A törvény lendületmegmaradás
Amikor kölcsönható szervei lendületet a test lehet részlegesen vagy teljesen át egy másik test. Ha a telefon rendszere nem hat rá külső erők más szervek, például a rendszer úgynevezett zárt.
A zárt rendszer a vektor összege momentumát valamennyi szerv a rendszerben állandó marad minden kölcsönhatását szerv a rendszer.
Ez alapvető természeti törvény az úgynevezett törvénye lendületmegmaradás. Ez annak a következménye, a második és harmadik törvényei Newton.
Tekintsünk két együttműködő szervek, amelyek egy részét egy zárt rendszer. Az erők közötti kölcsönhatás e szervek és jelölje szerint Newton harmadik
Ha ezek a szervek kölcsönhatásba t idő alatt. impulzusai összjátékának erők egyenlő nagyságú és ellentétes irányban:
Alkalmazható e szervek Newton második törvényét:
Amennyiben - tel impulzusok kezdő időpontjában, és - tel impulzusok végén a kölcsönhatás. Ezekből kapcsolatok az következik, hogy ennek eredményeként a kölcsönhatás a két szervezet a teljes impulzus nem változott:
A törvény lendületmegmaradás:
Most figyelembe véve az összes lehetséges páros kölcsönhatásait szervekhez tartozó, zárt rendszerben, arra lehet következtetni, hogy nem tudják kényszeríteni a belső zártláncú rendszer megváltoztatására irányuló teljes lendület, t. E. A vektor összege momentumát valamennyi szerv szerepelnek ebben a rendszerben.
Ábra. 1.17.1 ábra a lendület megmaradásának törvénye például egy excentrikus ütközés két golyó különböző tömegek, amelyek közül az egyik az, hogy hatással volt a többi.
Rocket mozgó szabad hely nélkül (gravitációs). 1 - t időpontban. Mass M rakéta, a sebesség
2 - Launch at t + dt időpontban. rakéta Súly M + AMa. ahol AMa <0, ее скорость масса выброшенных газов –δM> 0, a relatív gázsebesség gázsebesség a tehetetlenségi
Az érték az üzemanyag-fogyasztás egységnyi idő alatt. A nagysága a visszaható erő az úgynevezett axiális reaktív ható erő a rakéta tolóerő által az áramló gáz, hogy van irányítva, ellentétes irányban a relatív sebesség. arány
Azt fejezi ki, Newton második törvénye a test változó tömeget. Ha a gázokat bocsát szigorúan visszafelé rakéta fúvóka (. Ábra 1.17.3), a skalár formában ez a kapcsolat formájában valósul meg:
ahol u - relatív sebessége a modul. A matematikai integráció működésének ez az arány lehet beszerezni formuluTsiolkovskogodlya végső rakéta sebessége υ:
ahol - az arány a kezdeti és végső tömegek a rakéta.
Ebből következik, hogy a végső rakéta sebessége meghaladhatja a lejárat relatív sebessége a gázok. Következésképpen a rakéta lehet túlhajtott nagy sebességgel szükséges űrrepülés. De ez csak akkor érhető el jelentős üzemanyag tömegárama, alkatrész nagyobb töredéke az eredeti súlya a rakéta. Például, hogy elérjék az első térsebesség υ = υ1 = 7,9 · március 10 m / s u = 3 × 10 3 m / sec (kipufogógáz sebessége a égési folyamatban a sorrendben 2-4 km / s) egylépcsős rakéta elindítását tömege meg kell körülbelül 14-szerese a végső súlyát. υ = 4u arányt kell 50, hogy elérjék a végső sebesség.
Egy jelentős csökkenése a kiindulási tömege a rakéta lehet elérni egy többlépcsős rakéta. amikor rakéta szakaszok vannak elválasztva, mint például üzemanyag kiégés. A későbbi gyorsítási folyamat kizárja a rakéta súlya tartályok, amelyek az üzemanyag-kipufogó motorok, rendszerek és így tovább. D. Ez a gazdaságos módon lehet létrehozni többlépcsős rakéta korszerű rakéta.
Sugárhajtása alapján a törvény lendületmegmaradás és ez vitathatatlan. Csak sok problémát meg lehet oldani másképp. Azt javaslom, a következő. A legegyszerűbb sugárhajtómű: egy kamrát, amelyben a tüzelőanyag elégetése révén állandó nyomást tartunk fenn az alsó kamra alján nyílás, amelyen keresztül egy bizonyos sebességgel a gáz kiáramlását bekövetkezik. A törvény szerint a lendületmegmaradás kamera mozgása (igazságok). Egy másik módja. Az alsó kamra alján nyílás, azaz a alsó fenék területe kisebb, mint a területen az alsó, hogy a felső nyílás területén. területén nyomás terméket ad erőt. A ható erő a felső végén több, mint az alján (miatt a különbség a négyzetek), kapjuk kiegyensúlyozatlan erő, amely a kamera mozog. F = p (S1-S2) = pSotverstiya ahol a felső végtartományában S1, S2 az alsó alsó területen, a nyílás területe Sotverstiya. Ha megfelel a kihívásoknak a hagyományos módszer, és javasolta nekem az eredmény ugyanaz lesz. Azt javasolt eljárás bonyolultabb, de ez magyarázza a dinamika sugárhajtása. A problémák megoldása révén a törvény lendületmegmaradás egyszerűbb, de nem érti az eredete a erő, amely a kamera mozogni.