Ntymehaniki folyadékok
Ezzel szemben a szilárd anyagot a folyadék és a gáz jelentős lehet elmozdulása összetevő részecskék egymáshoz. Ezért a folyadékok és gázok nincs alakja a saját és mindig a forma a hajó, amely azokat tartalmazza. Befolyása alatt tetszőlegesen kicsi erők fogják változtatni az alakjukat, míg az erő. Következésképpen folyadékok és gázok nincs rugalmassága tekintetében deformációkat okoz alakváltozást változása nélkül hangerőt. A folyadékok és a gázok rugalmassága tekintetében kompressziós alakváltozás változtatni a hangerőt egy véges érték nekik kell győződnie arról, hogy a teljesítmény, annál nagyobb a nagyságát, annál nagyobb a tapadás. A folyadékok és gázok, valamint szilárd merülnek fel, amikor kompressziós erő akadályozza a tömörítés, és annak értéke növekszik a növekvő nagyságú kompressziós deformáció. Ezek az erők, mint a rugalmas, deformáló erők egyensúlyát. Azonban komprimáihatóságát a folyadék kicsi és egy mozgó folyadék, ha Vl Valódi viszkózus folyadék. Ha a belső súrlódási erő kisebb, mint a már meglévő többi ott erők (nyomás, gravitációs, stb), a folyadék lehet tekinteni gyakorlatilag nem viszkózus. Képzelt folyékony, akkor nem rendelkezik a viszkozitás nevezik. tökéletes. 2) Úgy véljük, ideális folyadék. Ezekben az esetekben a kinetikai energia-veszteségnek a súrlódást és hővé alakul alacsony, ezért lehetséges, hogy alkalmazzák a törvény az energiamegmaradás egy tisztán mechanikus módon. Tanulmányozása a mozgás a folyadék, adott esetben figyelemmel kíséri a mozgását minden egyes részecskék. A folyadék mozgás ismert, ha minden egyes ponton a régióban a tér, ahol a közeg áramlik, a sebességvektor van beállítva átmenjen rajta a folyadék részecskék, mint az idő függvényében. Ilyen sebesség terén. azaz egy régióban a tér, minden egyes pontja, amely hozzá van rendelve egy sebesség-vektora a folyadék részecskék átfolyó különböző időpontokban, ez az úgynevezett. folyadékáramlás. Egy adott időpontban a sebesség különböző pontjain a folyadék áramlását különböző nagysága és iránya, sőt, idővel változhat. Ha egyik pont az áramlási sebesség az idő múlásával nem változott, az áramlás is nevezik. helyhez. Azonban a sebesség eltérő lehet különböző pontjain álló áramlását. A helyhez kötött folyadékáramot, az összes részecske tartják különböző időpontokban keresztül egy adott ponton azonos sebességgel, bár a részecskék sebessége, amikor az egyik pontról a másikra áramlási változást. A vizuális jellemzőit folyadékáramlás ún. jelenlegi vonalak. Ez az ilyen érintő vonal, hogy pont az azokat párhuzamos sebessége részecskék halad egy időben a folyási pontot. A folyadék mozgását az úgynevezett. Set (kórházi NYM), ha a folyadék sebessége minden pontján a hangerő nem változik vremeni.3) figyelembe veszi a folyamatos mozgás a folyadékot. Ebben az esetben a jelenlegi vonalak is változatlan marad, és a folyékony részecskék, hogy az adott pillanatban a jelenlegi vonal mindig marad ebben az aktuális sort. Az egyensúlyi mozgáspályát folyadék részecskék egybeesik a áramvonalak. Steady (stacionárius) folyadék mozgását akkor történik, amikor az erők okozza a mozgás nem változott az idő múlásával. Ha az áramlás nem stacioner, akkor a jelenlegi vonal nem esik egybe a pályák a folyadék részecskék. Megkönnyíti a sehol nem lehetnek egymással átfedésben, azaz. K. Változó áramlási egy adott időpontban lehet csak egy részecske folyadékokat bizonyos sebességgel. Egy részét folyam által határolt oldalsó felülete által képzett áramlási vonalak nevezik. Jelenleg a cső. A folyamatos áramlását bármely folyadék áramlását a csőben nem változik az idővel. Ezen túlmenően, ha az áramlás stacionárius, a belsejében az áramlási cső egész idő mozgó ugyanaz a folyadék részecskéket. A folyadék ebben az esetben sem adja meg a cső jelenlegi, sem hagyni az oldalsó felület, mint részecskesebesség, mozgó közvetlenül a oldalfelülete a csövek vannak irányítva érintőlegesen hozzá és nincs komponens, amely merőleges. Ugyanaz a jelenlegi vonal meghosszabbítása belül és kívül a cső nem metszi a vonalakat alkotó oldalsó felületén. A különböző részein az álló ideális folyadék áramlási sebessége változhat annak részecskék. Valóban, legyen az ideális összenyomhatatlan folyadék átáramlik a cső változó hossza mentén a keresztmetszet. Úgy döntünk, két keresztirányú cső aktuális részben: S1. ahol a folyadék áramlási sebessége és a V1 S2 c V2. mert folyadékot nem tömörített, nem törött, és nem megy át az oldalsó felülete a cső, idővel t keresztül ezeket a szakaszokat ugyanaz lesz térfogatú, és így az azonos tömegű m folyadék. A kötet a átfolyó folyadék széles részben, van egy henger alakú, bázis és S1 V1 t magassága; ez S1V1 t. Hasonlóképpen, a S2 van S2V2 t. Ezután S1V1 = S2V2. mert szakaszban önkényesen választottuk, majd SV = const - kontinuitási egyenlet jet. Egy adott cső jelenlegi termék a keresztmetszeti területe a csövet a folyadék áramlási sebessége állandó. Igaz nem csak az aktuális cső, hanem valódi cső a meder, stb Nyilvánvaló, hogy minél szűkebb a jelenlegi cső, annál nagyobb a sebesség mozog a folyadékban, és fordítva. A szűk része a cső, ahol a legmagasabb áramlási sebességet, az aktuális sor megvastagodott. így egyszerűsíti a képet ad arról, nem csak az irányt, hanem a sebesség értéke a folyadék áramlását. Amikor során realnoyzhidkosti Piped megfigyelt minőségileg azonos közötti kapcsolat sebessége a folyadék áramlását és keresztmetszeti területe a cső, ha a cső van telepítve helyhez folyadékáram, és a súrlódási erőt a folyékony rétegek és a cső falak kicsi, úgy, hogy a folyadék részecskesebesség minden pontján bármilyen csőkeresztmetszetek majdnem azonosak. 17.UR-CIÓ Bernoulli ÉS alkalmazásban, hogy a statikus és dinamikus nyomás. Hagyja, hogy a ferde cső (vagy cső áram) változó rész folyadék mozog balról jobbra. Értelmi megkülönböztetni cső régió által határolt keresztmetszet S1 és S2. ahol az áramlási sebesség és V1 V2. Ábra. 1. az előző részben. Határozzuk meg az a teljes energia fordul elő, hogy ezen a területen egy kis ideig t. Ezalatt az idő alatt, míg a folyékony massza tartalmazott közötti keresztmetszetek S1 és S1 ömlik a kezelt terület, és a tömeg között található S2 és S2 következik abból. Egyéb változások ezen a területen nem fordul elő. Ezért a változás az összes energia E különbséggel egyenlő a teljes energiák áramlását és áramló tömegek: Összhangban a energiamegmaradás törvényének, megtalálta a változás az energia egyenlő a munka A külső erők (nyomás) a mozgás a tömegek m: Mi határozza meg a munkát. Külső F1 A1 nyomóerő végez munkát a mozgó tömegek áramló útvonal V1 t, míg áramló tömeg a pálya V2 t végez A2protiv külső silyF2. ezért Kombinálása (2) és (4) megkapjuk Mivel a szakaszok az S1 és S2 önkényesen választható, végre levelet V 2/2 + gh + p = const - Bernoulli-egyenlet (5) 1700-1782. Petersburg akadémikus. V 2/2 a konkrét mozgási energiája a folyadék gh - adott potenciális energia a folyadék p - az energia a folyadék sűrűsége, obusl. nyomóerő Az egyensúlyi összenyomhatatlan dvizheniiidealnoy zhidkostisumma fajlagos nyomás energia és a kinetikus és a potenciális energia sűrűsége állandó bármely keresztmetszetének áramlását. Az egység a nyomás 1 Pa = 1 N / m 2 = 1 N m / m = 3 J / m 3. Következésképpen Bernoulli-egyenlet fejezi ki a törvény az energiamegmaradás (sűrűség). Minden tag (5) lehet tekinteni, mint egy nyomás. ahol p nevezzük. statikus, V 2/2 -dynamical. gh -hidraulika nyomás (nyomás). Ezért ideális folyamatos áramlását összenyomhatatlan folyadékkal teljes nyomás (nyomás). távú dinamikai-egy, a hidraulikus és a statikus nyomás. állandó bármely keresztmetszete áramlási (Bernoulli-egyenlet). A vízszintes áramlási cső (h1 = h2) Bernoulli-egyenlet válik Tól Bernoulli-egyenlet és a folytonosság, a sebessége a folyadék áramlását növekszik vezetékben szűkület területén, és a statikus nyomás csökken. Egyenletek (1) - (5) kell alkalmazni a gáz, mivel, amint azt az elmélet és a tapasztalat, ha a gázsebesség kisebb, mint a hangsebesség abban az összenyomhatósága a gáz el lehet hanyagolni. Bernoulli-egyenlet egyik alapvető törvényeit áramlástani és gáz mozgás akinek nagy gyakorlati értéke. Példák: 1) turbina (potenciális energiája a víznyomás a keskeny fúvóka, átalakul kinetikus energia, ami miatt a járókerék forgathatóan meghajtott) 2) gidrotaran, 3) a talaj levegőztetés, 4) a karburátoros motorok, 5) permet, 6) nyomja két parahod közel séta egy tanfolyam. Nyomás a mozgó folyadékban mérhető manometrikus rögzített cső (szonda), ha a jelenlegi folyadék érintkező területe a lyuk S párhuzamosan van elhelyezve, hogy a folyadék áramlási irányához, ábra. 1. Valóban, elemi vékony folyadékréteget a manométer csőben, a szomszédos nyitó, nyugalomban van. Ennélfogva, a nyomóerő F = pS, által kifejtett az áramló folyadék egyensúlyban az erő, amellyel a folyadék oszlop a csőben h magassága hat rá az ellenkező irányba (le), és amely egyenlő a súlya a folyadékoszlop F = GHS (a cső belsejében, y a zárt vége a folyadék felszíne feletti a vákuum). így P = gh, azaz ap nyomás a ponton a folyadék áramlási szinten, amely egy lyuk a manométer csövet, egyenlő a súlya a folyadék oszlop található, a cső, a keresztmetszeti területe, amely egyenlő az egység. Nyomás a mozgó folyadékban szerinti következtében a Bernoulli törvény kapcsolatos sebessége annak részecskék. A szélesebb részeken a cső, ahol a folyadék sebessége alacsony, a folyadék nyomása Ez nagyobb mértékű, mint a keskenyebb részek azonos áramlási cső, amelyben a folyadék sebessége nagyobb (a Venturi). Egészen más nyomást kell mérni a mozgó folyadékban manometrikus rögzített cső hajlított derékszögben, úgy, hogy a lyuk található a áramlási utat és irányul olyan terület merőleges a jelenlegi vonalak (Pitot cső), Fig. 2. Hagyja, hogy a távolság a manometrikus nyomás csövet, és a folyadék sebessége egyenlő p és V. azonos részében, amely egybeesik a nyitás a manometrikus cső, a folyadék sebessége V = 0, mert folyadék elérte a nyitó, lassult itt. Jelöljük a nyomás a szakasz a mélyedés r összhangban Bernoulli törvény a két cső szakaszok jelenlegi adatok azt kapjuk: A nyomásnövekedés a nyitó a cső úgy határozzuk meg, íves kompressziós fékezett itt folyadékot. Tól (6), lehetőség van, hogy meghatározzuk a folyadék VKapcsolódó cikkek