Elemzés polarizált fény - studopediya
Legyen egy kristály lemez párhuzamosan vágott optikai tengellyel, általában beeső síkban polarizált fényt (ábra. 283). Belül a lemez van osztva egy közönséges (o) és rendkívüli (e) gerendák, hogy egy kristály térben nincsenek egymástól elválasztva (de különböző sebességgel mozgó), és a kimenet a kristály verem.
Mivel a rendes és rendkívüli fénysugarak vektor oszcillációk vannak egymásra merőleges irányban, a kimenet a lemez eredményeként hozzáadásával ezen ingadozások merülnek fel fényhullám vektorba (és így a), amely az időben változik úgy, hogy vége leírja egy ellipszis, orientált önkényesen képest a koordinátatengelyek. Az egyenlet az ellipszis (lásd (145,2).)
ahol Eo és Her - rendre elektromos mező összetevőire a hullámok a rendes és rendkívüli sugarak, - a fáziskülönbséget az oszcillációk. Így, ennek eredményeként a áthaladó kristály lemez síkban polarizált fény alakítjuk elliptikusan polarizált.
Között a rendes és rendkívüli sugarak a lemez felmerül optikai útvonal különbség
vagy fáziskülönbség
ahol d - a lemez vastagsága, - a hullámhossz vákuumban.
Ha. . akkor az egyenlet (194,1) formáját ölti
t. e. a ellipszis orientált a fő tengelye a kristály. Amikor Eo = Ee (ha a vektor a fény a beeső síkban polarizált fény a lemez szöget zár = 45 ° irányában az optikai tengely a lemez)
t. e. a kilépő a lemez cirkulárisan polarizált fény.
Párhuzamosan vágott optikai tengelye a lemez, amelyhez az optikai útkülönbség
Ez az úgynevezett negyed-hullám lemez a (lemez / 4). A plusz jel megfelel a negatív kristály, negatív - pozitív. A polarizált fény síkját, elhagyása után a lemezt / 4, a kimenet átalakul elliptikusan polarizált (a speciális esetben a cirkulárisan polarizált). A végeredmény, mint már megvizsgált, meghatározzuk, és a fáziskülönbség szögét.
Az album, amelyre
Ez az úgynevezett fél-hullám lemez, és így tovább. D.
A cirkulárisan polarizált fényt, a fázis közötti különbség bármely két merőleges rezgéseket egyenlő / 2. Ha a fény útjába hozott egy rekord / 4, akkor, hogy egy további fáziskülönbség / 2. A kapott fáziskülönbség válik értéke 0 vagy. Következésképpen (lásd. (194,1)), cirkulárisan polarizált fényt, miután elhaladtak a lemez / 4, ez síkban polarizált. Ha most az utat a fény kell elhelyezni a polarizátor, lehetséges, hogy elérjük a teljes kihalás. Ha a beeső fény természetes, hogy az átjáró a lemez / 4 és az is marad, mint például (bármilyen helyzetében, a lemez és a polarizátor lejárat a gerenda nem éri el).
Így, ha a polarizátor forgatjuk bármely helyzetben a lemez a intenzitása nem változik, akkor a beeső fény természetes. Ha az intenzitás változik, és tudjuk elérni a teljes törlést, a beeső fény körkörösen polarizált, ha nem éri el a teljes kihalás, a beeső fény keveréke természetes és körkörösen polarizált.
Ha az útvonal elliptikusan poláros fény, hogy a lemez / 4, az optikai tengelye, amely párhuzamosan van elhelyezve az egyik tengely az ellipszis, akkor, hogy egy további fáziskülönbség ± / 2. A kapott fáziskülönbség válik nulla vagy kevesebb. Ennélfogva, elliptikusan poláros fény, miután elhaladtak a lemez / 4 elforgatható egy bizonyos módon, alakítjuk síkban polarizált, és oltható forgatásával polarizátor. Ez a módszer lehet különböztetni fényt elliptikusan poláros, vagy részben polarizált cirkulárisan polarizált fényt a természetes.