A dinamika a forgómozgásának egy szilárd
K + F Dynamics forgómozgásával szilárd
Célkitűzés: 1) a tanulmány a jogszabályok dinamikáját forgómozgásának szilárd;
2) meghatározása a pillanatot, amikor a súrlódási erő.
Elméleti indoka tapasztalatok: szilárd mechanika azok a test, amely figyelmen kívül hagyhatjuk a törzsek, és ezért, a távolság közötti részecskék változatlan marad.
Tekintsük a merev test forgómozgást képest rögzített tengely és a rajta való áthaladását. Osztjuk a test egy több elemi részből áll, a tömege, amelyek mindegyike megegyezik az elforgatás sugarának és δmi jelentése ri. A mozgási energia az i-edik részecske:
A mozgási energia a különböző részecskék különböző, mert különböző lineáris sebesség. Kiszámításához a teljes energia a forgómozgást egy szilárd, meg kell összefoglalni energiáját annak minden eleme:
Mivel a szögsebesség ω ugyanaz minden eleme a test, akkor üzemen kívül az összege:
Az érték az úgynevezett tehetetlenségi nyomatéka a merev test. Tehetetlenségi nyomatéka a test az összegével egyenlő a tehetetlenségi nyomatéka képező részecskék a szervezetben. Ezután a képlet a kinetikus energia a forgómozgásának egy szilárd válik:
A tehetetlenségi nyomaték nem függ a fordulatszámtól és a tehetetlenség test leírja a forgómozgást: minél nagyobb a tehetetlenségi nyomatéka, annál több energiára van szükség, hogy tájékoztassa a testet úgy, hogy eléri az előre meghatározott sebesség. Az érték a tehetetlenségi nyomaték határozza meg nem csak a súlya, hanem az elosztási a forgási tengely. Egy vékony falú hengeres, amelynek a vastagsága sokkal kisebb, mint a sugara a tehetetlenségi nyomaték egyenlő:
A nagysága a tehetetlenségi nyomaték lehet képlettel számítottuk ki:
Így a tömör henger tehetetlenségi nyomatéka egyenlő:
A tehetetlenségi nyomaték egy olyan tengely körül áthaladó tömegközéppontja a labda egyenlő:
Kiszámításához a tehetetlenségi nyomaték egy tengely nem halad át a tömegközéppontja, szükséges használni Tétel Steiner: a tehetetlenségi nyomaték egy tetszőleges tengelye megegyezik tehetetlenségi nyomatékok párhuzamos tengely körül, hogy ez a középpontján áthaladó tömeg, plusz a termék súlya a távolság négyzetével tengelyek közötti:
A alapegyenletének dinamikáját forgómozgás a következő:
(11), ahol a β - tangenciális gyorsulás.
A munka során megvizsgáltuk a dinamika a mozgás egy rendszer, amely egy m tömegű, felfüggesztett egy menettel a forgó test, amely a tömeg a lemez m0. négy rúd tömege m2 mennyiségben, és négy rakomány tömege m1. A menet, amely fel van függesztve függélyezővel, van tekercselve a meghajtón. Ennek alapján Newton második törvénye, megkapjuk a képlet a gyorsulás a terhelés m:
(12), ahol R - sugara a lemez, I- tehetetlenségi nyomaték
Abban a pillanatban, a súrlódó erő alábbi képlettel számítottuk ki:
(13), ahol egy „- lineáris. gyorsul. az intézkedés alapján súrlódási erők
(14) ahol S - az utat a t idő
Legyen d - átmérője súlyok, l - hossza bár, h a távolság a forgástengely, hogy a súlypont a terhelés. Aztán a munka kiszámításának képletét a tehetetlenségi nyomatéka a rendszer képes lesz:
A mérési eredményeket a hozta az 1. táblázatban.
Az anya az összes eszköz-készítés volt specialitások osztály „finommechanikai eszközök”, amely megnyitotta a 1961-ben a Gépészmérnöki Kar.
1976-ban a opto-mechanikai tanszék szervezte.