Elektrosztatika és egyenáramú

2.5. Az elektromos mező dielektrikumokban.

Apropó az elektromos mező dielektrikumokban, amelyek miatt a makroszkopikus területén - a mező átlagolva, kis mennyiségben. Az elektromos mező a dielektromos, és ez egyenlő az összege két területen: egyrészt a külső területen, és egy másodlagos, önálló mező dielektromos létre kötött díjakat a dielektromos:

Polarizációja dielektromos miatt éppen ez teljes területén. Field kötött díjakat a dielektromos mindig gyengíti a külső tér. A teljes területen a dielektromos mindig kisebb, mint a külső.

Field kapcsolatos díjak soha nem kompenzálja a külső területen belül a dielektromos teljesen.

Az irányvektor nem mindig ellentétes, a szög között, és lehet előtti (ábra. 33).

Dielektromos és gyengítik és felerősítik.

Találunk közötti kapcsolat erősségét a külső terület és a kapott térerősség dielektromos.

Beszúrjuk egy végtelen homogén síkkal párhuzamos lemez dielektromos a egységes területen, és intézkedik, hogy merőlegesen a erővonalak (ábra. 34). Hatása alatt a területen dielektromos polarizált felületén jelennek díjak társított sűrűsége. Ezek a díjak egy egyenletes mezőben a lemez ellentétes irányúak. Modul kapott térerősség:

Mivel a feszültség megtalálható, a térerősség a két ellentétes töltésű sík (lásd. P. 1,10), majd a azóta. Akkor sem

Irány és egybeesik

Dimenzió nélküli érték az úgynevezett relatív dielektromos anyag:

A relatív dielektromos állandója jelzi, hányszor intenzitása a külső tér nagyobb, mint a térerősség a dielektromos. (Ez igaz, ha homogén dielektrikum kitöltjük a két ekvipotenciális felületek vagy kitölti az egész teret, ahol van egy külső területen, azaz ||)

2.6. Elektromos elmozdulásvektorból.

Korábban már megfogalmazta a Gauss-tétel, a fizikai jelentését, amely szerint a elektrosztatikus tér által keltett rögzített elektromos töltés - és a szabad és kötött.

Következésképpen, a jelenléte a tápközegben (dielektrikum) fluxus intenzitását vektor révén egy tetszőleges zárt felület S arányos az algebrai összege minden szabad q és az összes megfelelő Q „díjak lefedett ezt a felületet

Úgy döntünk, belső polarizált dielektromos tetszőleges zárt felületre S és vonatkoznak rá, ez az arány. Függvényében fejeztük ki. A felület S «felboncol” néhány molekuláris dipólusok. Lesz hozzájárulást csak az adott „kivágjuk” dipól, mint az algebrai összege vádjával „egész” dipól, hogy feküdjön belül S. nulla. Ismétlődő ugyanazokat az érveket, mint az 2.4, megkapjuk

A „mínusz” jel megvan, hiszen a negatív töltések belsejében helyezkedik el a terület ds.

Teljes kapcsolódó költség zárt térfogata tartozó S. szerezni integrálása felett S.

A felesleges töltés kapcsolódó lefedett tetszőleges zárt poverhnostyuS egyenlő a negatív áramlás a polarizációs vektor a felület.

Behelyettesítve ezt a kifejezést Gauss tétel.

nevezett elektromos elmozdulás (vagy indukciós).

Aztán - Gauss-tétel.

Takarmány elektromos elmozdulásvektorból keresztül egy tetszőleges zárt poverhnostSraven algebrai összege szabad töltések által lefedett felületet.

Az izotrop dielektromos közötti kapcsolat Bole és kifejezte egyszerűen.

Ebben az esetben a polarizáció igazi kifejezést. Aztán, tekintve, hogy megkapjuk

Így a izotrop dielektrikumok villamos elmozdulási iránya egybeesik az irányt a kapott intenzitás. iránya és különböző lehet, így az irányba eltérő lehet anizotróp dielektrikumok.

Vector területén is képviselteti sorokat. Line - egy képzeletbeli vonalat a mezőt úgy, hogy a vektor minden egyes ponton irányul érintőlegesen ezen a vonalon.

Density sor arányos a számérték a megfelelő helyeken.

Így, az elektromos mező leírására a két érték bemenet: a feszültséget és az elmozdulás. Ezekből két tulajdonság fontos. Bevezetés igazolja az a tény, hogy az adatfolyam nem függ a környezetet a dielektromos tulajdonságai, vagyis a sorok száma nem változik, amikor áthalad a dielektromos határt, így Gauss-tétel sokkal kényelmesebb használni, amikor az elektromos mező megy vákuum a dielektrikum, vagy egyik dielektromos a másikba.

Belátható (ábra. 35), hogy amikor áthalad a felületen két

ielektrikov különböző dielektromos állandók és a dielektromos határ felett vákuum normális (merőleges határvonal), és a tangenciális a vektor komponense (párhuzamosan a dielektromos határt) a vektor komponense nem változik (ha nincs olyan határ szabad töltések); A tangenciális komponense, és normális komponense a komló - break tapasztalat. Ez azt jelenti, hogy a dielektromos vonal megtörik, de továbbra is folyamatos, a vonal és megtört a tapasztalat különbség. Néhány sor egy dielektromos vagy vége (a negatív kötött díj), vagy indul el (a pozitív töltés van kötve).

Ha a határ dielektrikumok merőleges erővonalak (ábra. 36), majd a = const a nagysága és iránya, modulusa változások csak.

Peremfeltételek komponensei számára vektorok és az ábrán bemutatott esetben. 35 vannak írva a következő:

Kapcsolódó művek:

Javítása előadás Elektromosság és mágnesesség segítségével a számítógép

Diplomamunka >> Informatika

együttműködjenek kursomlektsy szubjektum és számítógép-tervezők. elektromos jelenségek. Elektrosztatika. Az elektromos mezőt a téma „Elektrosztatika” kezdeni. lineáris aktuális elem. Magyarázd el, hogy postoyannyetoki mindig zárva.

Fizika. Mágnesesség. jegyzet

Építőanyagok. Kurslektsy

learning tanfolyam „építőanyagok”. Előadások. hogy. a tényleges költség, az atom; és - szűrési konstans, amely meghatározza az egyes elemek. a klasszikus törvényei elektro-statika. A molekulában. elektromos áram vezetékek és dielektrikumokra.

sz. Ez a kurzus középpontjában a modern koncepciók. magnetosztatikus gerjesztett postoyannymitokami. létezését. Ellentétben elektrosztatika. konzisztens elmélete mágneses. magatartás felülvizsgálatát előadások -diskussy után.

Tanfolyam >> Pedagógia

termodinamika és a molekuláris fizika, elektrosztatikai. optika, atomi és nukleáris. számú kísérleti anyagok. A kurzus "Open Physics 2.0". törvény létrehozott postoyannogotoka. leírni a folyamatot. Ajánlott formájában előadások. mint ez.

Kapcsolódó cikkek

előző ◈ a következő