Állandó interakcióval -
(Kapcsolódási konstans) (latin Constans egy állandó.) A kvantumtérelméletben (QFT) - meghatározza a teljesítmény (intenzitás) a kölcsönhatás a részecskék és mezők. Általában a K .. Ez úgy definiáljuk, mint az értéke a vertex rész (vertex) a meghatározott. értékeli az önálló impulzus érveket. A választás ezek az érvek általában megállapodás kérdése, és a végén, mert a kényelem mérésére vonatkozó K .. és azok használatáról a leírása a fizikai támadás. folyamatokat. A változás a K. az átmenetet a többi. érvek határoztuk ur niyami renormálási-csoport, követelményeit tükrözi a mért fizikai változhatatlanság. értékek ennél az átmenetnél.
Így például. K. in. A bomlás. ahol F - vektor mezon típusú, meghatározva a felső .. (- foton) egy pontján egy raj Square 4 im pulzus foton egyenlő a tér a tömege V-mezon, azaz egy foton virtuális, és a vektor mezon található tömege felület: (. PV my- 4-impulzus és tömege V-mezon, elfogadott rendszer egységek = c = 1). Ennek az az oka meghatározására, az első, hogy az említett csúcsa közvetlenül lehet mérni, mivel számos Phys. Process kifejezett átmenet amplitúdó ezen a ponton, és másrészt, hogy a fogalma „virtuális hadron” nincs világos összetett részecske számára jelentését (kivéve, ha t. N. Virtualitást meghatározott értéke p 2 -m 2 részecskék kisebb, mint a jellemző kötési energia). Ezért a legtöbb fenomenológiai. K. in. használt Hadron fizika fejezik keresztül a megfelelő gerinc szakaszai a külső. hadronok, található a tömeges héj. Ilyenek pl. K. in. . kapcsolódó vertex = 98 MeV társított vertex (néha használják, hogy csúcs stb jelöléssel MeV.); . társított a vertex. K. in. meghatározott tetején keresztül, egy raj megfelel a valós (cinematically PENDING) átmenetet nevezzük. szétesés állandó. Egy példa a bomlási állandók és
Használt hadron fizika K .. nem független egymástól. Részeként december elméleti. rendszerek merülnek arány közöttük. Elvileg minden Hadron K .. Ezek fenomenológiai. paramétereket, to- kifejezhető kisszámú Fundam. K. in. vagy ami ugyanaz, Fundam. díjak, amelyek meghatározzák a helyi kölcsönhatások Fundam. területeken.
Néha használt fogalmának a mag töltés, vagy a „csupasz” töltés (vagy csupasz K. in.). Ez a díj a nonrenorma- Lagrange leíró paraméter kölcsönhatása „csupasz”, nem renormalizált területeken (lásd. Renormalizations). K. vetőmag. Ezt meg lehet határozni a gerinc szakaszára a nagy virtuális és a nagy külső impulzusok. részecskék (a sorrendben az impulzus t. n. körülmetélkedés, ahol, a hipotézis, a kölcsönhatás off). A renormalizable QFT vetőmag K .. általánosságban elmondható, hogy nem hordoznak SUCCESSION kiegészítik. tartalom képest K.. minden egyes al. pulzus és a cut-off paraméter nem különleges. értelme. Azonban bizonyos modelleket készletek, különösen a modellek kapcsolatos szilárdtest fizika, ahol a körülmetélés vezetünk be nat. megfontolások, és leírja a tartományban alkalmazhatóságát az elmélet, a mag K .. Ez lesz egy fontos jellemzője.
Neposredstveno. kísérleti. értékek meghatározása, Fundam. K. in. elérhető eddig csak azokban az esetekben van értelme az elmélet K. zavarok. valamint megoldható modell készletben, gyakran a tényleges fizikai támadás. feladatok szilárd elmélet, vagy elemi részecske fizika. Ilyen esetekben előfordulhat, hogy egy világos kifejezése fenomenológia. K. megfigyelhető. keresztül Fundam. K. in. tartalmazza a Lagrange.
Általában bármely szempont reális QFT. Lagrange ismerteti a kölcsönhatás helyi területeken csak meghatározott. közelítés. Egy mélyebb szinten (a kellően kis távolságokon) ezek a mezők vagy kompozit vagy kezd kölcsönhatásba az új mezők egy nagy tömeg, hogy a szerepe-ryh nagy távolságra elhanyagolható. Ennek eredményeként a Lagrange, to-ing előtt tartották, mint alapvető, tekintve a rövid távolságok kell tekinteni eredményesek (lásd. A Lagrange-hatékonyság). Ennek megfelelően ezen alapvető K .. továbbá azok a fenomenológiai paraméterek és kell kifejezni egy sor új K. meghatározó interakció „prapoley” a kellően kis távolságok az új Fundam. Lagrange. Ilyen eljárás lehet nyilvánvalóan kiterjeszthető, amíg nem lesz beállítva (ha nem lehetetlen), hogy diplomás. Lagrange egyetlen KTP. Talán egy közbenső szakaszában az úton lesz az egyik a modellek t. N. Grand egyesítés: a még mélyebb szintű kölcsönhatások közé szupergravitáció.
Sovrem. Elmélet kölcsönhatások - kvantumelektrodinamika (QED) QCD (QCD) elektrogyenge kölcsönhatás - nem döntő a fenti értelemben, és úgy kell tekinteni, mint az alacsony energiát. közelítése belül Fundam. egyesített elmélet. Ennek megfelelően, az összes ismert alapvető pillanatában K .. szempontjából egy mélyebb szinten van fenomenológiai. paramétereket, hogy rozs nem lehet önkényesen, hanem világosan meg kell kifejezésre K .. egyesített elmélet. De ezek az elméletek renormalizable, és bekerülnek a megfelelő Lagrangians K .. dimenzió (dimenzió K.. mindig magában foglal egy renormalizable kvantumtérelméletekben kapcsolatos négydimenziós téridő). Ennek az a következménye tény, hogy létezik egy széles energiák, amely úgy tűnik, gyenge (logaritmikus). Függése összes csúcs a jellemző energetich. méretezhető Fundam. elméletet kis távolságokon. Ez a régió határozza meg a széles körű alkalmazhatóságának tárgyalt készletek és lehetővé teszi, hogy egymás után. azonosítására vonatkozó K .. függetlenül az eredeti elmélet a szerkezet rövid távolságokra. Minden alapvető pillanatában K .. ezek az elméletek meghatározott impulzus területen (távolságok), ahol perturbációszámítás alkalmazható, így csak nyakkendőt tárgyalt K .. a megfigyelt amplitúdója a folyamatokat.
Gravitációs elven működő RMS. Lagrange Einstein, nem tartozik az osztály renormalizable elméletek, ezért nincs lények. változás rövid távolságokra [jellemző skála ebben az esetben t. n. Planck dlinasm ahol - Newton gravitációs állandó] nem lehet megfogalmazni, mint egymás után. Modell KTP. Gravity. állandó, ellentétben más K. Csak akkor meg a klasszikus. limit energia makroszkopikus interakció. tel. Annak ellenére, hogy rendkívül csekély méret (atomi egység, ahol mp - proton tömegét; .. A GHS-rendszer perturbációszámítás K. következetlen szempontjából állandó KTP értelme csak a fenomenológiai paraméter eff Lagrange gravitációs ...
Tekintsük a konkrét módszerek meghatározásának olyan alapvető K .. Elektromágneses K..v. e (pontosabban, a finom szerkezetű konstans meghatározása a megfelelő csúcsokat az átmenet. majdnem állandó mért kísérletekben, ahol az elektron kölcsönhatásba lép a klasszikus lassú változtatását eV Mag. mezőben, t. e. Ezekben a kísérletekben foton a felső rész nulla energia értékek és impulzus (nulla négyszög impulzus 4), és az elektron-szigorúan a felszínen a tömeg (mennyiség e ebben az esetben egybeesik az elemi elektromos töltés). Mivel a kis mérete értéke bármely más jelenleg elérhető virtuális Otley .. Chaetsya nem több, mint 1983 K Nesk százalékban határozzuk meg az átlagos hibát 0,8 utal * 10 -6, és egyenlő az 1 / 137,03604 (11) elvileg lehetetlen, amikor meghatározzuk a virtuális-styah .. (M e - elektron tömeg) nehézségek miatt hivatkozással a végtelenbe ezen a ponton a tényleges költség (lásd. a nulla töltés). De sokkal korábban QED elveszti értelmét független KTP és belép (a impulzusú GeV / c) elektrogyenge kölcsönhatás, majd mint az várható volt, a impulzusok - (10 14 -10 16) GeV / c - az egyik modell a Grand egyesítés.
Éppen ellenkezőleg, hromodinamich. K. in. Nem lehet meghatározni a kis lendület miatt eff növekedés. színes töltés nagy távolságokra. Ez határozza meg a tetején, ahol a kvark-gluon. van virtuális (MeV / s) 2. Szemben az állandó jelentősen függ a kiválasztási meghatározását az M pont. e. a virtuális. A virtuális (GeV / c) 2 Naib. pontosan keresztül kvantumszíndinamika összegszabályok feldolgozási kísérletek pár megsemmisülés be hadronokat, a kísérletek, amelyek létrehozása fúvókák és a bomlás mezon.
Ehelyett egy dimenzió K .. QCD dimenziós paraméter gyakran használják a kifejezést invariáns ki a felelős, és meghatározzuk jelentős változások az impulzus.
Fermi gyenge kölcsönhatás állandó meghatározása a négypontos vertex iravna, 16632 (4) * 10 -5 GeV 2. Annak érdekében, momentumát, ahol - a tömeg a köztes vektor bozon vertex nagymértékben függ impulzusok és az, hogy kifejezhető az állandó, és elektrogyenge kölcsönhatás. Két dimenzió K .. elméletileg elektrogyenge meghatározott tetején keresztül bevonásával töltésű áramok és semleges áramok és gyengén függ az impulzusok. Mivel ezek kifejezve K egyszerű rendszer kölcsönhatás (egy multiplett a Higgs-bozonok) a. és amennyiben ez Vaynberea ugolPri