Energia díjrendszer és a kondenzátor vezető félreeső
1. Az energia a rendszer fix pont díjakat. Elektrosztatikus kölcsönhatás erők konzervált (lásd § 83.); ezért a töltés rendszer potenciális energiája. Találunk a potenciális energia a rendszer két fix pont a Q1 és Q2 díjakat. adott d távolságban egymástól. Mind a díjak terén a másik potenciális energia (lásd (84,2) és (84,5).)
ahol # 966; 12 és # 966; 21 - illetve a potenciálokat keletkezik a töltés Q2 Q1 töltés helyét, és az a pont Q1 Q2 töltés töltés helyét. Szerint (84,5)
Hozzátéve, hogy a rendszer a két díjat Q3 díjakat egymást. Q4, ..., biztos lehet benne, hogy ha én még mindig feltölti a kölcsönhatás energiája pont díjakat a rendszer
ahol # 966; - a potenciális létre azon a ponton, ahol a töltés Qi. az összes díjat, kivéve az 1.
2. Az energia a töltött karmester félreeső. Legyen intim karmester, a töltési kapacitás és a lehetséges, amelyek rendre egyenlő Q, C # 966;. Növekszik a díjat a karmester dQ. Ehhez az szükséges, hogy át a díjat DQ végtelenbe egy félreeső karmester, a költségek munka egyenlő
Ahhoz, hogy töltse fel a testet a föld potenciál # 966;, szükséges elvégezni a munkát
Az energia töltéssel vezető egyenlő a munka kell végezni annak érdekében, hogy töltse fel a vezetéket:
Egyenlet (95,3) is felfrissít, és az a tény, hogy a lehetséges a vezeték minden pontján azonos, hiszen a felszínen a vezető egy ekvipotenciális. Feltételezve, hogy az egyenlő a potenciális vezetőt # 966;, honnan (95,1), azt látjuk,
ahol a töltés vezeték.
3. Az energia egy feltöltött kondenzátor. Mint minden töltésű vezetőt, egy kondenzátor van egy energia, ami a képlet szerinti (95,3) egyenlő
ahol Q - töltés kondenzátor C - képessége, # 966; - a potenciális különbség a kondenzátor lemezeket.
Kifejezés alkalmazásával (95,4) megtalálható mechanikus (ponderomotoros) zsír, ahonnan a kondenzátor lemezeket vonzzák egymást. Ehhez azt feltételezzük, hogy a távolság x a lemezek között változik, például úgy, hogy olyan mennyiségben DX. Akkor aktív erő nem működik csökkenése miatt a potenciális energia rendszer, ahol
Behelyettesítve a (95,4), a kifejezés (94,3), megkapjuk
Differenciálás egy adott energiatartalom (. Cm (95,5) és (95,6)), megkapjuk a kívánt erő:
ahol a mínusz jel arra utal, hogy az F erő a vonzóerő.
4. Az energia az elektrosztatikus mező. Transform képletű (95,4), amely kifejezi az energiát egy sík kondenzátoron díjak és a potenciálok veszi shis-expresszió a kapacitás lapos kondenzátor és a potenciális különbség közötti lemezek majd
ahol - a hangerőt a kondenzátor. Egyenlet (95,7) azt mutatja, hogy az energia-kondenzátor Satoru kifejezett mennyiségi jellemző az elektrosztatikus mező -on-konjugátum E.
Az ömlesztett elektrosztatikus mező energiasűrűség (energia per egységnyi térfogatban)
Egyenlet (95,8) tart csak izotrop dielektromos, amelyre az arány (88,2):
Egyenletek (95,4) és (95,7) rendre kapcsolódó töltés energia a kondenzátor lemezeinek annak térerősséget. Van, persze, a kérdés, hogy a lokalizáció-CIÓ elektrosztatikus energia, és ez a hordozó, a díjak vagy a helyszínen? A válasz erre a kérdésre csak a tapasztalat. Elektrosztatika tanulmányok időben állandó területén rögzített díjak, t. E. e területen, és megtudhatjuk, hogy a díjak elválaszthatatlanok egymástól. Ezért elektrosztatikus válasz a GP-harmat nem. További fejlesztés az elmélet és a kísérlet azt mutatta, hogy az időben változó elektromos és mágneses mezők létezhetnek egymástól, függet-donosuk a költségeit is izgatott és terjednek a térben formájában elektromágneses hullámok, amelyek képesek átvinni az energiát. Ez határozottan támogatja a helyzetét bázisok-ing rövid hatótávolságú elmélet, hogy az energia lokalizálódik az energia területén, és hogy a hordozó egy területen.