magnetomechanikai jelenségek

Rutherford kísérlet, hogy tanulmányozza a szórás

- által kibocsátott részecskék radioaktív készítmények, a fémfólia alakultak 1911 ᴦ. Ezeket a kísérleteket a végső kísérleti kimutatása a bolygómű atom modell. Az atomok ?? ex Sun anyagok állnak a pozitív töltésű atommag és az atommagok körül mozog együtt pályán keringenek a negatív töltésű elektronok. Rutherford atom modell segítségével a leírás a mozgás az elektronok atomok alapuló klasszikus fizika törvényei. Szerint a klasszikus fizika törvényei, a körpályás mozgását az elektron nem tartható fenn, mivel az egyenetlen mozgása az elektronok kell kísérnie a kibocsátott elektromágneses hullámok. Tény, hogy a klasszikus fizika törvényei vonatkoznak a makroszkopikus testek, amely egy nagyon nagy számú elemi részecskéket. A viselkedés az atomok leírandó csak az alapján a kvantum törvényeket. Alkalmazás a kvantum törvények mozgását leíró elektronok atomok tükröződik Bohr feltételezi. A posztulátumok azt állítja, hogy a pályája a elektronok atomok - rögzített és diszkrét. Emissziós vagy felszívódását energiakvantumok atomok következik be, és van társítva ugrásszerű átmenetet elektron egyik pályáról a másikra megengedett.

Egy elektron mozog egy kör alakú pályára, képez mágneses dipól (lásd. Ábra. 7.7).

Mivel a töltés

elektron - negatív, a vektor a mechanikai pillanatban az elektron impulzus egymással ellentétes irányú mágneses momentuma vektor A körpályás mozgását az elektron. Van:

ahol

- elektron konverziós ráta pályára sugarú ,

ahol

- a mozgás sebessége az elektron a pályáján, - elektron tömeg.

Határozott ?? ix. Az arány a mágneses pillanat, hogy annak elemi részecskék mechanikai pillanatban nevezik magnetomechanikai (vagy giromágneses) arány.

A körpályás mozgását az elektron giromágneses arány

Ábra. 7.7 ábrán látható, hogy a mágneses tulajdonságok minden egyes atom kapcsolódó mechanikus rotációjával az elektron a mag körül. Ez a tény az alapja magnetomechanikai jelenségek: a mágneses anyag vezet a forgatás, és épp ellenkezőleg - egy mágnes forgás következtében a mágnesezés.

mágnes forgása során történt annak mágnesezettség találtak kísérletekben Einstein és de Haas (lásd. ábra. 7.8).

Vékony des ?? ezny rúd felfüggesztett rugalmas szál belsejében elhelyezett mágnesszelep. Amikor a mágnesezettség a rúd egy statikus mágneses mező a szolenoid egy aktuális szál van csavarva egy kis szögben. Ahhoz, hogy fokozza a hatást, egy szolenoid táplált nem állandó és váltakozó áram frekvenciája egyenlő a természetes frekvenciája mechanikai rezgéseit a rendszer. A amplitúdója a rezonáns oszcilláció alkalmazásával mérjük egy tükör rögzítve, hogy egy szál. A tapasztalat volt eddig a giromágneses aránya az elektron, ĸᴏᴛᴏᴩᴏᴇ modulus majdnem 2-szer nagyobb, mint a rovására az elektron orbitális mozgás (7,16), azaz,

Ugyanezt az eredményt az érték a giromágneses aránya az elektron kaptuk a kísérletben Barnett. Gel ?? ezny rúd hajtott egy nagyon gyors fordulat. A rúd mágnesezett. Magyarázat tapasztalat: forgó elektron mint a giroszkóp. Forgatásával minden ilyen rúd giroszkóp, valamint saját, kapott további erőszakos forgatásnak. Így mindegyik giroszkóp forgástengely hajlamos arra, hogy orientált irányába a nyomáskényszer.

Látható, hogy a kísérleti eredmény (7,17) nem áll összhangban, hogy az elméletileg várt érték (7,16) az elektron orbitális mozgással. Magyarázat kapott ellentmondás kvantumelmélet elektront más elemi részecskék saját perdület (spin)

és a megfelelő belső mágneses momentuma . És giromágneses aránya a saját pillanatok az elektron

Vyvod.Magnitnye des ?? Eza tulajdonságok, valamint egyéb ferromágneses anyagok miatt nem orbitális, és a belső mágneses momentuma az elektronok.

A spin az elemi részecskék többszöröse egész vagy fél-Planck-állandó

.

Atomic mágneses nyomaték vektor összege orbitális és a belső mágneses momentuma az elektron és a nukleáris mágneses momentuma. Pillanata a mag áll a mágneses pillanatok alkotó protonok és a neutronok. A mágneses momentuma a mag általában kisebb, mint a mágneses momentuma az elektron. Ha figyelembe vesszük a sok jelenség a nukleáris mágneses pillanatok nem veszi figyelembe.

A kísérletekben a Stern és Gerlach (lásd. Ábra. 7.9), a mágneses momentumát az atomok mértük kísérletileg. atomi nyaláb vezettük át erősen inhomogén mágneses mező. mező inhomogenitása egy speciális formája pólustörzsek egy elektromágnes.

A egyenetlen mező a fény erő hat atomot

ahol

- közötti szög a mágneses momentuma az atom és indukciós mágneses mező, .

Mivel a hőmozgás szögek

a különböző atomi gerenda ?? ének véletlenszerűen elosztott (a tartományban hogy ). Miután áthaladt egy mágneses mezőt a képernyő, egy szilárd feszített gerenda sávra felvett különálló vonalak szimmetrikusan elrendezett képest a gerenda pályán, ami zérus mágneses erőtér. A sorok száma attól függ, hogy milyen típusú anyag.

Vyvod.Ugly tájolását a mágneses pillanatok az atomok képest az irányt a mágneses mező csak akkor diszkrét értékek, azaz a nyúlvány a mágneses momentum a mágneses mező irányát kvantált.

A mérések kimutatták, hogy a mágneses pillanatok az atomok elérheti sorrendben több Bohr magnetons értékeket

, ahol . Például az intrinsic mágneses momentuma az elektron egyik Bohr magneton. Néhány nyalábosztó atomok nem egyenletes mágneses mezőt érzékel. Az ilyen atomok nem mágneses pillanatok.

Kapcsolódó cikkek

• Mágneses jelenségek 1

• mágneses jelenségek

• Fagyok és havazások a meleg évszakban - a természeti veszélyek Perm régió