Az érték - Jelenlegi - telítettség - big enciklopédia olaj és gáz, papír, 4. oldal
Az érték - Jelenlegi - telítettség
Bizonyíték arra, hogy a kifutó jelenlegi még mindig messze van a telítési áram. Azt, hogy a normális fény feszültség részén található, ahol a jellemző, ahol a mennyiség /, és csak kissé függ / 7H vagy Yang. A jól-katód aktivált (görbe) ez a feltétel teljesül; s végez gyengén aktivált katód (b görbe), amelyben részeinek a munkafelülete már a telítettség. [46]
Néhány elektronok mindig vonzott a nettó és esik rajta, amely egy rács áram. Egy kellően nagy pozitív feszültség rács anód áram növeli a telítési áram. egyidejűleg nem növeli jelentősen és a rács áram. [48]
Következésképpen, a feszültségesés az R6 ellenálláson keresztül növekszik, az emitter feszültség válik pozitív, ami viszont vezet további növelését az emitter jelenlegi és így a kollektor árama. A folyamat növeli a lavina, amíg a kollektor áram eléri a telítési áram. [49]
Ábra. 9b ábra a jellemzőit készített fűtés feszültség LJH2, egyenlő 4, és UH3, egyenlő 6. Mint látható, a növekvő feszültség az izzószál katód emisszió növekszik, és az azonos értékű az telítési áram. [50]
Növelése anódfeszültsége nem növeli az anód áram, ami állandó érték. Ez a legmagasabb érték az anód tska (/) a telítési áram (Is) - Az érték a telítési áram függ a tárolt elektronok tértölés vagy elektron felhő. A kibocsátási növelheti, és ha növeli az izzószál, illetve növelheti a tech. [51]
Ha felerősítik visszajelzést, mint például a konvergencia tekercsek L és Lc az áramkör induktív hurok, a váltakozó hálózati feszültség növekszik, hogy növelje a változó összetevő és az anód aktuális lesz erősebb rezgések az áramkörben. Ez fog történni egy bizonyos határt, mivel a magas feszültséggel hálós anód áram eléri a telítési áram. továbbá, ott jelentős rács áram, amely töltött kialakulását részét a rezgési energia kontúrt. Ez a működési mód az úgynevezett túlfeszültség. Fordítva, működés gyenge visszajelzést, amíg az úgynevezett feszült. generátor üzemmódban a két véglet között normális, amelyet úgy kapunk meg egy bizonyos átlagérték visszajelzést. Normális működés az anód áram változik általában nullától a telítési áram, de a rács áram nem túl nagy. [52]
136. ábrán mentén függőleges anódáram értékeket ábrázoljuk különböző feszültségek a rács, mérve állandó feszültség az anódon egyenlő 120. Ha megváltoztatja a hálózati feszültség - 8 és 6 közötti anódos áram változások nullától a telítési áram. [53]
Ennek oka, egyrészt, az eltűnését a tértöltés, míg az elektromos erővonalak az anód végén a telítési tartományban és közvetlenül a katódon megkönnyítésével a kilépés az elektronok, némi növekedés kibocsátás. Ez - a fő oka a sima hajlítás a dióda jellemzőinek egy volfrámkatód, amelyre a hívást még lehet körülbelül a telítettségi aktuális értéket. A második oka a növekedés a kibocsátás jelenlegi növekvő anód feszültség jelleggörbe különösen lámpa katódok-oxid: oxidréteg tovább melegítjük átengedve, és így egy anód jelenlegi kibocsátási nemcsak a felületén, hanem a mélyedések bevonat. Ezekben a lámpákban a telítési áram nem mutatható ki, és egyáltalán a növekedés az anód áram korlátozásához szükséges értéket biztonságos a katód, de a nő jellemzőit. [55]
A előző részben tárgyalt a regisztrációs módszerek alapján ion telítési áramgyűjtő az ionizációs kamrák. Mint már említettük, a kellően magas az alkalmazott feszültség vagy amplitúdója az ion áram impulzus az ilyen eszközökben haladja meg a telítési áram. mivel utazik ilyen nagy területen, elektronok szert elegendő energiát okoz másodlagos ionizáció. [56]
A gyakorlatban ez a legkényelmesebb, hogy a sugárforrás külső működő térfogatának a kamrában a a gáz ionizációja belsejében ez a térfogat történik a használata csak egy töredéke az energia a részecskék esetében, amelynek nagysága függ az utat a részecskék a gáz. Valóban, az eltávolítja a sugárforrás a munkakamra térfogata használható hasznos részeként run-részecskéket csökkentett különböző gázok különböző módon: minél nagyobb az érték a teljes utat egy-részecskék a gáz, a kevesebb hatással eltávolítását a forrása a telítési aktuális értékét. [57]
A függőség aktuális / v az drainfeszültségből VCT (ábra. 8,36 d) válik nemlineáris. Mivel az elmélet és a kísérlet, a kellően nagy áram SET / st majdnem telített. telítési áram függ a kapu feszültség: 3 V. magasabb, mint a szélesebb csatornát, és a nagyobb a telítési áram. [58]
Amikor a kis jel 7 tranzisztor zárva van HBD negatív torzítást az emitter mellékelt Rz. A kollektor árama szinte nincs Ti, Tz, és a tranzisztor telítődik, mivel a bázis áram (átfolyó Rs-Ri) elég nagy. Az érték a telítési áram. és ennek következtében a minimális ellenállást a termisztor szabályozza egy kis tartományban csillapító R ellenállás növekedésével HBD negatív félhullám bemeneti jel feszültség alatt egy ideig meghaladhatja a reteszelő torzítás és nyissa a tranzisztor Ti. A tranzisztor kollektora a TI áramkör lép fel lüktető áram, a változó összetevője, amely szinte teljes egészében ágak a kondenzátor Ci és egy állandó összetevője létrehoz egy további feszültségesést Rs. Ennek eredményeként, a negatív potenciál alapján az T2 csökken, TZ tranzisztor jön ki a telítettség, a kimeneti áram (termisztor fűtőáram) csökken, míg az ellenállást a termisztor növekszik. Nagy bemenő jelet Ti tranzisztor telítődik, állandó összetevője a feszültség Ci 0-ra csökken, 5 - 0, 8 V, és a T2 tranzisztor zárva van, a szállított annak emitter R A negatív torzítást nagyságrendű május 1 - f - - 2 B. Ebben az üzemmódban, a termisztor fűtőáram közel nulla, és a maximális ellenállás. [59]
Tegyük fel, hogy potenciálja a katód és az anód pd O és CPA - Va. Magasabb anód feszültség minden emittált elektronok a katód éri el az anód és az áramsűrűség (telítési áram) nem függ V a. Az érték a telítési áram függ csak a katód emissziós képességgel és úgy határozzák meg a Richardson - Dushman (Ch [60].
Oldalak: 1 2 3 4