Disszipatív környezet - fizikai enciklopédia
Disszipatív média - elosztott nat. rendszer egy raj néhány mozdulatot, vagy az energia területén (általában rendelt) visszafordíthatatlanul alakítjuk energia al. mozgások vagy területek (általában véletlenszerű). Tény, hogy minden valós disszipatív környezetben, mert összhangban az általános elvet növekszik az entrópia bármilyen zárt rendszer hajlamos termodinamikai egyensúly, azaz a. E. semmissé rendszeres forgalom, konvertáló energiáját hővé. Ezért, D. C. hívott. is elnyelő közeg vagy veszteség. Hagyományosan különböztetni a gyenge és erős szóródás függvényében a paraméterek értékeit. ahol W - az energia sűrűsége, P - teljesítményveszteség sűrűség - nyak-Roe karakterisztikus idő a folyamat, bár szigorúan véve, a koncepció a tárolt energia lehet megállapítani egyértelműen csak határesetben egy veszteségmentes közegben (konzervatív közeg).
energiaelnyelő D. együtt. miatt általában nagy számú egyedi aktusok ütközés környezet részecskék kaotikus. mozgás. Pl. molekuláris ütközések gázokban vezethet visszafordíthatatlan folyamatokat a belső súrlódás (viszkozitás), és a hővezető képessége. K-rymi általában együtt járó mechanikai disszipáció. energiát. Vannak azonban olyan kollektív (és ebben az értelemben, ütközésmentes) energiaelnyelő mechanizmusokat. Naib. Egy tipikus példa a Landau csillapító plazmában vagy a plazma AD. ebben az esetben a hullám zavar adja az energiát a rezonáns részecskék. Amikor fenomenológiai. leírása visszafordíthatatlan folyamatokat vezető energiaelosztás, mint általában, bemutatta jellemző paraméterek AD. együtthatók. nyíró, ömlesztett, a dinamikus. és a turbulens viszkozitási együttható. hővezető, elektromos. vezetőképessége a közeg és a többiek. Összhangban AD. gyakran a spektrális leképezése mezők (mozgások) összegeként, vagy szerves harmonikus. Kar tsiyam (komponensek), amelyek mindegyike lehet tekinteni, mint önálló megvalósítható lépés. Amikor az integrált idő PROTSES leírásban. t - idő - körfrekvencia] nek- a jellemző paraméterek D. o. Azt is meg lehet képviselt komplex formában. Ez a hagyományos példájára e - mag. oszcillációk (vagy hullámok), amikor a közeg a dielektrikum. permeabilitás és a vezetőképesség által leírt komplex permeabilitás, vagy a komplex vezetőképesség. Így, mint általában, és az értékek F-TIONS frekvencia, azaz. E. Általában, az ilyen D. o. Úgy viselkedik, mint egy diszperzív közeg .Prichom lépéseket. és képzetes része a komplex paraméterek nem lehet önkényes a teljes tartományon variációs - kapcsolódnak a diszperziós viszonyok. D. paraméterek. felelős a disszipáció (ebben az esetben), valamint meghatározzák az skálájú fizikai ingadozások. érték DV. (Lásd. A fluktuáció-disszipáció tétel).
Egy különleges szerepet a természetes és mesterséges (kísérleti. TEKHNIKI. Installation) körülmények között játszanak a nem egyensúlyi D. St.- védelem, energiaelnyelő a to-ryh lehet kompenzálni beírja azt kívülről, a külső. mezők és áramok (tömeg, töltés, stb ...); így lehetséges megkülönböztetni az eredeti és folyamatosan támogatott eltérés funkcióban részecske energiaelosztás az egyensúlyi. Forrásai ezen rendellenességek (pl. Forrás inverz populáció lézerek) gyakran nevezik. szivattyúzás. Egyensúlyban van a DA. lehetséges instabil mozgását jelenléte miatt pontosan áramlását. Pl. viszkozitása képes destabilizáló hatást gyakorol a zavarok a hidrodinamikai határréteg. áramlatok. Bizonyos esetekben az ilyen instabilitás vezet létrehozását kénytelen vibrációk és rezgések. t. e. így önkonzisztens vibrációs mozgásokat a K-ryh energiabevitel a külső (tipikusan nonoscillatory) ofszet forrás disszipatív veszteségeket. Pl. turbulens áramlás energia adódik át először nagy örvények, majd, ennek eredményeként a nemlineáris interakciók - örvények egyre kisebb méretű. Ez addig folytatódik, amíg a játék nem jött viszkozitást égnek simítja sebesség gradiens, konvertáló hőenergiát az örvények. Egyensúlyban van a DA. az is lehetséges, a formáció disszipatív struktúra.
Lit.: LD Landau és Lifshitz, E. M. Hidrodinamika, 3rd ed. M. 1986, saját, Statisztikus fizika, 1. fej., 3. kiadás. M. 197ft; saját, elektrodinamikája Folyamatos Media, 2nd ed. M. 1982 Isakovich M. A. Általános akusztikai, M. 1973; Schlichting H. Határréteg elmélet, M. 1974.