A fényképek erő - referencia vegyész 21
A vonzás a dipól-molekula. felületén adszorbeált egy fém vagy más vezető felület (például, a felszínen a szén), írható le segítségével a kép erő. Ha a dipólus orientált merőleges a felületre. hogy a kölcsönhatási energia adják [c.38]
Ábra. 10.9. Kiszámítása az ion energia a membrán és - képeffektus erők 6 - képződését ionpárok, - hidrofil pórust a membránban R - hatása komplexképzés
Az elektromos áramot. ható ionok mellett a felületen. vezet a nagyobb diverzitás hatásokat, bár lehet tervezni egy egység alapján. A legegyszerűbb esetben - töltetlen felület. Makroszkóposan, az ion közelében csak a hatása alatt a kép egyenlő erőt [C12]
A második kifejezés ebben a képletben az úgynevezett image erők a falak, a pórusok. A F (x) számítjuk numerikusan. értéke nem haladja meg a 0,25. Ha br összehasonlítható e, a második tag érvényesül. Amikor Sm = 2 értéket túra 1180/6 (nm) kJ / mól. [C.352]
Együtt az ionos hangulatot belül a kétrétegű kell vennie a befolyása a kép erő a töltés eloszlása közel a felületet. Kimutatták [290], hogy viszonylag nagy koncentrációban, különösen abban az esetben az ellen-ionok magas vegyértékei szerepe a kép erő lesz nagyon jelentős. (Kb. Ed.) [C.18]
Táblázat. A 2. ábrán az értékek a korrekciós tényező exp -ami a (14) figyelembe veszi a hatását páros korrelációk. Ezekből az adatokból látható, hogy a fém elektród szemben exp [-A 1 nagyobb, mint a levegő / víz érintkezési felületen. mivel az utóbbi esetben a hatás a kép erő részben megsemmisült eifects koncentráció-változásokkal. miatt a külső díjat. és az első esetben mind a két hatást adunk. Az érték az exp [- u meredeken növekszik (csökken) és növekvő koncentrációban és a növekedés várható. a keton-20> a hatás elegendően nagy még H7 (0,01 (m. e. koncentrációban körülbelül 0,01 mól L A = 1). Ugyanakkor a tartása pár korrelációk szinte nem változik a töltéseloszlás a diffúz részt a farok DS (azaz, amikor a 2> x ..), mint W, -> a [c.93]
Ezek a további erők általában úgynevezett image erők. Melléklet a kristály felületén 2 képek vezet a további erők (szemben az esetben felvétel végtelen közegben) deformáció. Az itt vizsgált makroszkóposan homogén, kristályos sos további deformáció. társított kép erők. Azt is egységes. Az utóbbi körülmény - az oka, hogy a kölcsönhatás zárványok keresztül kép térerősség független a távolság közöttük, és így a tetszőlegesen hosszú tartományban. A hosszú távú kölcsönhatás természetének a zárványok a képen keresztül mező erők először megjegyezte Zener [164]. [C.225]
Így. mi arra a következtetésre jutott, hogy a második tag (25,38) ismerteti a kölcsönhatás a szerkezeti elemek a heterofázisos kristály, nem függ a távolság közöttük. Ez a kölcsönhatás létezik, csak a véges kristályok és a kapcsolódó területeken a kép erők. A harmadik kifejezés (25,38) leírja a pár kölcsönhatást. attól függően, hogy a távolság a felvételen. [C.232]
Sajnos, mint már említettük, az f nem lehet közvetlenül mérni kísérletileg. A fő nehézség abban rejlik, hogy az átvitel során vizsgált töltés (elektron vagy ion), meg kell őrizni a fizikai identitását. t. e. gyakorlatilag változatlanok maradnak. Átvinni egy igazi töltött részecskék az egész felületre van szükség, hogy fordítsuk egy bizonyos munka, de kivéve az elektrosztatikus működését, akkor is a kémiai munka kapcsolódó cselekvési van der Waals csere erő, tükörerőt és hasonlók. D. Számos elméleti becslések A x- víz határfelületen - vákuumos hajózóútjai [51] (. lásd még [49]) ad értéke -0,5 V. A fizikai modell. alkalmazhatók erre az értékelésre a felszíni álló vízmolekulák. orientált hidrogénatom végződik kifelé. [C.190]
Az előnye, hogy az első módszer abban áll, az egyszerűség a kísérletet. Továbbá, mivel a területen ható adszorbeált réteg állandó, lehetőség van arra, hogy elkerüljük néhány jelentős hatást gyakorolt hatása következtében a területen. Azonban ez a módszer meghatározására AF azon a feltételezésen alapul, hogy az egyenlet Fowler - Nordheim mennyiségileg leírja a kibocsátási folyamat. Ábrán látható. 35 potenciális diagram. alapjául szolgáló ennek az egyenletnek utal egy tiszta felületre. amelyre az elektron vonzza a hatalom a képet. Ha egy ilyen felület adszorbeált atom, az elülső felülete a szükségességét, hogy további potenciális is. Mivel egy ilyen változás történik csak egy kis számú pontot a felületen, amelyen az adszorbeált atomok takarmány [c.167]
Itt 81 - dielektromos állandója a tömör réteg. amelyről feltételezzük, független x. Talán abban az esetben 81 egy erős leegyszerűsítése. Index d értékének fm - F2 segítségével ez az egyenlet találtuk csak komponens FM -f2 függő dK egyenlet (19), amelyet úgy kapunk, Graham és Ershler elszámolás kép erők, azt jelzi, hogy a különbség a fm - FG fele feszültségkülönbség d a réteg díjak és a képe a síkban p2. A távolság a síkja 1 és a képe a síkban 2 valóban egyenlő 2 (X-X1) [cm. Graham Megjegyzés [35] arra a következtetésre jutott (19) képlet] komoly hibákat a módszer Graham számítási voltak megjelölve Barlow és MacDonald [62, 65, 67]. [C.82]
Graham alapuló mérés magas hőmérsékleten (ábra. 30), és az alacsony hőmérsékleten-Z Lásd még gyorsan növekszik a lehetséges (vagy töltés) áthaladás után a púp. McDonald és Barlow [48] figyelembe vették további erők megfelelő képek fizikai adszorpciója oldott [c.86]
Amikor az ion adszorpcióját a fém felületén a fém polarizáció lép hatása alatt az elektromos töltés az ion. Ez a polarizáció is képviselteti magát ezen a módon. mintha a fém az azonos távolságra a felület, amelyen a töltés-indukáló eltávolítjuk. megteremtése gsya egyenlő vele egy elektromos töltés ellenkező előjelű (elektromos kép). Következésképpen, a húzza, hogy kell tehát tesztelés adszorbeált ion, amely leírható az egy vonzás között az ion és a képe a távoli ion távolságban 2r, ha a d távolság között hozott az ion és a felület. Itt találkozunk azzal a nehézséggel járó hiányzik az egyértelmű képet, ahol a fém felületén, vagy inkább a határ a terület, amelyen belül a vezetési elektronok laknak. A képek hatalma van [c.33]
Az egymást követő alkalmazását az ilyen eljárásokban vezet nagyon komoly matematikai nehézségeket. Ezért, a legtöbb a munka ezen a területen kapcsolódik a tanulmány a hatása a szerkezet a diffúz ioynogo syoya csak egy vagy több, a néhány magán hatások kép erők [35, 49, 50], saját térfogatának ionok [36. 50, 51-56], a telítettség a dielektromos 136, 55, 56], ion hidratálást. Az első ilyen hatások jelentős elsősorban többértékű ionokkal [49], a második nyilvánul csak akkor, ha viszonylag nagy koncentrációjú elektrolitok és nr elegendően nagy potenciállal interfész [51]. Az utóbbi két hatás némileg csökkenhet a permittivitás az oldat és koncentrációja ellenionok a felszín közelében, de csak nagy térfogat koncentrációjú ionok, [C.15]
Langbayn [55] megvizsgálta az általánosabb eset és egy réteg, beleértve fejelt, rendszerek figyelembevételével kép erők pillanatnyi dipól. által generált a jelenléte a határokat a rétegek között különböző dielektromos tulajdonságokkal. A két test és egy réteg (n = 3) a vonatkozó számítási módszert a diszperziós erők megoldást nyújt, amely egybeesik az elmélet nonretarded Lifshitz erő. Azonban Langbayna módszer vezet kissé különböző kifejezéseket a állandók C, D, E egyenletben (1U.43). Figyelembe véve, csak az első [c.92]
Johnson Stig Wennerström és [161], mint egy oka a strukturális taszítás felszíni víz réteg között a szénhidrogén-fázis -ngmi tükörerőt által okozott adszorpcióját a közbenső réteg dipoláris molekulák amfoter foszfolipidek. Ezek azt mutatták, hogy a magas eloszlása fokú érdekében [c.227]
Ez annak a ténynek köszönhető, hogy egy végtelen kristály izotróp-dion dilatáció ponthibák nem v.zaimodeystvuyut egymással. Ha a kristály véges, felmerült miatt ezt a képet erők egy egységes hidrosztatikus Iole hangsúlyozza. Az energia a pont hibák egy egységes területen. definíció szerint nem függ a konfigurációkat. [C.250]
Első kifejezés az (41,2) van összekötve a térerősség és a kép dalyodeystpuyuschee leírja a kölcsönhatás, hogy teljesen határozza meg az összes N, N2, N o. [C.344]
A részecskéket úgy tekinthetünk, vezetőképes mint ismeretes, viszonylag magas hőmérsékleten, még oxidok egy elegendően nagy a vezetőképessége. A másodlagos elektron emisszió az ütések ionok elhanyagolhatóan kicsi, amikor az energia a beeső ionok kisebbek, mint 5 eV. Elméletileg oy, Wu és Dimick [16] volt tekinthető a tömb és felületi rekombinációt az ionok. Reflections ionok és elektronok a felületről a részecskék alig miatt előfordul, hogy a jelenléte nagy kép erő. A diffúziós egyenletek az elektronok és ionok felírható [32], mint [c.161]
Tekintsünk egy izolált homogén fázisban. szilárd vagy folyékony formában. A felesleges ionok vagy elektronok a felületén az n-fázisú elektromos potenciál. Ez a kapacitás, az úgynevezett vneschnim vagy voltos-fázis potenciál definiáljuk szükséges munka egy végtelenül lassú átviteli egység ponttöltés egy végtelen távolság a felszínre fázisban (vagy, pontosabban, a távolság 10 cm-es, amely alatt a kép erő válik nagy ) [1]. Belső vagy Gal-vani lehetséges. fázisú f fejezi ki a szükséges munka mozgatni egység töltés a végtelenig befelé fázisban. Ezek [C.9]