Impulzusnyomatékhajtómű rendszer
Ha a probléma nem tekinthető anyagi pont és a pontrendszer, a perdület a rendszer megegyezik a vektor összege a perdület az anyag pont a rendszer
ahol minden vektorok viszonyítva definiáltuk ugyanabban a pontban egy előre meghatározott referencia-rendszer.
Összege az összes momentuma belső erők nulla lesz, mert ezek az erők, amelyek kölcsönhatásba az anyaggal, bármely két pont a rendszer megfeleljen a Newton harmadik és cselekedni egy egyenes vonal mentén, így a vállukon az azonos, de ellentétes irányú.
A törvény változása a perdület a rendszer formájában szervek
vagyis a változás a perdület a rendszer az összege a pillanatokban minden külső erők körülbelül azonos időpontban.
Ha az összeg a pillanatokban a külső erők nulla, akkor abban a pillanatban a lendület megmarad
Mint abban az esetben a törvény megőrzése lendület, perdület a nyílt rendszer fenntartása, feltéve, hogy:
1) összesen pillanatban a külső erők nulla,
2) ha a pillanat a külső erők kapcsolódási pontjához képest nullától eltérő, de tengelyhez képest nulla, a perdület ezen tengely körül tartjuk,
3) ha az intézkedés a külső erők idővel korlátozott (hatás, robbanás), a változás üteme a hatás elhanyagolható.
Korábban kimutatták, hogy bizonyos esetekben a problémák megoldását kapcsolatos lendület a rendszer leegyszerűsödik, ha úgy döntenek, cms) (IV. A problémák megoldását idején az impulzus is egyszerűbbé válik ebben a keretben. Ez annak a ténynek köszönhető, hogy a teljes lendületet a részecskék a súlypont nulla, és ezért perdület a rendszer független a pont, amelyhez képest meg van határozva. Ezért ezen a ponton az úgynevezett belső perdület és a címkét. Impulzusnyomatékhajtómű részecske rendszer önkényes keret tagjai saját lendülete és a nyomaték. miatt részecske mozgás rendszer egészének
6.4. Bead m tömeget. mozog sebességgel tapasztalt rugalmas frontálisan ütközött az egyik golyó nyugalmi merev súlyzó (Fig.52). A tömege egyes súlyzó labda m / 2. tüdő hossza a hajtórúd súlyzó - l. Számlálás gyöngyök anyaga pontot talált:
a) a sebessége minden labdát közvetlenül az ütközés után,
b) * sebessége a tömegközéppont az ütközés után,
c) * saját perdület súlyzó (CMS).
Határozat. a) Tekintsük pontrendszer impulzus relatív ütközési pont (2 bura Fig.52). Tekintettel ezen a ponton az idő az ütközés előtt a lendület nullával egyenlő. A vizsgált rendszer zárt, így a lendület megmarad, és továbbra is nulla. Ezért, miután a ütközési sebesség az alsó labda súlyzó nulla (például váll labda impulzus 3 nem nulla, és az impulzus vállak golyó 1 és 2 nullával egyenlő).
Ahogy ütés teljesen rugalmas, mozgási energia és a lendület a rendszer is tárolja:
és ahol - a sebesség elszáll gyöngy (bead 1 Fig.52) és a felső labdát súlyzók (2 Fig.52 gyöngy) közvetlenül az ütközés után. Egyenletek megoldására (1) és (2) találunk a sebesség a felső labda súlyzó és sebesség a labda repült után azonnal ütő
b) a részecskék nyomaték pulzáló rendszer áll saját lendülete és a nyomaték miatt részecske mozgás rendszer egészét:
és ahol - a sugár vektor a tömegközéppont és a teljes lendületet a részecske rendszer, ill. Mivel impulzusnyomatékhajtómű a rendszer az ütközés után nullával egyenlő, egyenletből (3), hogy a saját lendülete súlyzók az ütközés után egyenlő:
A tömegközéppont súlyzók ütközés után (valamint az ütközés előtt) közepén van az összekötő rúd, azaz . a sebessége a tömegközéppontja
c) Tekintettel arra, hogy a kívánt értéket:
6.5. Sima vízszintes lemezt képest elfordul a földet, amely forgást az figyelmen kívül hagyja, és a szögsebesség a függőleges tengely körül a középpontján átmenő - 0 pont Ettől időpontban egy kis alátét megengedett tömegű m sebességgel. Megtalálni azt a pontot mosók impulzus képest 0 pont a referenciakeret társított lemez.
Határozat. A referencia-rendszer kapcsolódó forgó lemez nem Inerciarendszer. Ebben a rendszerben az ablakmosó perdület a 0 pont
ahol - a sebességet a korongot lemezhez képest. Nyitva a vektor termék, megkapjuk
ahol - közötti szög a vektorok és a. A feltételek a probléma ismert a sebességet a korongot a Földhöz képest, ami egy inerciális vonatkoztatási rendszer -. Írunk a kapcsolatát sebességgel mosók ezekben referencia rendszerek
Fejezzük az utolsó kifejezést, és meghatározza annak irányát (ris.53). Az ábra azt mutatja, hogy a vektor egy átlója a téglalap eszközzel. Tekintettel arra, hogy. találni az idő impulzus alátétet kapcsolódási pontjához képest 0 a referencia képkocka társított lemez, helyettesítve a kapott értékeket az eredeti expressziós
És az irányt a vektor show ris.53.
VII. merev test dinamika