Részletek Quantum Optics (e

16.2. példák problémamegoldás

Feladat 16.2.1. A fémfelület világítják hullámhosszúságú L = 350 nm-en. Amikor egy késleltető potenciális fotoelektromos nullává válik. Amikor a hullámhossz változása 50 nm retardáló potenciális különbség kellett növelni, hogy 0,59 V. Feltételezve Planck állandó és ismert a fény sebessége, meghatározzuk a töltési az elektron.

Ha ha változik a fény hullámhossza, ami miatt a fotoáram, szükséges volt, hogy növeljék a potenciális akadályt, így a hullámhossz csökken.

Ezt szem előtt tartva, és figyelembe véve, hogy írunk az Einstein-egyenlet mindkét esetben

Kivonásával (28) (27), azt kapjuk,

Feladat 16.2.2. Find a nagysága Uz késleltető potenciált fotoelektronok kibocsátott kálium megvilágítás fény, amelynek hullámhossza l = 3300 # 506;. A kilépési munkáját az elektron kálium-A = 2 eV.

Írunk az Einstein-egyenlet

Behelyettesítve egyenlet (30) és (31) be (20) a hozamokat

Feladat 16.2.3. Fényáram álló n = 5 × 104 fény fotonok, amelynek energia hullámhosszának megfelelő L = 300 nm fényérzékeny réteg, amelynek érzékenysége

K = 4,5 mA / W. Keresse meg a fotoelektronok száma megjelent egy felvillanás.

Az érzékenység a fotocella - a fotoáram indukált fényárammal a készüléket.

K = P - teljesítmény. (33)

Mivel a fényelektromos hatás - a folyamat szabad kifutását, és közben a besugárzást a fotokatód és a fény az aktuális áramlási során azonos.

Az energia, ami át határozza meg a reláció n kvantumokat

Átvitt teljesítmény ez az impulzus fény fotokatódról egyenlő

ahol t - expozíciós idő.

A töltés által hordozott N elektronok kivettük a katód egy fényimpulzus,

q = Ne (e - a töltés az elektron). (36)

Ez a töltés létrehoz egy fotoelektromos

Behelyettesítve (35) és (37) be (33) a hozamokat

Feladat 16.2.4. Egy sugár monokromatikus hullámhosszúságú fény

L = 663 nm-en általában esemény a sík tükör felületre.

A sugárzási fluxus a P = 0,6 watt. Adjuk meg: 1) F. nyomóerő által tapasztalt ezen felület; 2) a fotonok száma beeső egyes második felületen.

1. Az erő a termék a sugárzási nyomás a fény P nyomás a felület S

Behelyettesítve (40) (39) a hozamokat

ahol F = I × S emisszió, áramlás. Kiszámítása figyelembe véve, hogy R = 1, megkapjuk

2. A termék egyetlen fotonenergia száma n fotonok beeső felületén minden második, szintén egyenlő a sugárzási fluxus

F = E × n. Mivel a fotonenergia E =, akkor

Feladat 16.2.5. Ennek eredményeként, a Compton-hatás foton upon ütközés az elektron szétszóródott szögben q = 90 °. szórt foton energia E2 = 0,4 MeV. Határozzuk meg az energia E1 foton előtt szórás.

Ahhoz, hogy meghatározzuk a primer fotonenergia használatát képletű Compton

Dl = 2 × q, (42)

Behelyettesítve (43) be (42), és átalakítja a jobb oldalon, megszorozzuk, és elosztjuk azt a c

ahol E = mo × c2 = 0511 MeV - energia az elektron nyugalomban.

Feladat 16.2.5. Röntgen hullámhossz, beeső bíró anyag szabad elektronok, Lo = 0,003 nm. Mi az energia lesz Compton visszahatás elektront szórás egy foton szögben 60 °?

Az energia az elektron a törvény az energiamegmaradás definiáljuk a különbség az energiákat a fotonok az eseményről és az induló

Compton képletű

Behelyettesítve (47) a (48), megkapjuk

Olvasd el: Abstract
Olvasd el: 15. Tárgy hősugárzás
Olvasás: 15.1. alapvető fogalmak és összefüggések
Olvasás: 15.2. ellenőrzéssel kapcsolatos kérdések
Olvasás: 15.3. példák problémamegoldás
Olvasd el: 16. Tárgy fotoelektromos hatás. nyomás sveta.effekt Compton
Olvasd el: 16.1.osnovnye fogalmak és összefüggések
Olvasás: 16.2. példák problémamegoldás

| tartalomjegyzék