A kinematikai egyenletek a mozgás

Menet közben tm koordinátáit és időbeli változását, így határozzák meg a törvény a mozgás meg kell határozni, hogy milyen típusú az idő függvényében mindhárom eredete:; ; Vagy a függőség a sugár vektor ;.

Ezek az egyenletek az úgynevezett kinetikus egyenletek a mozgás egy pont.

A vonal által leírt egy pont alatt relatív mozgást a kiválasztott koordináta rendszert nevezzük utat. A egyenletet lehet beszerezni kinematikai egyenletek, így az idő. Típusa szerint pályája különbséget lehet alakítva mozgás. A pálya lehet sík, azaz a fekszenek ugyanabban a síkban, vagy terjedelmes.

Úthossz által megtett távolság a pont a figyelembe vett időtartam és a mért pálya mentén a mozgás irányát; így ez egy skalár és mindig nagyobb, mint nulla.

A kinematikai egyenletek a mozgás

Minden téma ebben a szakaszban:

Mechanikus mozgás.
Matter Ismeretes, hogy a két formája van: ügyként a hangmagasságot. Az első típus magában foglalja az atomok és a molekulák, amelyek az összes szervek épülnek. A második típus magában foglalja az összes típusú mezőkkel: gravitációs

Térben és időben.
Minden testületek léteznek, és mozog a térben és időben. Ezek a fogalmak alapvető minden a természettudományok. Bármilyen test méretei, azaz azok térbeli kiterjedése

A referencia-rendszer.
Egyedileg azonosítja a testhelyzet bármikor ki kell választania egy referencia rendszer - a koordináta rendszerben, snabzhennuya óra és kemény svyazannuya egy teljesen szilárd test, az

Mozgó, elemi elmozdulás.
Hagyja, hogy a M pont mozog-ból B-be görbe pálya AB. A kezdeti pillanatában rádiuszvektorhoz jelentése

Gyorsulás. Normális és a tangenciális gyorsulás.
pont mozgását is jellemzi gyorsulással sebességű sebesség változás. Ha a sebesség a lényeg egy tetszőleges időben

transzlációs mozgás
A legegyszerűbb formájában a mechanikai merev test mozgás transzlációs mozgást, amelyben az egyenes összekötő vonal bármely két pont a test mozog a testtel, párhuzamos marad | annak

Inerciarendszer.
Köztudott, hogy a relatív mechanikus mozgása és annak jellege attól függ, hogy a választás a referencia rendszer. Newton első törvénye nem hajtunk végre minden referencia képkocka. Például, a test feküdt egy sima n

Tömeg. Newton második törvénye.
A fő cél az, hogy meghatározzuk a dinamika jellemzi a mozgás a testek hatása alatt ható erők őket. Tapasztalatból tudjuk, hogy az erő

Az alaptörvény a dinamika egy anyagi pont.
Az egyenlet írja le a változás a végső mérete a test mozgása hatására hiányában deformáció, és ha

Newton harmadik törvénye
Megfigyelések és kísérletek azt mutatják, hogy a mechanikai hatás egyik test a másik mindig interakció. Ha a 2 test, hat az 1 test, a test 1 van szükség, hogy ellensúlyozza azokat

Galilei-transzformáció
Ezek lehetővé teszik, hogy meghatározza a kinematikai mennyiségek az átmenet az egyik tehetetlenségi vonatkoztatási rendszer a másikra. vesz

Galilei relativitás elve
A gyorsulás bármely pontján az összes referencia képkockák, mozgás egymáshoz képest egyenletesen, azonos:

megmaradó mennyiségek
Bármely szerv vagy szervek a rendszer egy sor olyan pontot vagy anyagi részecskéket. Állapota a rendszer egy bizonyos idő múlva a mechanika határozza meg a koordináták megadásával és sebességek

A tömegközéppont
Mindenesetre részecske rendszer megtalálja a pontot nevezzük a tömegközéppont

Az egyenlet a mozgás a súlypont.
Alaptörvénye dinamika felírható más formában, ismerve a koncepció a tömegközéppontja a rendszerben:

konzervatív erők
Ha minden pontján a részecske az ott elhelyezett, az erő, azt mondják, hogy a részecske egy erőtér, például a területen a gravitáció, gravitációs, Coulomb és más erők. mező

Központi erők.
Bármilyen erőtér hatása okozza az adott szervrendszer vagy szervek. A ható erő részecske terén

A potenciális energia egy részecske erőtér.
Az a tény, hogy a munka konzervatív erő (az álló mező) csak attól függ, hogy a kiindulási és végpontjai egy részecske a területen, lehetővé teszi, hogy a bevezetése potenciálisan fontos fizikai fogalom

Közötti kommunikáció helyzeti energia és erő konzervatív mezőben.
A kölcsönhatás a részecskék a környező szerveket lehet leírni két módon: fogalmát használva erő vagy révén a potenciális energia fogalmakat. Az első módszer sokkal általánosabb. mert ez esetben az erők

A teljes mechanikai energia a részecske.
Köztudott, hogy a növekedés a kinetikus energia a részecskék, amikor mozgó erőtér elemi munka minden ható erők a részecske:

A törvény a mechanikai energia megmaradás a részecske.
Expressziójából is következik, hogy a helyhez kötött területén konzervatív erők, a teljes mechanikai energia a részecske lehet változtatni

Kinematikája.
A test forgását lehet szögben

Impulzusnyomatékhajtómű a részecske. Pillanata erő.
Amellett, hogy az energia és a lendület, van egy másik fizikai mennyiség, amely kapcsolatban van a megmaradási törvénye - ezt a lendületet. Impulzusnyomatékhajtómű a részecske

Perdület és abban a pillanatban az erő a tengely körül.
Vegyünk egy érdeklődését referenciának egy tetszőleges rögzített tengely

A törvény megőrzése perdület a rendszer.
Tekintsünk egy rendszer, amely két kölcsönható részecskék, amelyek hatnak a külső erők és

Egyenletben merev test forgási dinamikáját.
Egyenlet merev test forgási dinamikát úgy állíthatjuk elő, írásban az egyenlet a pillanatokban merev test körül forgó tetszőleges tengelye

A mozgási energia egy forgó test.
Vegyünk egy teljesen merev test körül forgó rögzített tengely átmegy rajtuk. Osszuk részecskék kis térfogatú és tömegek

A centrifugális tehetetlenségi erő
Tekintsünk egy lemezt, amely együtt forog a labda egy tavaszi fölött elhelyezett, a tűt, 5.3 ábra. A labda

Coriolis-erő
Amikor a test elmozdul a forgó CO mellett. van még egy erő, a Coriolis-erő és a Coriolis-erő

kis rezgések
Tekintsünk egy mechanikus rendszer. helyzetben lehet meghatározni pomoschyu egy értékkel, például x. Ebben az esetben azt mondjuk, hogy a rendszer egy fokkal, akkor lehet svobody.Velichinoy

Harmonikus rezgések.
Egyenlet 2. törvény Nyutona hiányában súrlódási erők a fajta kvázi-elasztikus erőt a következő:

inga
Ezt az anyagot pont felfüggesztve nem nyújtható fonalat hosszúságú. rezeg a függőleges Pln

Fizikai inga.
Ezt a szilárd anyagot, körül oszcillál rögzített tengely csatlakozik a test. Tengely merőleges a rajz és a NAP

csillapított rezgésnek
Egy valós rendszerben vibrációs ellenállási erő, amelynek hatása vezet, hogy csökken a potenciális energia a rendszer, és ingadozások a legegyszerűbb esetben is zatuhayuschimi.V

Self-oszcillációk
Ha csillapított oszcilláció a rendszer energiája fokozatosan csökken, és a rezgéseket megáll. Annak érdekében, hogy a csillapítás nélküli, szükséges, hogy pótolja az energiát a rendszeren kívül egy bizonyos ponton

kényszerrezgés
Ha a rezgő rendszer, amellett, hogy az ellenállás erők, ki van téve a külső periodikus erő változó harmonikusan

rezonancia
A függőség amplitúdójának kényszerrezgés eredő az a tény, hogy néhány különösen adott a rendszer

A terjedési hullámok egy rugalmas közegben.
Ha bármilyen helyen a rugalmas közeg (szilárd, folyékony, gáz-halmazállapotú), hogy helyezze a rezgésforrást, mivel a szemcsék közötti kölcsönhatások kerül kiosztásra a támolygó a közeg részecskék h

Egyenlet sík és gömb alakú hullámok.
Hullámegyenlet kifejezi a függését az elmozdulás a rezgő részecske annak kordinaty.

A hullám egyenlet
Hullámegyenlet a megoldást egy differenciálegyenlet, az úgynevezett hullám. Ahhoz, hogy megtalálja a létrehozó második parciális deriváltak adott időben és koordinálja egyenletből

Szeretne kapni e-mailben a legfrissebb híreket?

Kapcsolódó cikkek