Astronet - akkréciós korong
akkréciós korong
Akkréciós korong - lemezek által alkotott gázáramlat kompakt csillagok (fehér törpék, neutroncsillagok, fekete lyukak) származó társ csillagok kettős rendszerekben. A. d. X-sugarak mutatják magukat. sugárzás, és Opt. Csillagok fogyatkozás látható tartományban, fényes variabilitás instabilitás miatt vagy a féktárcsa precessziós és részenkénti jellemző spektrum. vonalak. A. d. Felelős sok megfigyeléses megnyilvánulása kettős röntgen. források flare (robbanásveszélyes) változók U Gemini típusú csillagok, és így tovább. g. A. d. sugároznak, mint a gravitációs felszabadulási energia során növekedés, valamint amiatt, hogy a feldolgozás és reradiation külső felület. területein a merevlemez (rövidhullámú) sugárforrás és a központi ext. régióiban a lemezen. Disc accretion (accretion egy nagy perdület, így a képződését A. d.) Ra tömegű fekete lyukak yavl. az egyik leggyakoribb magyarázat az aktivitását galaxisok és kvazár. Szintén kidolgozott elmélet lemez akkréciós csillagközi gáz az egyetlen neutron csillagok és fekete lyukak. Protoplanetáris korong a gáz és a por, mint kiderült, volt sok tekintetben hasonló a Dr. A .. (Lásd. Az eredete a Naprendszer).
Mechanics lemez akkréciós. Gömbszimmetrikus radiális tartozó ügyet gravitáló központ (csillag, fekete lyuk, és így tovább. D.) csak akkor lehetséges, alacsony sp. perdület (impulzusmomentum egység. súly) tartozó kérdés. Ha a behulló ügy van értelme. l0 adott nyomaték impulzus. megmaradási törvénye impulzusmomentum nem teszi lehetővé az anyag megközelíteni sokkal közelebb gravitáló távolság R0 = l0 2 / G = 2l0 2 / rg c 2. egy lo-set egybeesik az ütés. anyag perdület egy kör alakú pályán Kepler tárgy körül földre. Ott RG = 2G / c 2 - gravitációs sugara kompakt objektumot. (Annak érdekében, hogy közelebb kerüljön a csillag kisebb távolságra, az anyag szükséges csökkenteni a lendület.) Ütközése a gáz részecskék gyorsan létre egy kedvezményes forgatás irányát (határozza meg a lehulló anyag teljes perdület), ennek eredményeként a sugárzási energia eltávolítása veszteséget sebesség síkjára merőleges az alkatrész forgatást. Ennek eredményeként, a lehulló (Halmozott) gáz sp. L0 perdület kell összegyűjteni a keskeny és vékony gyűrű r0 sugarú. A szélessége a gyűrű határozza meg a diszperziót (spread) a kezdeti érték sp. perdület és vastagsága - ráta raj anyag a gyűrű. Mivel a megkülönböztető jellege Kepler forgatóképesség (forgási sebesség eltérő különböző távolságokra R) a gyűrűben előfordulhat turbulencia (Reynolds-szám jellemzően nagyon nagy). A turbulens (vagy mágneses, jelenlétében kisméretű mag. Field) viszkozitása vezet terjedő gyűrű. Ext. réteg gyűrűk, gyorsabban forog adó ext. rétegek rész lendületet, és közel van a csillag, és a külső távolítani, mert a vásárlás további lendületet. Így. anyagok mozgó része felé halad a központ és a többiek. része elfolyik, és magával viszi a felesleges lendületet. Így alakult A. d.
Az anyag a tárcsa mozog lényegében körkörös Kepler pályája, de van egy kis radiális sebesség komponenssel, azaz. E. A részecske pályák lassan kanyargó spirál. Gáz áramlik felé halad a központ és az ellenkező irányba eredményeként súrlódási erők adják a felesleges lendületet és a megfelelő mechanikai menet. energiát.
Ábra. 1. Kettős rendszer, amely tartalmaz
fekete lyuk és egy normál csillag,
kitölti a Roche lebeny.
A feltüntetett patak kiáradó
számít, és a akkréciós korong körül
egy fekete lyuk.
A kettős csillag rendszer (lásd. A kettős csillag) forrás képző szer A. d. Yavl. normál (nem elfajuló) csillagok. Ha a szabályok a bináris rendszer komponens kitölti a kritikus. Roche lebeny, akkor a fogyás történik keresztül ext. Lagrange pont (lásd. Az üreg Roche). Mivel az intézkedés a Coriolis-erők által generált jet a takarmányalapanyag A. d. (1., 2 (I)). Azon a helyen, metszi a jet és a lemez képződött egy karakterisztikus „hot spot”.
Ha a szabályok. alkatrész nem tölti ki a kritikus. Roche lebeny és elveszti tömeges csillagszelek szél (ábra. 2 (II, a)), a markolat a kompakt tárgya ez az anyag is képezhet A. d. Erre a célra szükséges, hogy a sugár R0 kiváló sugara a csillag (LIA sugara annak magnetoszférát van egy erős varázslók. mező), vagy több. Gravity. sugarak esetén egy fekete lyuk. Viszonylag alacsony növekedés üteme (anyagmennyiség esik a gravitációs központ egység. Time) kialakított elülső lökéshullám előtt relativisztikus csillag. egy raj gáz felmelegszik a lépést-T ry> MPV 2 / 6k> július 10 K (MP - proton tömege, csillag- szélsebesség v
Március 10 km / s). Miután hullám feltételei megvalósulnak egy gömbszimmetrikus accretion (ábra. 2 (II, B)). Ebben a helyzetben, a perdület az elfogott anyagok általában kicsi, és a lemez is kialakítható csak abban az esetben akkréciós egy fekete lyuk vagy neutroncsillag nem egy erős mágnes. mezőben. Abban az esetben, magas accretion ráta lökéshullám képződik a kereszteződésekben a relativisztikus csillag szuperszonikus gázáramlás egy raj hővé alakul, és a kibocsátott kinetikus része. energiaáramlás. Akkréciós és kiáramlás az anyag fordul elő egy keskeny kúp relativisztikus csillag (ábra. 2 (II, c)).
2. ábra. Háromféle akkreatsionnyh áramok kettős tesnyh
rendszereket. I, és - egy normál csillag tölti be
polostRosha, kiáramlása révén megy végbe a belső
L1 Lagrange pont b - bárhol relativisztikus csillag keletkezik
akkréciós korong (oldalnézet). II, és - egy normál csillag elveszíti
anyag csillagszelek szél; b és c - lökéshullámok
(Pontozott vonal), és a természet az áramlás (nyíl) az alacsony és
magas a növekedés.
Ext. átnyúló A. d. úgy tűnik, határozott fellépésének vezetni az árapály erők által kifejtett szabályokat. komponenst. Méretekkel A. d. Körülbelül a fele a kritikus méretet. Roche lebeny a kompakt csillag árapály erők a viszkózus meghajtó biztosítja az eltávolítása perdület, hogy a külső széle a lemez és A. d. Nem terjed tovább. Ez növeli az orbitális impulzusmomentum bináris rendszer. Azt is meg kell jegyezni, hogy a bináris rendszerben diszjunkt zárt Kepler pályája már csak belül mintegy fele a kritikus sugara. Roche lebeny a kompakt kategóriájú.
A felszabaduló energia a lemezt. Amennyiben a sugárirányú előrenyomuló által kibocsátott anyagok gravitáció. energia transtformiruetsya egy hősugárzó felületet és A. d. Valóban, mozgatásával egy adott tömegű gáz m „egy körkörös Kepler pályája R1 sugár az R2 sugarú pályára Q = (3/8 p) G R -3 s. Módosítás s = [1 - (R b / R) 1/2], ahol R b - Int. átnyúló A. d. felel newtoni mechanika. Abban az esetben, a növekedés a Schwarzschild fekete lyuk la f hibát ad akár 20%. Az emissziós spektrum a lemez alkotja az emissziós spektrumának szigetelt koncentrikus gyűrűk. Az első közelítésben, akkor feltételezhetjük, hogy minden egyes pontja a lemez felületének sugároz, mint a fekete test. Ismerve az a fajta függőség Q (R), megtalálható függőségi ráta-ry lemez felületére a DOS. dimenzió nélküli paraméterek: T = (Q / s) 1/4 = 2. Július 10 r -3/4 m -1/4 1/4 s 1/4 (K) (S - Stefan - Boltzmann állandó) .., Azaz, közel egy neutron csillag vagy egy fekete lyuk a csillagok tömege a meghajtó kell kibocsátania röntgensugarakat. tartományban, és a lemez kerületén, hogy hideg és sugárzik elsősorban az IR és Optikailag. sávokat. (Abban az esetben, accretion a forgó fekete lyuk RG / 2 zóna v 1/3. Tény, hogy a felület A. d. Sugároz nem feketetest, hogy vannak jelentős eltérést a törvény. A belső határa a lemez és a fényesség. Abban az esetben, A. d. Schwarzschild körül fekete lyukak rezisztens Kepler pályája léteznek csak akkor, ha R b R = 3rg. Ezért ext. yavl vezetni külföldön. nevezetesen az R sugár b. A területen az R 2. Így. fényerejű akkréciós korong körül a lépést a Schwarzschild fekete lyuk legyen. Abban az esetben, egy forgó fekete lyuk számára megfelelő forgástengelyei a fekete lyuk és a lemez, A. d. R b kiterjedhet = RG / 2. Ebben az esetben, a lemez lehet alakítani hő és a kibocsátott, hogy annak a felszínén. Azonban, egy jelentős része a sugárzás miatt a görbület a pályán a fénysugarak által elnyelt a fekete lyuk, vagy egy erős vörös eltolódás. fényesség, a lemez egy távoli megfigyelő nem haladja meg. Amikor az akkréciós rá a csillag (fehér törpe, neutroncsillag) belül. Rb határa közelében a lemez felületére Rp csillagok. Jelenlétében a csillag egy erős mágnes. mező a magnetoszféra megakadályozza a behatolást a lemez a csillagok felszíni és megtöri a lemez akkréciós képet zónában R> Rm. t. e. a területen magnetoszféra ahol a nyomás MAGN. mező képest a termikus plazmában nyomás a lemezen. Ha csillag forog szögsebességgel W. ott sugár az rum corotation sebesség és ugyanabból az anyagból Kepler lemezen. Ez a tartomány az úgynevezett. corotation sugár Rk. Úgy tűnik, sok X-ray pulzárok. beszélt to- lemezen növekedés, az értéke Rm közel van Rk. Energia tömegkommunikációs m „a Kepler pályára egy sugara egyenlő R = Rp. Következésképpen a lemez fényesség Ha ext. átnyúló A. d. határozza meg interakcióját a magnetoszféra, a p-lu helyett kell helyettesíteni Rp Rm. A határréteg. Amikor az akkréciós rá a csillag egy gyenge mágnes. mező A. d. ki kell terjednie a felszínre a csillag. A lemez egy felületi sebessége a csillag Kepler részecskék (), és a forgási sebessége a csillag az egyenlítő (VPL = W Rp) sokkal kisebb, mint a Kepler. Ennek eredményeként, a felszín közelében a csillag kialakult vékony (D R < Bizonytalanok és változékonyak sugárzás A. d. Disc accretion stabil abban a zónában, ahol a fő szerepet az a nyomás teszi nyomás anyag. De a belső, a legmelegebb terület a lemez uralja sugárzási nyomás. Ebben a zónában lemez instabil. Termikus és dinamikus instabilitás vezet a szétválasztása anyagok a melegebb és a hidegebb gyűrűk és a rétegek. A karakterisztikus idők instabilitás nagyon kicsi - a sorrendben a több. megfordul a gravitáló központ. Az instabilitás okozhatja a sugárzás tárcsa és a változékonyság a formáció ext. forró plazma zóna lemez ráta-Swarm különböző elektronok (Te = 10 Március 8. -. 10 9 K) és protonok (Tr Október 10 - október 11 K). Azt a jellemző időt variabilitás sugárzás A. d. (Érezhető változás ideje sugárzás intenzitása) lehet nagyon kicsi, azaz. K. Kezelési idő Halmozott anyag körül egy fekete lyuk közelében az utolsó stabil pályára közel 1 ms. Ha a kép egy fényes „hot spot”, az A d eredményeként az instabilitás., Figyel a sugárzást, ezért lehetséges egyedi információt a fekete lyuk paramétereket, és különösen annak meghatározására, függetlenül attól, hogy el van forgatva. "Hot spot" benne. lemezterület lesz relativisztikus sebességgel Vk 1/3 és 1/2 fénysebességgel. Abban nagy dőlésszöge a korong (a rálátás közel sík a lemezen), ez vezet a fokozott spot fény, ahogy közeledik a megfigyelő, és drámai gyengülése, ahogy távolodik a megfigyelő. Merülnének jellemző kvázi-periodikus mintázat. változékonysága a spotlámpa. Ez a hely szerepet játszhatnak egy próba indítandó egy fekete lyuk - változó röntgen. spot lámpa is megmutatja, hogyan működik az utolsó stabil pályára, és spirális ki az rálátás. Lemezek körül szupermasszív fekete lyukak. Aktív galaxisok és quasar magyarázható (az egyik leggyakoribb az elméleti mennyiség. Modell aktivitásának ezen objektumok) a található lemezen accretion a magok szupermasszív (a május 10 - szeptember 10) fekete lyukak. Halmozott gázt a galaxis körüli aktív magot (ő yavl. Termék csillagközi szél, csillag robbanás, árapály pusztítás csillagok repülés szupermasszív fekete lyukak, és egyúttal a galaxis intergalaktikus hűtés forró gáz). Kritikus. fényesség, a lemez a fekete lyuk körül növekszik arányosan a súlya, úgy, hogy a fényesség kvazárok L 10 47 joule / s könnyen magyarázható akkréciós korong anyag egy évvel a fekete lyuk tömege. Az A. d. Két kijelölt területen (a tengelye a lemez), a to-go ryh felgyorsíthatja ügy miatt a nyomás a sugárzás és az e-mag. erők. Ez megnyitja a lehetőséget a magyarázó jellegét kibocsátás (fúvókák), megfigyelhető a magok galaxisok és kvazárok, valamint az objektum SS 433. Disk akkréciós rá a fehér törpe. Nagyon sok a mi galaxisunk szoros kettős csillagok, a k-ryh megy lemez akkréciós rá a fehér törpe. Szállító anyag ezekben a rendszerekben yavl. csillag - piros törpe. Hajtások ezek a rendszerek gyakran világosabb, mint a látható csillagok. Ez a kettős csillagok viselkednek, mint robbanóanyag változók Polars (csillagok erős és változó sugárzási polarizáció), és így tovább. In. (Cm. Változók csillag).Kapcsolódó cikkek