Nucleon egyesületek modellje - enciklopédia

Nucleon egyesületek modell - a modell az atommag koncepciója alapján a mag, mint a cluster rendszer, vagy nukleonra társulásai egy bizonyos típusú, általában -clusters. Az N. a legegyszerűbb változata. m. - klaszter modell - 1937-ben J. A. Wheeler (J. A. Wheeler) fogalmazta meg. Eksperpm. A fénymagok kötési energiáiról szóló adatok a nucleus növekvő kötési energiáját jelölik, azonos és egyenletes számú neutronokkal (N) és protopolákkal (Z): N = Z = 2n (n egész szám). Ezek tekinthetők részecskékből (részecskékből) állónak. Ezek közé tartoznak a 8 Be, 12 C, 16 O, 20 Ne, stb. Magok (n = 2, 3, 4, 5). Ilyen magoknál a neutron felosztásához (elválasztásához) szükséges energia rendkívül nagy; amikor a szomszédos furcsa magra megy, 10-15 MeV-kal csökken. Ugyanakkor a részecske-elválasztás energiája kicsi. Ennek megfelelően a mag 8 Ne stabil romlás ellen két részecskék, azaz. F. (Szigorúan véve, az ilyen mag nem létezik), a sejtmagban 12 C = energiája 7 MeV, 16 O = 16 MeV. A dec. nukleáris reakciók - a részleges magok "szívesen" kibocsátják a részecskéket. Ezeknek a magoknak a gerjesztett állapotai között olyan állapotok vannak, amelyek rendellenes nagy átmeneti szélességűek az úgynevezett közelségben. Wigner limit; ez utóbbi azt jelenti, hogy a mag felületén lévő részecskék "készen" állnak. Ezeket a tényeket N. a. m.
Az N.A. Az A = 4n tömegszámú sejtmag hullámfüggvénye antiszimmetriák formájában van jelen. Az n hullámfüggvények terméke az int. a nukleonok mozgása egy külön klaszterben egy olyan hullámfüggvényhez, amely leírja a klaszterek mozgását egymáshoz viszonyítva. Például. a 8Be mag felhalmozódása H. a. m. a formában írható

ahol a sugárvektor meghatározza a klaszter tömegközéppontjának helyzetét, L a mag teljes orbitális szögsebessége és az antiszimmmetizáló operátor a különböző klaszterekhez tartozó nukleonokhoz viszonyítva. Ha az üzemeltető helyébe 1 H. a. m. egy egyszerű klaszter modellbe lép. Ez figyelmen kívül hagyja az int. a struktúra-klaszterek és a részleges rendszermag leírása csökkenti az n-részecskék készletét, amelynek interakciós potenciálját a szétszórási fázisokra választják. Az ilyen közelítés alkalmazható a "laza" rendszerekre, például, a 8 Be magja, de nem alkalmas sűrűbb magokra, mint pl. 16 O. A 12 C-mag esetében a hullámfüggvény betartja a Schrodinger-egyenletet a három részecske-rendszerhez.
Nagyobb számú klaszter esetében nem létezik egyszerű, pontos módszer a Schrödinger-egyenlet megoldására. Leggyakrabban megtalálhatók, például egy adott konfiguráció feltételezésével a gravitációs központok számára. egy egyenlő oldalú háromszög vagy egy lánc (12 C-os 3-klasztermaghoz), egy szabályos tetraéder (egy 4-fürtű 16 O-maghoz). A konfigurációt meghatározó paraméterek a Hamiltonian klaszter minimalizálása révén találhatók meg.
N. a. m a nukleáris reakciók leírására szolgál. Naib. Az általános megközelítés az úgynevezett. olyan rezonáns csoportok módszere, amelyekben a (*) típusú hullámfüggvényt használják a nucleonok atomok általi szórásának leírására, valamint egy vagy több átviteli reakció leírását. nukleonok a maghoz - általánosságai. Egyszerűsített lehetőségek N. a. M. használják a elmélete alfa-részecske és leírni az F-radioaktív - spontán bomlással kibocsátása nehéz magok nehéz fragmensek (például a 14 C atommagok, 20 NE, lásd radioaktivitást ..).
Egy H. közelségű módszer. m. - a kagylók kétközpontú modellje - az ún. a magok molekuláris állapota (nukleáris molekulák). Az ilyen állapotokat könnyű magokban találták. Például. A 24 Mg-os magok néhány állapotát úgy értelmezik, mint "molekulát", amely két, egymástól bizonyos távolságra elhelyezkedő 12 C-magból áll. Az atommolekulákat a (*) formájú hullámfunkcióval írjuk le, a
A nukleon kvark szerkezetéből származó modellek elterjedtek. Bennük a 3-quark-klasztert tekintjük, és többnyelvű konfigurációk létezését is feltételezzük: 6- és 9-quark-klaszterek.
Az N.A. szintén hasznosak a nukleáris fragmentáció folyamatának leírására nukleáris reakciókban a nagy energiájú nehéz ionok hatására. Ezekben a nukleáris reakciókban összetett nukleáris rendszer alakul ki fűtött és sűrített, nukleáris anyag (phaerobol) rögök formájában, amely, hűtés közben, sűrűségre növekszik. a normális nukleáris sűrűség körülbelül felét. Várakozás szerint ilyen sűrűség esetén a rendellenesség kialakulásának valószínűsége nő. klasztereket, amelyek az összetett rendszer bomlása során keletkeznek.

REFERENCIÁK Wildermuth K. Tan Ya, Egységes Nukleáris Elmélet, Per. angolul. M. 1980.