Rostaticheskoe mező jelenlétében vezetékek
A differenciális alakja Ohm-törvény.
Vezetékek úgynevezett anyagi test, amely a belépő az elektromos mező fordul elő az ott töltés mozgás - az elektromos áram. Aktusnak ereje átfolyó áram a karmester a potenciális különbség (a feszültség a végeinél), kiderült, kísérletileg G. Om (1787-1854) 1827-ben. és a forma
Vegyünk egy végtelenül kicsi eleme a vezetékellenállásnál henger alakú, keresztmetszetű végein, amelyek alkalmazzák a potenciális különbség.
Hagyja, - a fajlagos elektromos vezetőképesség az anyag, amely a kölcsönös ellenállású. Ezután a kifejezés felírható:
Amennyiben az index azt jelenti, hogy az alkatrész mentén vett vezetékhez. Ohm-törvény ezen elem van írva a következő:
.
A kapott arány vektor formában - az eltérés megfogalmazása Ohm-törvény.
Osztályozása az anyagok jól vezetik az elektromos áramot.
Fajlagos elektromos vezetőképesség függ az anyag tulajdonságait. Szerint a értéke minden anyagot három osztályba sorolhatók: dielektrikumra félvezetők és vezetők. Tehát:
A) dielektrikumokon - anyagok értéke kicsi elektromos vezetőképesség.
Ideális dielektromos jellemzi hiánya vezetőképesség. Azonban, ez csak akkor hajtjuk végre 0 ° C hőmérsékleteken eltérő K 0, minden anyag mutatnak egy bizonyos vezetőképesség, és ezért nem ideális dielektrikumok; úgynevezett dielektromos anyag, amelynek fajlagos elektromos vezetőképesség <(Ом-1.м-1)
B) félvezetők <<(Ом-1.м-1)
B) vezetékek> (ohm-1.m-1). Ez elsősorban a fémek.
A legtöbb jó elektromos vezetők a réz és ezüst, amelyben (ohm-1.m-1).
Hiányában az elektromos mező belsejében a karmester.
Az elektrosztatika a fix díjak mikor. Tól (8.4) következik, hogy r. E. belül a vezetőszegmensek elektrosztatikus egyensúlyi elektromos mező hiányzik.
Ennek hiányában a vezető helyet díjakat.
Az egyenlet, amikor kellene. Ez azt jelenti, hogy belül a vezető nincsenek tértöltések. Ez azt jelenti, hogy a vezetékek fel koncentrálódik a felületén egy atomi réteg vastagsága. Természetesen belül a vezető egyaránt pozitív és negatív töltések. De akkor azok kioltják egymást, és a belső terület a vezeték semleges egészére.
Létrehozása semlegesség nagyon gyors. Tegyük fel, hogy a t = 0 időpontban van. Ezután a kontinuitási egyenlet (3.3) és (8.4) -be:
Bemutatjuk - ideje semlegességét. Ezután az egyenlet megoldása (8.5) a formája
Tól (8.6) következik, hogy a hangerő töltéssűrűség exponenciálisan csökken. Például a réz (ohm-1.m-1) Ez a beállási idő intervallum rendkívül kicsi, még belüli méretű eljárásokhoz. Ezért a nem helyhez kötött helyzetekben, amikor a területen változást időben, nem túl magas frekvenciák nagy pontossággal lehet kiindulni, hogy a vezeték szabad töltések elosztva a felszínen, és nincsenek tértöltések. Ez a megállapítás érvényes, ha regisztrált vezetőképesség gyakoriságától függően, bár a relaxációs idő növekedését kapott több megrendelést.
Ha a nullavezető, hogy egy külső villamos tér, a felületi töltések rajta terjeszthetők, hogy azok létrehozásához vezető belsejében a doboz teljesen ellensúlyozta a külső tér, ami a teljes erejét az elektromos mező belsejében vezető nulla.
A jelenséget a újraelosztása felületi töltések vezető mikor kerül egy külső villamos tér az úgynevezett elektromos indukció. Ha a vezető feladata, hatása alatt a külső területen is töltés-újraelosztó karmester.
Field közelében a vezeték felületén.
,ahol - a felület a henger, - a térfogata töltés a hengerben. A terhelés azonban a hengeren belül csak a vezető felületén és jellemzi a felületi sűrűség, azaz a. F .. Belül a vezeték, és így az áramlás egy részét a felület a henger térfogatának nulla. Továbbra is eltér a nullától csak átfolyik a henger bázis és egy oldalfelülete található a vezető külső oldalára. De belül a henger magasságát lehet venni tetszőlegesen kicsi (), és így az áramlás vektor keresztül fog általában nulla. Ezért továbbra is nemnulla vektor csak átfolyik a henger alap:
, ahol - normál összetevője. majd
Tekintsük a zárt hurok L. metsző felületén a vezető, a felső része, amely párhuzamos a felületi külső vezető és a belső rész - a vezetőben.
Térjünk át ezen a pályán egy bizonyos díjat. Következtében a lehetőségére az elektromos mező a mozgását a díjat a hurok egyenlő lesz 0, m. F .. Akkor tömöríteni a hurok szakaszok 1-4 és 2-3 általában nulla, akkor mi van, de belül a vezető a mező nem annyira, de annyira
, hogy hozzon létre a területen, és minden egyéb terhet vezető hoznak létre. Bent a karmester a mező nulla, akkor: ahonnan következik, hogy.
Így a térerősség a felszín közelében a vezető két egyenlő részre: egyik része által generált felületi töltése, a felszínen a szomszédos elem, és a másik - az összes egyéb díjak kívül fekszik a felületi elem.
Vegyük észre, hogy (8.7) meghatároz egy területen töltött sík.
Árnyékolás. Metál képernyőn.
A mechanizmus a pusztulás a mező belsejében a vezető töltéseloszlásbeli felületén azt mutatja, hogy a belső vezető része nem rendelkezik a hozzáférést meg, és ezért azok eltávolíthatók. Ebben az esetben megkapjuk által körülvett tér hüvely a vezető és az elektromos mező a héjon belül nulla. Ez a képernyő az úgynevezett zárt héj. Ez megvédi a belső teret a külső elektromos mezők. A képernyő védelmére alkalmazott műszaki berendezések a befolyása a külső területeken. Annak érdekében, hogy anyagot takarítsunk meg, és csökkenti a súlyt a felhasznált fém háló kis sejtek. Ha veszünk egy gömb alakú héj és rendezett egy pozitív töltés, a mező a borítékban E = 0. De ha ez a shell földön, az összes díjat, a külső része megy a végtelenségig, t. E. a földre, és a héj fogja megakadályozni a külső tér a területen a héjban.
A potenciális különbség a két pont. Ha ezek a pontok tartoznak a karmester, akkor az állapot E = 0, a vezető következik, hogy => u, m. . Azaz a lehetséges minden pontján a vezető ugyanaz, és meg tudjuk beszélni a lehetséges a karmester, azaz a karmester egy ekvipotenciális testet - .. A test, az azonos potenciál minden ponton. A lehetséges a vezetőt képlettel számítottuk ki