközések). Ahhoz, hogy a töltés volt szükség, hogy külön bizonyos feszültség mező az elektródák között. Az átmenet a nem-én, hogy az önálló - gáz el.proboy.
Kifejlesztése vezetőpályán elektródák között függ a gáz nyomása és az elektródok közötti távolság.
Elvi határ lebontása modell
1.Taunsenda <200 мм.рт.ст.
2.Strimmernaya> 200 Hgmm
Townsend modell alapja a kialakulását egy vezetőképes csatorna elektron lavina. Ahhoz, hogy mennyiségileg az ionizációs folyamatok. Townsend bevezette a három fő tényező. # 945; # 946; # 947;.
# 945; - a párok száma díjak keletkezett egy centiméter elektron ionizációs út a katód felől az anód.
# 946; - a párok száma díjak keletkezett egy centiméter ion utat a katód felől az anód.
# 947; - együttható. másodlagos emissziós.
Alakult az elektron lavina belép az anód.
Formájának bontás:
1. # 945; # 946; = 0, # 947; prebreakdown kap unipoláris áram.
2. # 945; # 946; # 947; Kétféle bipoláris lavina, elektron és ion mozog egy másik irányba.
Streamer modell célja a magas nyomás. A nagy nyomás, az idő a bontás nem függ az anyag a katód és az anód.
Townsend Model akkor működik, ha az ionizációs bekövetkezik az elektronok és # 945; # 946;, >> prebreakdown jelenlegi úgynevezett unipoláris.
Az első lavina generált n0 kezdeti elektronok áthaladást követően az első lavina, hogy az anód lesz papadat n0 e # 945; # 948; elektronok.
Az ionok száma után létrehozott áthaladását az első Avalanche:
A számos másodlagos elektronok lesznek: N = # 947; N L.
A formáció egy második lavina lesz:
Miután áthaladt a második Avalanche n 2 = n1 e # 945; # 948;. egy második lavina ionok keletkeznek:
A formáció egy második lavina lesz:
A harmadik lépésben a lavina áram stabilizálódott (gondolta Townsend)
n 2 = n 3 = n 4 (a száma e-k egyenlő kell legyen).
n 2 = n 3 = n 4 = n1 e # 945; # 948;
Ha a mező inhomogén, alfa függ a koordináta. A peremfeltétel a bontás:
Amikor elindítja a bontást jelenlegi mértékben megnő.