Méretek magok
Ábra. 1.3. Fermi eloszlását a mag sűrűsége
Fermi eloszlása a töltéssűrűség és eloszlását tömegsűrűsége a magban vannak úgynevezett „Diffúz” régió - az a távolság, amelyen a mag sűrűsége csökken (ábra 1.3.) A értékek 0,9 # 961; (0) 0,1 # 961; (0).
Az érték az úgynevezett R mag sugara. Megjegyezzük, hogy mivel a töltéssűrűség eloszlása és súlya hasonlóak, de nem azonosak egymással, és is különböznek töltés és tömeg sugarak. A későbbi példák adni, és megvitatták a különbségek okait ezen értékek. Feltételezhetjük, ezek az értékek egybeeső közelítő számítások és feltételezik, hogy a sugár a mag
Ez azt is jelenti (hozzávetőleges) függetlensége átlagos sűrűsége a mag tömegének számát. Sőt, úgy becsüljük, a sűrűsége a mag számát A nukleonok:
Az érték r0 ≈ 1,2-1,3 fm (fm 1 = 10 -13 cm). Tól (1.13) megkapjuk a sűrűséget a nukleáris kérdés # 961; ≈ 2 × 10 14 g / cm 3 Vegyük észre, hogy a függetlenség az átlagos sűrűsége a nucleus # 961; (0), és az átlagos sűrűsége a nukleon száma nukleonok a sejtmagban következménye összenyomhatatlansága nukleáris anyag (pontosabban annak sajtolhatósága csekély).
Célkitűzés 1.4. Igazoljuk, hogy a vastagsága a diffúz szélek sejtmagba kapcsolódik az állandó egy a (2.1) közötti összefüggés a t = 4a ln 3.
Ábra. 1.4.Radius töltéseloszlás egyes magok adatok (E, E) reakciók
A legtöbb közelítő számítások az átlagos sűrűsége a mag állandónak tekinthető, de az eltérés egy állandó, jól illusztrálja a megoszlása a effektív sugara töltés eloszlásának a különböző magok. Ábra. 1.4 ábra a vizsgálatok eredményeit az rms sugara a töltés bizonyos sejtmagok kapunk rugalmatlan szórási elektronok a magok. Felhívjuk a figyelmet, hogy az eltérés a töltés sugara (1,12). Például, a töltés sugara 48 mag Ca kisebb, mint a sugár a töltés 40 mag Ca. A titán-növekedés A izotópok csökkenéséhez vezet a töltés sugara. Ezek a hatások már kifejtette minőségileg a héjmodell.
Célkitűzés 1.5. Becsülje meg a távolságot közelítik # 945; a-részecske és arany atommagok bombázták a cél az arany fénysugár # 945; részecskék kinetikus energiákkal 22 MeV. Hasonlítsa össze az eredményt az összeg a sugarak a magok az arany és a hélium.
A frontális ütközés a beeső részecske és arany atommagok kinetikus energia T # 945; -részecske teljesen kiégett, hogy felszámolja a Coulomb gát potenciál:
Amikor a kinetikus energia # 945; részecskék nagyobb, mint 22 MeV, a távolság legkisebb megközelítésének hélium atommag és az arany kezd összehasonlíthatóak legyenek a méret a nukleáris rendszerek. Ez azt jelenti, hogy a tisztán Coulomb szórási visszavert képletű Rutherford kimeríti interakció nukleonokból. Nagy energiák, képletben Rutherford adagolhatjuk egy másik tényező - a forma tényező, amely figyelembe veszi a méretet és a belső szerkezete az ütköző nukleonok. Eredmény megoldások erre a problémára azt mutatja, hogy a bevezetése a forma tényező szükséges kinetikai energiák # 945; -Átlagos feleslegét 22 MeV. (Ebben a példában, szorzás és osztás az állandó konverziós elkerüli bevezetése explicit formában egy négyzet egység töltés segítségével helyett egy jól ismert érték - e finomszerkezeti állandó 2 / ž c = 1/137).
Értékelésekor a sugarak a töltés eloszlása a mag (Coulomb sugár) használja a különbség a kötési energiák két „tükör” isobar atommagok (azaz, magok az azonos számú nukleon Egy, a protonok száma az egyikük a neutronok száma a többi).
Feladat 1.6. Egy összehasonlítás a kötési energiák tükör magok 11 és 11 becslést a C R0 általános képletben (1.12), hogy a sugara a magok.
Egy egyenletesen töltött gömb Coulomb energia