impulzus
Minden téma ebben a szakaszban:
Az axiómák statika.
Ezek axiómák alapján megfogalmazott megfigyelés és vizsgálat a valós jelenségek körülöttünk. Néhány alapvető mechanika törvényei Galileo - Newton egyaránt AKC
A rendszer a konvergens erők
2.1.1 Equilibrium egy merev test, hogy egy rendszer konvergens erők. Az összetartó erő az úgynevezett cselekvési irányvonalat metszik egymást egy pontban. Tétel. rendszerek
Tetszőleges síkban erőrendszer
2.2.1 Equilibrium egy merev test jelenlétében egy lapos rendszer erők. Az ügy a párhuzamos erők. Az így kapott két párhuzamos erők irányított egy irányban van események
Systems összetartó erőket.
A kapott térbeli erőrendszer lehet meghatározni létrehozunk egy térbeli mnogoie
Önkényes térbeli rendszerét erők.
3.2.1. Pillanata erő pont körül. Pillanata erő tengely körüli. Elmélet pár helyet. Abban az esetben, egy repülőgép-rendszer erők pillanatnyi erő pont körül úgy definiáljuk, mint az algebrai vezetett
A súlypont.
Gravity - az eredő erő a vonzás a Földre, akkor eloszlik a térfogata a szervezetben. A vonzó erők alkalmazni a szilárd részecskék olyan rendszert alkot erők,
Kinematikája.
1. BEVEZETÉS úgynevezett kinematika részén mechanika, amely tanulmányozza a részecskék mozgását és szervek térben a geometriai pont
A transzlációs mozgás a test.
Transzlációs mozgása egy merev test egy mozgást, amelyben minden sorban prov
Rotációs mozgás egy merev test.
Ez az úgynevezett a forgómozgásának egy merev test, amelyben a pontokat a test mozgó merőleges síkokban a vezetékes, az úgynevezett test forgástengelye, és a kört ír le, a központban
Body egységes forgásnak egyenlet
A forgó test állandó szögsebességgel nevezzük egységes Prointegr
A egyenletesen a test forgását
A forgó test, melyben a szöget bezáró gyorsulás állandó, az úgynevezett ravnoperemennym forgás. Ha az érték a
Ezenkívül a sebességek.
Tekintsünk egy M pont, hogy végre összetett mozgást. Legyen ez a pont, mozgó pályáját relatív AB végzi során az időintervallum
Pillanatnyi sebessége központ (MDC)
MSC az a pont, síkidom, amelynek mértéke ebben az időben nulla. Tétel. Ha a szögsebessége síkidom nem nulla, akkor van MDC. hogy
Gyorsulások pontokon síkban mozgást.
Megmutatjuk, hogy a gyorsulás bármely pontján M a test, vagy egy párhuzamos síkban mozog (valamint sebessége) az összeget a gyorsulások, hogy megkapja az előre és a rotációs mozgás
Instant központ gyorsulás (LCF)
LCF egy pont a síkidom, a gyorsulás nulla. Ha ebben az időpontban adott gyorsulás bármely pont -
Különös esetekben meghatározó LCF.
1. Ismert pont, a gyorsulás nulla. Ez a pont az LCF. Például,
A fő számítási módszerek szöggyorsulással a síkban mozgást.
1. Ha ismeri a törvény változása a forgásszög vagy szögsebessége az idő, a szöggyorsulással
Ezenkívül a transzlációs mozgását.
Legyen egy merev test mozog előre sebességgel
Egy pár forgatást.
Tekintsük a speciális esetben, amikor a forgatás párhuzamos tengelyek körül vannak irányítva különböző irányokba, de modulo
Ezenkívül fordulatok körül metsző tengelyű.
Vegyük azt az esetet hozzáadásával körüli forgatás két egymást metsző tengely. ha ab
Amellett, transzlációs és rotációs mozgások.
6.5.1. A sebesség a transzlációs mozgást merőleges a forgástengelyre (# 9524;
A törvények dinamikáját.
Középpontjában a dinamika törvényei által létrehozott eredményeit összegző számos megfigyelések és kísérletek. Szisztematikusan ezek a törvények az első alkalommal megállapított Newton az ő klasszikus esszé „Mat
dinamikáját problémák a szabad és nem-szabad anyagi pont.
A szabad anyagi pont dinamikájának problémák a következők: 1. ismeretében a törvény a mozgás határozza meg a ható erőt rajta (az első feladat a dinamika) 2. Ismerve az aktív erő, meghatározza
Az egyenes vonalú mozgás egy pontot.
Tól kinematikai tudjuk, hogy a sebesség és a gyorsulás a minden idők pontokat az egyenes vonalú mozgás ugyanazon a vonalon. Mivel az irányt a gyorsulás egybeesik az irányt akció
Görbe vonalú mozgás egy pontot.
Tekintsük a szabad anyagi pont mozog az intézkedés alapján erők
Az összeg a mozgás és a kinetikus energia egy pont.
Ez az alapvető dinamikus jellemzői a mozgás. A a pont számát nevezzük vektort mennyiséget
A munkaerő. Teljesítmény.
Jellemzésére intézkedések által kifejtett erő a test egy bizonyos elmozdulást bevezetésre kerül
Tétel változás a kinetikus energia szempontjából.
Tekintsünk egy pont m tömegű, mozgatható az intézkedés alapján erők azokra alkalmazott abból a helyzetből M0, ahol volt V0 sebességet helyzetben M1
A tétel változásának perdület
(Moments tétel). Előfordul, hogy a tanulmány a lényeg, hanem a vektor változások (m
Az egyenes vonalú rezgések pont
4.1. Szabad rezgések figyelembe vétele nélkül az erők ellenállását. Tekintsünk egy M pont mozog az intézkedés alapján a visszaállító erőt csak az F, célja, hogy Nepo
Szabad rezgések ellenállás arányos a sebesség (csillapított oszcilláció)
Figyelembe veszik a rezgések a rendelkezésre álló környezeti ellenállás, feltételezve, hogy az ellenállás erő arányos a sebesség:
Kényszerrezgés. Rezonancia.
Vegyük azt az esetet, amikor a rezgések egy pont kivételével a visszaállító erő F, amely többé periodikusan időben változó erő
Mechanikus rendszer.
Mechanikus rendszer lényeges pontokon vagy meghatározott szervek, hogy egy sor rájuk, hogy a pozíció vagy mozgása minden pont pozíciójától függ és a mozgás az összes többinek. társ
tömeg a rendszer. A tömegközéppont.
Mozgás rendszer mellett ható erők függ tömegének és a tömeges forgalmazás. tömeg a rendszer egyenlő a számtani összegével a tömegek vagy szervek minden pontján, Arr
Differenciálegyenletek a rendszer mozgását.
Tekintsünk egy álló rendszer «n» lényeges pontokon. Kiosztani bármely pontján a rendszer tömeges MC. Jelöljük az így kapott összes alkalmazott, hogy a pont
Tétel a mozgás a tömeg közepén.
Elhelyezés termwise bal és jobb oldalán a (3) egyenlet. (4) transzformációs les
A törvény tömegmegmaradás mozgás központ.
Tétel a súlypont mozgást lehet beszerezni fontos eredményeket. 1). Hagyja, az összeg a külső erők hatnak a rendszer nullával egyenlő
Az összeg a rendszer mozgását.
A mozgás mértékét a rendszer lesz az úgynevezett vektor mennyiségben. egyenlő geométer
A tétel változásának lendület.
Tekintsünk egy rendszer, amely «n» anyaga pontok a rendszer, hogy létrehozzák a differenciálegyenletek a mozgás (2) és a hozzá őket termwise
A törvény lendületmegmaradás.
Tétel a változás a mozgás mértéke a rendszer kaphat fontos eredményeket. 1). Hagyja, hogy a összessége ható külső erők a rendszer nullával egyenlő:
A tehetetlenségi nyomaték a tengely körül.
Súlypont jellemzi tömeg eloszlása a rendszer nem teljes.
A fő momentum a rendszer.
A fő perdület (vagy kinematikus lendületet) a rendszer tekintetében a központ O az az érték K0 egyenlő a geometriai összege pillanatok magába Mennyiség
Tétel változásának perdület a fő mozgató rendszerrel (pillanatok tétel).
Tétel pillanatok bizonyult az egyetlen pont, hogy érvényes az egyes pontok a rendszerben. Következésképpen, ha figyelembe vesszük a pontrendszer tömegű MK amelynek mértékét, az
A törvény megőrzése perdület fő.
A pillanatokban a tétel kapjuk az alábbi fontos következménye van. 1). Hagyja, az összeg a pillanatokban a középpontja O valamennyi külső erők hatnak a rendszer nullával egyenlő:
A mozgási energia a rendszer.
A mozgási energia a rendszert nevezzük skaláris érték T egyenlő a számtani összegével a kinetikus energia az összes pontot a rendszer.
Néhány esetben a számítási munkát.
Tekintsük a következő esetekben. 1). Munka ható gravitációs erő a rendszeren. gravitációs munka ható részecskék tömegének egyenlő Pk
Tétel változás a kinetikus energia a rendszer.
Látható Sec. 3.5. A tétel igaz minden ponton a rendszer. Következésképpen, ha figyelembe vesszük, bármely pontján a rendszer tömeges MC rendelkező VR sebesség,
potenciális energia
A potenciális erők származhatnak a koncepció potenciális energia nagysága „jellemző a kínálat munka”, amely egy anyagi pont az ebben a bekezdésben erőtér
A törvény a mechanikai energia megmaradás
Tegyük fel, hogy az összes külső és belső erők potenciális ható a rendszerben. Ezután az egyes pontrendszer munka alkalmazott erők egyenlő: