fizikai mezők - a
egy speciális formája a kérdésben; nat. rendszer végtelen számú szabadsági fokkal. Példák a P. f. lehet e-mag, és a gravitáció. mezőn méreg. erők, valamint a hullám (kvantált) mezők megfelelő december ale. Tsam HR.
A koncepció a mezők (Elektromos. És a magnézium.) Adunk Eng. tudós Michael Faraday (30-es években. 19 in.). A koncepció az volt, újjáéledése térelméletet rövid hatósugarú (lásd. Interaction) alapítója egy raj francia volt. tudós R. Descartes (1. em. 17 in.). A 60-es években. 19. Eng. fizikus George. Maxwell fejlesztette az ötlet Faraday e-mag. területen, és matematikailag megfogalmazott törvényei (Maxwell-egyenletek).
A koncepció szerint a mezők részt Következmény hozott-h-lógiai létre minden ponton körülöttük készült elsősorban állami - erőtér, amely megnyilvánul a teljesítmény hatása más lógiai óra egymás után elhelyezett. pontja Prospect Island. Eredetileg előadott mechanisztikus. értelmezése a területen, mint egy hipotetikus rugalmas feszültség. közepes - „észter”. A relativitáselmélet, elutasította a „éter”, mint egy speciális rugalmas közeg, ugyanakkor Fundam adta. értelmében a fogalom P. f. mint az elsődleges Phys. valóság. Szerint a relativitáselmélet és a terjedési sebességnek minden megtett-nyek nem haladhatja meg a fénysebesség vákuumban. Ezért egy olyan rendszerben kölcsönható alkatrészek-fi erejét. működő, az adott időben az egymást h-tsu rendszer nem határozzák meg a helyét, stb .. a h-fi ugyanabban a pillanatban az idő, t. e. a helyzetének megváltozását egy óra-tzu befolyásolja mások. h-ce azonnal, de miután egy bizonyos ideig. Így. Következmény venni-h-i, rel. fordulatszám-ryh összehasonlítható a fény sebessége, akkor lehet leírni csak a mezők által generált azokat.
P. f. nem csak végre a vett-Corollárium HR Tsami; létezhet és nyilvánvaló szabad P. f. függetlenül attól, aki teremtette őket HR n (pl. az elektromágneses hullám.). Ezért egyértelmű, hogy úgy kell tekinteni, mint egy speciális formája számít.
Minden típusú tett-következmény, hogy megfeleljen a sajátos jellegét P. f. Leírás P. f. a klasszikus. (Nem kvantum) térelmélet készül egy vagy több. (Folyamatos) p-TIONS területen, attól függően, hogy az a pont koordinátái (x, y, z), egy raj nézett mezőt, és az idő (t). Tehát, az e-mag. mező lehet tökéletesen le a négy p-TIONS: skaláris potenciál j (x, y, z, t), és a vektor potenciál A (x, y, z, t), to- együttesen alkotják egy négydimenziós vektorba téridő . Elektromos feszültség. és magnézium. mezők kifejezve származékok p-TIONS. Általában, a több független p-TIONS meghatározott száma ext. szabadsági fok h-i megfelel egy adott területen (cm. alább), például a. spin izotópos spin, stb az általános koncepciója - .. lehet p-TIONS területén levélírás - relativisztikus invariancia követelményeit részletesen speciális feltételezések (szuperpozíció elve és mértékinvariancia például eV búra mező).. kifejezés a cselekvés és a hatáselv kap diff. Az egyenlet a táblán. Az értékek az f-TIONS minden területen Dep. pont lehet tekinteni, mint általánosított koordinátákat P. f. Ezért, P. f. Képviselte, mint a fizikai. rendszer végtelen számú szabadsági fokkal. Az általános szabályok a mechanika kaphat kifejezés egy általánosított impulzus P. f. és segítenek megtalálni a energiasűrűség, a pulzus és az időt számlálás mező a mozgás.
A tapasztalat azt mutatja (az első eV mag. Field), hogy az energia és a lendület a mező változik Tr. módon, t. e. P. f. lehet társítani egy bizonyos h ci (pl-búra eV területén - .. fotonok gravitációs - gravitonok). Ez azt jelenti, hogy a leírás P. f. terepi F-TIONS yavl. csak közelítés, amelynek egy bizonyos körét alkalmazhatóságát. Ennek figyelembevételével Tr. Holy Island P. f. (R. F. Construct kvantum. Testelmélet), akkor meg kell vizsgálni az általános koordináták és pulzál P. f. nem a számok, és az üzemeltetők számára, amelyek eleget bizonyos kommutációs kapcsolatok. (Hasonlóképpen, az átmenetet a klasszikus. A kvantummechanikai. Mechanics.)
A kvantum. Mechanics bebizonyította, hogy a rendszer az egymással együttműködő elemek-n leírható egy bizonyos kvantum-cerned. mező (másodkvantálás). Így. nem csak az egyes PF. megfelelnek bizonyos HR lógiai, de másrészt, az összes ismert h-tsam megfelelnek kvantált pályát. Ez a tény yavl. egy megnyilvánulása a hullám-részecske kettősség az anyag. Kvantált mező destrukcióját írja le (vagy rendelkezik) h-i, és ezzel egyidejűleg (megsemmisülés) antirészecskéje. Így yavl területen. pl. elektron-pozitron mező a kvantum. elektrodinamika.
Típus kommutációs kapcsolatok terén függ a spin-üzemeltetők h-i megfelel egy adott területen. Mivel a svájci frank látható. fizikus Pauli (1941), a h-i-ig terjedő egész szám centrifugálás üzemeltetők közlekedhetnek a területen, és h-lógiai Obey Bose - Einstein statisztikát, valamint a h-i fél-egész szám centrifugálás - anticommute és a megfelelő HR lógiai Obey Fermi - Dirac statisztikát. Ha h-lógiai engedelmeskedik Bose - Einstein (. Pl fotonok és gravitonok), ugyanabban a kvantum. az állam lehet sok (a limit - végtelen számú) h c.
Ebben a határ, Sze quantum érték. mezők válnak hétköznapi klasszikus. mező (pl. a klasszikus. eV magnézium. és a gravitáció. mezők leírt folytonos zongora a koordináták és idő). A mezők megfelelő H-tsam félig egész centrifugálás, a megfelelő klasszikus. mező nem létezik.
- nat. rendszerek végtelen sok szabadsági fokkal. Ehhez kapcsolódik, hogy a rendszer, nat. értékeket nem lokalizálható az öröklés az egyéni anyagi részecskék véges számú szabadsági fokkal, és folyamatosan elosztva egy bizonyos területen a tér Swarm. Ilyen rendszer lehet a gravitáció. és az e-mag. területen, és a hullám területén a részecskék a kvantumfizikában (de elektron-pozitron, mezon és m. o.). A leírás, P. f. bármikor be kell állítani egy vagy több. nat. egyes pontokon mért értékeket a terület, ahol van egy mező, azaz a. e. állítsa a mezőt f-CIÓ. Miközben beszélünk nem-relativisztikus folyamatok, a koncepció a területen, akkor nem tud belépni. Pl. ha figyelembe vesszük a gravitáció. vagy kulo-ray kölcsönhatás két részecske lehet tekinteni, hogy a kölcsönhatás erősségét akkor csak jelenlétében mindkét részecske, feltételezve, hogy a tér körül a részecskék nem különleges szerepet játszanak az átviteli interakció. Ez az ábrázolás megfelel a hosszú távú koncepció, illetve intézkedés a távolból. A koncepció a hosszú távú akció azonban egy közelítése csak a nem-relativisztikus esetben fizikailag egyenértékű az elképzelést, hogy a hatás a töltés csak akkor következik be, amikor 2. helyezést, vizsgálati részecskéket egy régióban a tér, tulajdonságai, amelyek már megváltozott a jelenléte az 1. részecskéket. Kölcsönhatás a továbbított fokozatosan, pontról pontra, az ilyen megváltozott térben. Ez azt jelenti, hogy az 1. részecske teremt maga körül a gravitációs erő. és elektromos. mezőben. Ez a koncepció megerősíti a rövid hatótávolságú, ha figyelembe vesszük a relativisztikus folyamatokat. Ebben az esetben a t. E. haladáskor források ütemben összehasonlítható az átviteli sebesség az interakció, beszélni hosszú távú hatás már nem lehetséges. Nevezetesen, az állapotváltozást kíséri egyes részecske, általában a változás az energia és a lendület, és ezt a változást ható erő a másik. Részecske akkor csak véges időintervallum. Részvények az energia és lendület, és öntött egy részecske nem fogadják 2. tartoznak ezen idő alatt adják át a területen. Field hordozó kölcsönhatás. az, hogy van. a. Maga nat. valóság.
A koncepció alkalmazható mező leírására tulajdonságainak bármely szilárd táptalajon. Ha összehasonlítjuk az egyes pontokhoz a közeg határozza meg a állapotában Phys. értékek (py-sebesség, nyomás. feszültség és m. o.), akkor azt kapjuk, ezeket a mezőértékek. Ebben az esetben, a szerepét egy rugalmas közeg továbbítására kölcsönhatás nyilvánvaló. Init-et. nehéz elképzelni nemehanich. közeg továbbítására képes az energia és lendület december mechanikusan. Modell-észter, mint egy közepes szállító eV MAGN. kölcsönhatást. Azonban minden mechanikus. éter modell ellentmond a relativitás elve Einstein (lásd. a relativitáselmélet), és elhagyták.
A legegyszerűbb mozgás a területen - a hullám, to-cerned mező f-CIÓ periodikusan változik időben és helyről a másikra. Általában bármely állam területén célszerűen képviseletében a szuperpoziciójával hullámok. Hullámmozgás jelenségei diffrakciós és interferencia hogy lehetetlen a klasszikus. mechanika részecskék. C. és munkatársai. Felek dinamikai. jellemzők (energia. lendületét, és t. d.) hullámok „maszatos” az űrben, hanem lokalizált, mint a klasszikus. részecskéket.
Ez egymás mellé helyezése hullám és a részecske sajátságait klasszikus. mechanika, tükröződik benne, mint a tulajdonságait. a különbség PF. és részecskék. A tapasztalat azonban azt mutatja, hogy a kis távolságok, a atomi skálán, ez a különbség eltűnik: nulla detektált részecske tulajdonságai (lásd pl a Compton-hatás ..), A részecskéket - hullám (lásd diffrakciós részecskeméret.).
A kvantummechanika rendel minden egyes részecske hullám területén funkcióban, amely különböző forgalmazási kapcsolatos részecske Phys. nagyságát. A koncepció a fő mező leírására tulajdonságait az elemi részecskék, és azok kölcsönhatásait. A végső cél ebben az esetben - a tulajdonság meghatározásara részecskék ur-CIÓ mező és a kommutációs kapcsolatok meghatározó kvantum tulajdonságai az anyag. Lehetséges kilátás ur betétek korlátozott területén a szimmetria és invariancia elveket, amelyek általánosítása kísérleti. adatokat. Lorenz-kovariancia, pl. Ez megköveteli, hogy a hullám Fct részecskék transzformált redukálhatatlan ábrázolásai a Lorentz-csoport. Az ilyen nyilatkozatok végtelenül sok, de ezek közül csak néhány realizálódik jellegűek, és megfelel az egyik vagy másik az elemi részecskéket. Naib ténylegesen használják. egyszerű ur-CIÓ mezők, amelyek a helyi és renormalizable. Kísérletei elméleteket, amelyek nem felelnek meg ezeknek a követelményeknek, - nem lineáris, nem helyi, stb térelméletek - .. jár felülvizsgálata számos fontos elvek, szignifikáns nat. elmélet értelmezése (szuperpozíció elve, pozitív ráta hullám Fct és t. d.).
Lit.: LD Landau és Lifshitz, E. M. Field Theory, 7. kiadás. M. 1988 Bogolyubov N. N. Shirkov D. V. Bevezetés az elmélet a kvantum mezők, 4th ed. M. 1984 Medvegyev BV alapjai Elméleti Fizikai, Moszkva 1977 Bogolyubov N. N. Shirkov D. V. Quantum Fields, M. 1980.