A kontúr és a súlyozott átlagos tartálynyomás aránya kör alakú gáztartályban

Amikor sugárirányú szűrés g SCR nem súlyozott gázzal telített pórustér a fajlagos térfogat RPL elvezetését tartálynyomásra alig különbözik a nyomás Pk (Pk = RPL) a határon a fajlagos térfogat a vízelvezető sugara Rk (ábra. 1). A számítások azt mutatják, hogy a távolság a SCR 600 érintkezéstől m 4400 m és Rzab 0,1 RPL (stacionárius szűrés), az átlagos P a fajlagos térfogat különbözik a vízelvezető hurok 0,5%. Az i-edik kút szinte szabad sebességével 1000 m-ig terjedő lyukak között az átlagos P a kontúrtól legfeljebb 3% -kal különbözik. Ez annak köszönhető, hogy a depressziós tölcsér jelentős meredeksége a r betáplálásához vezetett.

Ábra. 1. Az a feltétel, hogy Py = Pk

Ez lehetővé tette egy mellékfolyója egyenletet SCR nem ismeretlen kontúr Pf nyomáson (rezervoár P közelében a fúrólyuk-ny) t időpontban cserélni közegben P a specifikus vízelvezető képernyőn, és egyenletes elhelyezés SCR n - közelítő átlagos P a tartályban ugyanazon a pillanat: Pk (t) = (t).

A Van-Everdingen és Hirst kibővített kút elmélete a vízbe való bevezetés kiszámításakor a gáztartályba (állandó termelés és állandó depresszió esetei).

15. Hozzávetőleges módszertan a víz bevezetésének kiszámításához a "kibővített" rendszernek megfelelően.

A magyarországi megnyilatkozás esetében a GZ-t gyakran közelítik meg egy kibővített kút. A kibővített fúrólyukok elméletén alapulnak a víznyomásos körülmények között a kibocsátási sebesség előrejelzésére szolgáló módszerek.

Az IRR anyagmérlegének egyenletében az r kiválasztási dinamikája során az ismeretlenek Pm.

ahol QB (t) az előállított kvázvíz mennyisége.

Þ a kialakuló víz bevezetésének dinamikája szükséges ahhoz, hogy meghatározzuk a pusztulás dinamikáját. 1949-ben Van Everdingen és Hurst kidolgozták a kibővített fúrás elméletét. Megoldták a piezoelektromos egyenletet a sugárirányú képződéshez a víz beáramlása és a véges sugár kútja körül.

¶ 2 P / ¶r 2 + 1 / r × ¶P / ¶r = 1 / c × ¶P / ¶t (2)

ahol c a piezoelektromos vezetőképességi együttható;

ahol K a rugalmasság ömlesztett modulusa

A kibővített kutak mérete a tartályhoz képest nem elhanyagolható.

a) DP = Pn -P (r = Rc, t) = const (4) állandó depresszió állapota.

b) qv = 2 × p × kv × h / mv × Rc (¶P / ¶r) rr = Rc = const (5) állandó gyártási sebesség állapota

a) és b) a határok körülményeit a belső határon.

A külső áramkörön r = Rk. r = Rk = ¥ - végtelen réteg; r = Rc egy véges méretű réteg.

A (2) integrálását a belső határon lévő határfeltételek szempontjából:

Qb (t) = 2 × p × k × h × Rc 2 / (m × c) × DP × (fo) (8)

ahol a fo Fourier-paritás (Fourier idő, dimenzió nélküli idő); c = t / Rc 2; (fo) a Fourier pár dimenzió nélküli funkciója Rk ® ¥:

ahol I0. Y0 az első és második fajta Bessel-függvény, a 0. sorrendben.

ahol (fo) a Fourier-pár dimenzió nélküli funkciója Rk ® ¥:

ahol I1. Y1 az első és második fajta Bessel-függvény.