Az anyagi pontok rendszerének lendülete

A tömegközéppont (. Engl center-of-tömegű ;. barycenter a súlypont) a mechanika - geometriai pont jellemzésére mozgás egy test vagy részecske a rendszer egészének. A tömegközéppont (a tömegközéppont) helyzete a klasszikus mechanikában a következőképpen határozható meg:

A tömegközéppont sugara vektor,

A rendszer i-es pontjának sugárvektorja,

A folyamatos tömegeloszlás esetében:

ahol: M a rendszer teljes tömege, V a térfogat, # 961; A sűrűség. A tömegközéppont így jellemzi a megoszlása ​​a testsúly vagy a tömegközéppontja rendszer széles körben használják chastits.Ponyatie szilárd fizike.Dvizhenie lehet tekinteni, mint egy szuperpozíció a transzlációs mozgása a tömegközéppont és rotációs mozgás a test körül a tömegközéppontja. A tömegközéppont ugyanúgy mozog, mint egy ugyanolyan tömegű test, de végtelenül kicsi (anyagi pont) mozog. Ez utóbbi különösen azt jelenti, hogy minden Newton törvénye alkalmazható a mozgás leírására. Sok esetben egyáltalán nem lehet figyelembe venni a test dimenzióit és alakját, csak a tömegközéppont mozgását mérlegeljük. Gyakran célszerű egy zárt rendszer mozgását egy tömegközépponthoz tartozó referenciarendszerben figyelembe venni. Az ilyen referenciakeret a tömegrendszer (C-rendszer) központja vagy a tömegközéppont középpontja. Ebben a zárt rendszer teljes lendülete mindig nulla marad, ami lehetővé teszi a mozgás egyenleteinek egyszerűsítését. A tömeg központját hívják. egy matematikai következtetésekből nyerhető anyagi pont. rc = # 931; imiri / # 931; imi xc = # 931; mixi / # 931; mi yc = # 931; miyi / # 931; mi zc = # 931; mizi / zmi 1. A mozgó mozgás során a tömör test négyszöge úgy viselkedik, mintha az összes külsõ erõ következményét alkalmaznák erre a pontra. A 2.cm ilyen módon viselkedik, mintha a szilárd anyag teljes tömege ebben a pontban koncentrálódna. a rendszer tömegközéppontja (tehetetlenség) az a pont, ahol az adott test transzlációs mozgásában az egész test tömege tekinthető. Ez a C pont, amelynek rc sugara vektora megegyezik rc = m-1 értékkelåmi × ri. A rendszer tömegközéppontja úgy mozog, mint egy szőnyeg. amelyben az egész rendszer tömege koncentrálódik, és amelyen a teljes rendszeren ható külső erők fő vektorával egyenlő erő érvényesül.

9. Az anyagi rendszer impulzusának pillanata ...

A lendületes pillanat egy test vagy testrendszer mechanikai mozgásának mérőszáma bármely pontra (középre) vagy tengelyre vonatkoztatva. A szög mértéke megegyezik a test vektor lendületeivel ezen a pulzus karján a tengelyhez képest. Az erő pillanatát. az erő forgási hatását jellemző mennyiség egy szilárd testen végzett hatására; a mechanika egyik alapfogalma. Tüntesse fel M.-et a következővel:. a középponthoz (pont) és a tengelyhez viszonyítva. M. with. az O középponthoz viszonyítva, a vektor mennyisége. Modulja Mo = Fh, ahol F az erőmodul, h pedig a kar, vagyis a merőleges hossza az O-tól az erő-cselekvési vonalig (lásd az ábrát); A Mo vektor merőleges az O középponton és az erőn átmenő síkra, attól az iránytól, amelyről az erő által előidézett forgás látható az óramutató járásával ellentétes irányban (a jobb koordinátarendszerben). A M. p. a Mo = [rF] egyenlőségben fejezzük ki, ahol r az O-ból vett sugárvektor az erő alkalmazási pontjáig. M. p. Dimenziója - L2MT2, a mérési egységek n × m, dyns × cm (1 n × m = 107 dyne × cm) vagy kg × × m. M. with. a tengelyhez képest az érték algebrai, egyenlő a tengelyre mutató vetületével. tekintetében bármely pontján a tengely O vagy egy számérték a pillanat F szorítóerő PXY vetülete a xy sík merőleges a Z tengely, hozott síkjához a tengely metszéspont. Ez azt jelenti, hogy Mz = Mo cos g = ± Fxy h1.

Az utolsó kifejezés pluszjelét akkor kell figyelembe venni, amikor az F erő forgása a z-tengely pozitív végéről az óramutató járásával megegyező irányba néz (jobbkezes rendszerben is). M. with. az x, y, z tengelyhez viszonyítva az alábbi képletekből is kiszámítható:

Mx = yFz-zFy, My = zFx-xFz, Mz = xFy-yFx,

ahol Fx, Fy, Fz a tengelyen lévő F erő kilengése; x, y, z az erő alkalmazási pontjának koordinátái.

13. Mechanikai rendszer védelme. A megfontolásra kiosztott testületek összességét mechanikus rendszernek nevezik. A rendszer teste kölcsönhatásba léphet egymással és olyan testekkel, amelyek nem tartoznak a rendszerhez. Ennek megfelelően a rendszer testére ható erők belsõ és külsõ részekre oszthatók. A belső erőket olyan erőknek hívják, amelyekkel a rendszer testei egymásra hatnak, a külső erők a rendszerhez nem tartozó testek által okozott erők. Olyan rendszert, amelyben a külső erők hiányoznak, zártnak hívják. Zárt rendszerek esetén a fizikai mennyiségek állandóak (konzervált): energia, lendület és szögletes lendület. Ennek megfelelően három védelmi törvény létezik. az energia megőrzésének törvényét, a lendület megőrzésének jogát és a szögletes lendület megőrzésének törvényét. Ezek a törvények szoros kapcsolatban állnak egymással, mivel prostranstva.Zakon tulajdonságait és lendületmegmaradás (lendület megmaradásának törvénye) megállapítja, hogy az összeg az összes szervek impulzusok (vagy részecskék) zárt rendszer állandó. Newton-törvényekből kiderül, hogy üres térben történő mozgáskor a lendület időben megmarad, és az interakció jelenlétében a változás sebességét az alkalmazott erők összege határozza meg. A klasszikus mechanikában a lendület megőrzésének törvényét általában a Newton törvényei következtében vonják le. Ez a védelmi törvény ugyanakkor akkor is igaz, amikor a newtoni mechanika nem alkalmazható (relativisztikus fizika, kvantummechanika). A szögsebesség megőrzésének törvénye (a szögsebesség megőrzésének törvénye) - a zárt rendszer bármelyik tengelyére vonatkozó összes lendületi momentum vektorösszege állandó marad. Ennek megfelelően a zárt rendszer szögletes lendülete bármely rögzített pont vonatkozásában nem változik idővel. A szögsebesség megőrzésének törvénye a tér izotrópiájának megnyilvánulása. A mechanikai energia megőrzésének törvénye - a konzervatív mechanikai mechanizmus mechanikai energiája időben megmarad. Egyszerűen fogalmazva, olyan erők hiányában, mint a súrlódás (disszipatív erők), a mechanikai energia nem keletkezik semmiben, és sehol sehol sem szűnik meg. Ек1 + Ен1 = Ек2 + Еп2 Az energia megőrzésének törvénye egyben egységes jog. Ez azt jelenti, hogy a differenciált törvények intézkedéséből áll, és együttes fellépésének tulajdonává válik. Például néha azt mondják, hogy az állandó mozgás megteremtésének képtelensége az energia megőrzésének törvényéből ered. De ez nem így van. Valójában minden projekt örökös mozgásban működik az egyik differenciális törvény, és a motor működésképtelenné válik. Az energia megőrzésének törvénye egyszerűsíti ezt a tényt.

15. * Az ütközések védelmének törvényei. * Rugalmas és rugalmatlan ütközések. * A védelmi törvények kísérleti ellenőrzése az ütőgolyók példáján.

Hatással (vagy ütközéssel) szokás a testek rövid távú kölcsönhatását meghívni, aminek következtében sebességük jelentős változásokon megy keresztül.

Az abszolút rugalmatlan ütközés olyan ütközési kölcsönhatás, amelyben a testek egymáshoz kapcsolódnak (egymáshoz kapcsolódnak), és egy testtel tovább mozognak.

Teljesen rugalmas ütközés olyan ütközés, amelyen a testrendszer mechanikai energiája megmarad.