Forraljuk - szótár tudományos szempontból
Forraljuk. folyadék átmenet gőzfejlesztő annak ömlesztett szerkezeti elemek (gőzbuborékok, filmek, jet); elsőrendű fázisátalakulás. A határfelületen gőz-folyadék fázisátalakulás K. hajtják végre bepárlással. A buborékok miatt nő a párolgás a folyadék bennük, jön, és mivel azok olyan ültek. gőz bejut a gőzfázisban a folyadék feletti. K. - az egyik Fundam. nat. effektusokat használt többes számban. kémiai folyamatok. technológiát. Az utóbbi jellemzője a széles körű alkalmazását p-árok és keverékek december in-ben a dolgozó média. Bonyolult Thermohydrodynamics K. tiszta folyadékok és p-árok van lények. befolyásolja a tervezés és méretei elsődleges folyamat. járművek. A munkát fordítottak növelése és a gömb alakú felületi energia. buborék R sugarú, határozza meg képlet: L0 = - (4/3) pR 3, D
P + A 2 o 4 s. ahol D p - a nyomáskülönbség a buborék, és a környező folyadék, Pa; tényező. felületi feszültség, N / m. Min. eredő gőz buborék sugarával (embrió) 2Tkip Rmin = s / [r r n (Tf -Tkip)], ahol R n - Gőzsűrűség, kg / m 3; r - a párolgási hőt, J / kg (fp Tf és alább). Többnyire a k-ryh merülnek fel gőz embriók szolgálhat gázzárványok, a szilárd szemcsék folyékony mikrovpadiny a dressing-styah fűtés, stb A munka képződéséhez szükséges gőz „spot” a fal és a határszakaszon gőz - folyadék .: L = L0 (0,5 + 0,75cos Q- 0,25cos 3 Q), ahol Q - érintkezési szög. Ha Q = 180 ° munka L = 0, azaz, A absz. kötszerek nedvesített-STI gömb alakú buborék képződik, mint a folyékony anyag. Mivel a gőz sűrűség növekszik min nyomás csökkentésével csökken. sugara nukleációs, öltözködés-st hő szegényített gőzbuborékok generációs központok. Ez vezet instabil K. egy rum konvektív mozgás bekövetkezik túlhevített folyadék, egymást követő gyors pezsgés által kezdeményezett, egy vagy több. mikrovpadinami alkalmas sugár. A csökkenő T-ry forráspontig folyékony mikrovpadiny ezek a „le”, és a ciklus újra ismételt túlmelegedés áramlásos folyadék mozgatására. T-RA, egy raj állandó nyomás alatt történik K. folyadékkal (pl. Légköri), nevezzük. T-Roy K. (bp). A Tboil veszi m-Py ült. pár (telítési T-Py) fölött egy lapos öntettel Stu folyadék, forráspontja adott nyomáson. T K. úr meg atm. nyomás általában az egyik DOS. Fizikai-kémiai. jellemzők vegytiszta-WA. A növekvő nyomás növeli bp (lásd Clapeyron -. Clausius egyenlet). Korlátozása bp - kritikus. Temp-szigetek (lásd. Kritikus jelenségek). A vérnyomás csökkentése mellett csökkent a külső. nyomás alapját meghatározó barometrich. nyomást. Megkülönböztetése térfogat és a felszíni K. K. A kötet-képződését gőzbuborékok belül a folyékony massza túlmelegedett, vagy a metastabil állapot a Tf> bp. ahol Tf - temp túlhevített folyadék. Ezt végre C. m. Úgynevezett. mennyiség forráspontú berendezés hatékony semlegesítés és ártalmatlanítására korrozív folyadékok, különösen a lepárló szódagyártásban. Felületi K-párologtatás hevítésre készenléti STI amelynek m-Py TH> bp. Ilyen K. lehetséges, ha temp DOS. Tf folyékony tömeg <Ткип , но в окрестности пов-сти нагрева образовался пограничный слой, перегретый до т-ры, превышающей Ткип. Осн. виды поверхностного К. - пузырьковое и пленочное. Пузырьковое К. возникает при умеренных тепловых потоках на микровпадинах пов-сти, смачиваемой жидкостью. Пар генерируется на действующих центрах парообразования в виде цепочек пузырей. Благодаря циркуляции жидкости, непосредственно контактирующей с пов-стью нагрева, обеспечивается высокая интенсивность теплоотдачи - в данном случае коэф. теплоотдачи a [Вт/(м 2. К)] пропорционален плотности теплового потока q (Вт/м 2 ) в степени
0.7. K. A film fordul elő a kötszer-nem nedvesíthető styah fűtés (pl K. higanyt egy üvegcsőben.); nedvesíthető Bene-styah buborék K. belép a film (az első válság C.), amikor az első kritikus. hőáram qkr 1. hő intenzitását a film K sokkal kisebb, mint amikor a buborék miatt kis értékeket az együtthatók. hővezető l [W / (m. K)], és a gőz sűrűség képest az értékeket a folyadék. A lamináris áramlás gőz egy filmben
q - O, 25. hőátadás turbulens intenzitása függ kicsit a hőáramsűrűség és a hevítő méretét. A nyomásnövekedés növekedését eredményezi, hogy mindkét esetben. C. Destruction a film buborék és helyreállítási (K. második válság) a nedvesített kötszer-styah fordul elő a második kritikus. hőáram qkr, 2 [qkr.1 (ábra. 1). Crises K. meghatározva preim. hidrodinamikai. mechanizmusa kihajlási szerkezet egy kétfázisú határréteg fal. Hidrodinamikai kritérium. K. stabilitás a következő :. ahol Dr. különbség folyadék és gőz sűrűség. Az első közelítésben, K. ült egy nagy térfogatú. homogén, alacsony viszkozitású folyadék k = const (víz, alkohol és számos más. k média
0,14-0,16). A folyékony DOS. súlya egy raj túlhűtött, hogy m-séklet a értéke K. v = -Tzh bp. qkp opció
qkr, 10 (l + 0,1 ar -0.75 K n -1)
Ábra. 1. A függőség a hőáramsűrűség a különbség a m-p
D T = Ti -Tkip visszafolyató hűtő alatt egy nagy térfogatú szabadon convecting folyadék: 1 - buborék rendszer; 2 - egy átmeneti rendszer jellemzi változást a buborék szerkezet kötszerek-STI folytonos gőzfűtés réteg (film) a to- szabadon álló nagy gőz buborékok; 3 - Film mód, hogy beállított is megy végbe sugárzásos hőátadó dressing-STI hőjét a folyadék keresztül gőz réteget; egyenes vonal a harmadik forráspontja válság. ahol qkr, 10 - hőáramsűrűséget ha v = 0, R n - a sűrűség arányú folyékony és gáznemű közegeket, K = R / Cp v - termikus fázisátalakulás kritériumnak, Cp - fajhője a folyékony massza, DzhDkg. K). Alacsony nyomáson lehetséges K. harmadik válság formájában közvetlen átmenet a rendszer a konvektív folyadék mozgását a film kifejlesztett K. Ezt az átmenetet egy lánc kavitáció mechanizmust, és végrehajtása a különbségeket t p on dressing-STI fűtési és K. kielégíti a következő feltételt: ahol L és W R w - acc. hővezető és sűrűsége a túlhevített folyadék, g - gyorsulás ingyenes. esni. Negyedik K. válság kapcsolódó előfordulása termodinamikai. folyékony fázis, ha elért egy bizonyos instabilitást raj kritikus. Stand-sti fűtés. Kritikus. hőáram sűrűsége a csatornák K. lényegében attól függ, hogy formájú és méretű, a folyadék áramlási sebessége és a hézagtérfogat adatfolyam. Univerzális törvényeket még nem határozták meg. At ingyen. szétterjedő folyadék forró kötszerek keletkezik T-STI. nevezett. gömbalakú állapotban - folyadék fölött lóg a kötszer-Stu melegítés hatására dinamikus. ellenállás kapott gőz (ábra. 2). Idő teljes elpárolgása a folyadék kiindulási térfogata határozza meg m-Swarm melegítő.
Ábra. 2. párolgó folyadék formában szabadon kenhető forró-sti kötszerek: egy csepp a nedvesítő nem olyan nagymértékben melegítjük öntettel-st, gócokat forráspontú fordul elő; b temp megnövekedett fal és cseppecske vesz gömb alakú; a növekedés a T-ry öntettel-STI fűtési csepp befagyasztja a gőz réteg; R - növekvő csepp térfogata formájában egy lapos szferoid; D mérve a gőz réteg nagy szferoid, egy gőz-poro keresztül ürítjük ki kupolás buborékok.
Az elsődleges folyamat. folyamatok által használt mindkét típusú felületi K. példa. K. film végre, kioltó folyékony fém blokk. termékeket. Tervezése hőcserélők, hogy kényszerítse, feladat hőfluxus (Joule hő, a hő a p-CIÓ a spontán bomlás a nukleáris üzemanyag a gőzfejlesztő és hasonlók) végezzük alapján a buborék rezsim K. hűtőfolyadék. A megjelenése film K. példa. nyomáscsökkentő okozhat vészhelyzetben. Thermohydrodynamics K. p-árokban, és a tiszta folyadékok jelentősen eltérő. Így bizonyos p-árok és emulziók kritikus. hőáram koncentrációjától függ monoton komponensek, azaz a esetleges fennállása szélsőérték, és a maximális qkp. m. b. sokkal több, mint a kritikus. hőáram értéke minden komponens külön-külön (3.). Amikor feloldjuk egy nem-illékony folyadék a szigeteken csökken a nyomása ült. gőz emelkedik bp. Ez lehetővé teszi, hogy meghatározza a mólón. m.
Ábra. 3. Függőség qkr 1. alkohol-koncentráció tömeg vízben szabadon. konvekciós nagy mennyiségben, és különböző kötszerek styah-fűtés: / 3 függőleges lemez 5 ill. 98,1100 és nyomáson 3100 kPa; 2, 4, használt 0,5 mm átmérőjű huzalból ugyanolyan nyomást.
100 m / s. Fázis átmenetek befolyásolja a dinamikája és szerkezete a Hangszóró. hullámok. Ezek a szerkezetek -ról egy speciális. Lit rezsim térképeket. nyikorog VP Metastabil folyékony M, 1972; Kutateladze SS. Alapjai hőátadás elmélet, 5. kiad. M. 1979 Kutateladze SS NakoryakovVE. Hő-és anyagátadási és hullámok gazozhidkosgnyh rendszerek Novosib. 1984. C C Kutateladze