A divergencia a mágneses mező és a forgórész

agnitnaya végtelenül hosszú indukciós egyenárammal alkalmával adják. Megfigyelése révén pont bizonyos távolságban lefolytatása távolságot R egy tetszőleges koncentrikus kör L huzal (lásd ris.3.6.1). A teljes kerületén értéket változatlanul, és a B vektor tangenciálisan irányított a kör (Bl = B). Ezért, a keringés a vektor B egy kör a következőképpen számítjuk ki:

ak lásd tsirkulyatsiyaB nem függ a kör sugarát, és elhatároztam, hogy csak az aktuális vonatkozik. Megmutatható, hogy ez a tulajdonság a mágneses mező érvényes marad esetén tetszőleges formában integrációs áramkör L. és abban az esetben, ahol az átmenő területen S (cm. Ris.3.7.2) által körülzárt hurok áramok több, azaz

. (3.7.2) Így az I. értjük algebrai összege ezen áramok. A plusz jel az összeg megegyezik a áramok irányát, amely kapcsolatban van a választás az irányvektor

A bal oldali (3.7.2) szabály oldali csavart. Az áramok ellentétes irányba, hogy a teljes áram, jelöljük a Formula (3.7.2) keresztül I. egy mínusz jelet (lásd. I2 áram ris.3.7.2).

A teljes áramot jog végtelenül peremterületig ds. amelyen keresztül az infinitezimális áram dl. Egy képlet expresszáló áramot az áram sűrűsége az egész pad, azaz a Di = JDS, így a teljes jelenlegi törvény differenciális formában:

. (3.7.3) általános képletű (3.7.3) azt jelzi, hogy a mágneses mező a forgórész nem azonosan nulla, mint az elektrosztatikus mező. Ezért, a mágneses indukció vektor a régióban, ahol a áramok, nem gradiens nem skalárfüggvény .Ezen területeken, ahol áramok, mágneses mező, a forgórész nullától eltérő. Ez azt jelenti, hogy a kép a mágneses erővonalak a mágneses erőt ezen a területen lehetetlen (távvezeték nem tudnak áthatolni a pont, ahol a forgórész nem egyenlő nullával, és mintha teljesen összehúzott ebben a pontban) nem lehet bevezetni, és a potenciális a mágneses mező, azaz a. a. egy olyan területen, ahol áramok, van egy skalár függvény takoy hogy

egyenlő a gradiens. Ez azt jelzi, nonpotentiality mágneses mezőt.

Összehasonlítjuk a differenciálegyenlet a mágneses mező a differenciál leíró egyenletek az elektrosztatikus mező (vákuumban):

;

Eltérés elektrosztatikus mező nem nulla a területen forrásokból. Elektromos erővonalak kezdődik a pozitív töltések és végződhetnek negatív. A divergencia a mágneses mező mindenhol nulla. A fluxus vonalak a mágneses mező forrásától zárva van (a térerő források általában nincs értelme). A rotor az elektrosztatikus mező, mint a forgalomban, azonosan nulla. Bármely pontján az elektrosztatikus mező vektort expresszálódik a gradiens néhány skalárfüggvény úgynevezett potenciális. Az elektrosztatikus mező lehetséges. A forgórész nem nulla a területen forrásokból. Emiatt, és a forgalomban nem nulla ezen a területen. A vektor nem nem gradiens skalár koordináták függvényeként. A mágneses mező így nonpotential (vortex) ..

Így, elektromos áramot (mozgási iránya a töltés) mágneses teret hoznak létre, és

kompenzált díjak - elektrosztatikus térben. Bent a vezető van egy elektromos mező jelenléte miatt a feszültség a bemenő áram. A vezető körül van egy mágneses mező, amely megtalálható a Biot-Savart-Laplace

Kapcsolódó cikkek

előző ◈ a következő