PhotoEffect piros szegéllyel - Encyclopedia of Mechanical Engineering xxl
Nyilvánvaló, hogy ha a Ku
Offset fotoelektromos küszöböt. Mi már kifejtette a lényege Einstein elmélete és kísérleti ellenőrzése lineáris optika - a gyenge fény területeken. Az ilyen fotoelektromos hatás nevezhetjük foton. [C.345]
Az elektromágneses elmélet a fény nem tudta megmagyarázni a függetlenségét az energia a fotoelektronok a fény erejét. megléte fotoelektromos küszöböt, arányos a kinetikus energia a fotoelektron sugár frekvencia. [C.301]
A piros él fényelektromos hatás fotonikus elmélet Einstein egyenlet meghatározható a feltétellel, hogy a foton energiája az elektron kilépési munkát A [c.302]
Határozza fotoelektromos küszöböt a fém kilépési munkája 2 eV. [C.340]
Határozzuk meg az elektron kilépési munkáját a fotokatód felületi és fotoelektromos küszöbértéket, ha a besugárzás fényében frekvencia fénysorompó 1,6-10 Hz fotoáram leáll, ha blokkoló feszültsége 4,1 V [c.341]
A piros él fotoelektromos fém 4,5-10 m. Határozzuk meg a kilépési munka. [C.345]
Jelentős nehézségek merülnek fel, amikor a fotoelektron sokszorozó csöveket az infravörös spektrális régióban. Mint már említettük, a fotoelektromos küszöb lehetetlenné teszi, ebben az esetben a használata fotokatódok tökéletesen működik a látható és ultraibolya tartományában. A mérésekhez az infravörös tartományban használva fotodiódák, a hatásmechanizmusa, amelynek alapja a belső fotoelektromos hatás. [C.442]
A tapasztalat azt mutatja. azonban, hogy a függőség ábrán látható. 32.7 nem mindig ez a helyzet. Számos fémek. különösen az alkálifém, amely abban rejlik, távoli vörös határán a látható, vagy akár az infravörös tartományban a spektrum és amelyek ezért érzékeny széles hullámhossztartományban. ott van a következő jellemzője a jelenlegi intenzitása van egy éles maximum egy bizonyos spektrális területen, gyorsan csökken mindkét oldalán szelektív. vagy szelektív. fotoelektromos hatás. Ábra. 32,8). A szelektivitás a fotoelektromos hatás nagyon hasonló rezonancia hatásokat. Ez történik, mintha az elektronok a fém van egy belső rezgési periódus. és a frekvencia a közelítés a gerjesztő fény a természetes frekvencia oszcillációs amplitúdóját az elektronok gyarapszik, és leküzdeni a kilépési munka. [C.644]
Ha a fény fémfelület képes megszerezni egy elektron fotonok energiája N (t. E. Ener] UW MNU), akkor azt kell várni látszólagos csökkenését a határ frekvencia N-szer (fotoelektromos küszöbérték felé való eltolódás hosszabb hullámhosszak). Megfigyelés a fotoelektromos hatás a vörös határon. Ez megköveteli, mint látni fogjuk, egy hatalmas fény intenzitása. hosszú gátolt erős hevítését a fém, ami a elektronemisszió érdekében), melyek egy piros határon. természetesen. [C.646]
A metszéspontja a vonal / z = / (v) az X-tengelyen (0 = 7,3), hogy meghatározzuk a minimális érték a beeső fény vo = Do, amely alatt (a 7.o v) a fényelektromos hatás figyelhető meg. Ez frekvencia vagy megfelelő Yao hullámhossz jellemzi fotoelektromos küszöbérték (fülre. 26.1). [C.161]
Fontossága van a spektrális jellemző a fotokatód, t. E. függése a spektrális érzékenységét hullámhosszúságú fény J. Experimental spektrális jellemzőit néhány tiszta fémek ábrán mutatjuk be. 26.7. Látható, hogy a kiindulási piros kerettel. l csökkenő érzékenységet növekedés következik fotokatód. Ha az alkálifém-csoport, és ezek ötvözetei, valamint a komplex fotokatódok (például, az antimon és az oxigén - tsezievogo cézium), melyek a vörös határán fekszik a látható és infravörös régiók is, és ezért érzékeny a széles hullámhossztartományban. spektrális tulajdonságokkal rendelkezik egy másik megjelenés. Ebből kiderül, éles csúcs egy bizonyos régióban a spektrum (ábra. 26,8). Ezt nevezik a fotoelektromos hatás szelektív vagy szelektív. A teljes magyarázatot erre a jelenségre adott, a modern kvantumelmélet. [C.162]
Először is, nem volt világos, hogy miért a megjelenése a fotoelektromos nem függ a fény intenzitását. de sok múlik a frekvencia. Azt találtuk, hogy minden egyes anyag jellegzetes jelentése - az úgynevezett vörös szélén a PhotoEffect. Ha a frekvencia a megvilágító fény a katód, a fenti a fotoelektromos küszöböt a katód. a fotoáram figyeltük meg gyakorlatilag bármilyen fény intenzitását úgy keletkezett közvetlenül a megvilágítás után a katód kezdődött. és erőssége fotoáram arányos a fény intenzitása. Ha a frekvencia a fény alatt volt fotoelektromos küszöbértéket, a fényáram nem merült fel, nem számít, hogy mennyi idő telt katód világítás, és nem számít, hogy mennyit nőtt a fény intenzitása. [C.48]
Ha a foton energia kisebb, mint az érték. megfelelő fotoelektromos küszöbérték wo, a kvantumhasznosítási V nulla (EFS CPC nem figyelhető meg). Amikor a fotonenergia nagyobb, mint a megadott érték. fotoelektromos hatás lép fel a kvantumhatásfok növekedésével gyorsan emelkedik tm. Egyes értéke FIB fotonenergia) F érték egy maximumon megy keresztül, és kezdődik za- [c.161]
Most, a fotoelektromos hatás figyelhető meg a vörös határon. opredelyae.moy kapcsolatban (2.3.9), m. e., frekvencián kevesebb (i> a = Aj%. Az alsó frekvencia határ frekvenciájú most határoztuk meg fotoelektromos hatás [c.229]
A kilépési munka eltér a különböző fémek és tipikusan néhány elektronvolt. Például, a vörös él fényelektromos hatás (a hullámhossz) egyenlő a kálium. nátrium-és réz 551 543 és a 277 nm-nél, ami megfelel a kilépési munkája 2,25 eV, 2,28, és 4,48. A késleltetési idő a fényelektromos hatás alapján a vázolt ábrázolásai ideje egyenlő a fém felületén az elektronok egy ütközés után a foton, t. E. Nagyon kicsi, és összhangban van a kísérletben. Ha a fotoelektromos hatás hátterében a fokozatos felhalmozódása az elektronok az elektromos mező által a hullám, a késleltetési idő lenne rendkívül nagy. Annak érdekében, hogy legyőzzük az erőket tartva a fém, az elektron kell felhalmozódnak energia egyenlő a kilépési munkája A. Ha az átlagos sűrűsége a fényhullám energiájú elektronsugár 1 áram nem kerülheti el a fém. Ez azt jelenti, hogy van egy minimális frekvenciáját a) sugárzás n => 4 / ft, ahol a fényelektromos hatás is lehetséges. Alacsonyabb frekvenciákon (CCA). fotoelektromos hatás nem figyelhető meg. Látjuk, hogy az Einstein-egyenlet (9.40) azonnal kifejti a létezését a fotoelektromos küszöböt. A különböző kilépési munka fémek A és ezáltal határfrekvencia o), p különböző értékeket. Emellett, a kilépési munka lényegében az állapot által érintett és a tisztaság a fém felületén, különösen a jelenléte adszorbeált gáz film. A legtöbb fém, a vörös szélén a fotoelektromos hatás számlák az ultraibolya tartományban a spektrum (a kísérletek cinklemezt Stoletova világítási fotoelektromos hatás elveszett az átmenetet a ultraibolya, a látható fény). Csak alkálifémek kerül a vörös él a látható fény tartományban. Ezért használják őket, hogy fedezze a felszínre a fotokatódot a fotocella. [C.458]
Egy szélesebb körű spektrális érzékenysége a fotoelektromos sugárzás érzékelők alapján jellemezzük a belső fotoelektromos hatás félvezetőkben. Felszívódás egy foton egy energia meghaladja az energia közötti intervallum a megtöltött vegyértéksáv és ingyenes vezetési sáv képződéséhez vezet egy pár nem-egyensúlyi töltéshordozók - elektronok és lyukak. A vörös széle a belső fotoelektromos hatás határozza meg bandgap. Ez függ a félvezető anyag, és hazugság az sokkal hosszabb hullámhosszak felé. mint a vevők külső fotoelektromos hatás. [C.465]
Multifoton fotoelektromos hatás vezet eltűnése fotoelektromos által meghatározott küszöböt (15.20a) és annak átállás hosszabb hullámhosszú elektromágneses hullámok a skála. Ez érthető, hiszen többfotonos például -photon, fotoelektromos hatás a bal oldali kifejezés (15,19) bemutatja nincs energia az egyik, és n kvantumokat. Különösen, ha az energia az összes elnyelt fotonok egyenlő, majd n-foton PhotoEffect állapotban (15,20) a formája A =, ahol / r w 1 - egyetlen fotonenergia. Akkor V, J n = Alhit = H uH / hn, T. E. Krasnaya határon. kifejezett frekvenciák ebben az esetben lenne n-szer kisebb, mint az egy-foton fotoelektromos hatás. [C.345]
Így, ha a megvilágítás gyakorisága a fény fém (vagy kisebb), akkor W = O, r. E. Az elektronok nem jön ki a fém is, ha van némi gyorsul mező. Ezért talált így Guo frekvencia (vagy a megfelelő hullámhosszúságú Felhasználói box = s / w) az úgynevezett határvonal PPH / io / Sing (piros határ fotoelektromos hatás). Fekszik a hosszabb hullámhosszak felé. mint elektro-pozitív fém, azaz a. e. annál könnyebben feladja az elektronokat. Így például, alkálifém határán fekszik a látható fény tartományban, míg a legtöbb egyéb fémek ez az ultraibolya. Meg kell jegyezni, továbbá, hogy a jelenléte priu 1esey, például oldott gázok a fém, gyakran nagyban megkönnyíti a kilépési mozgó elektronok a határ menti régióban a hosszú hullámhosszú. Az alábbiakban mutatjuk be. piros határon több lehetséges tiszta fémek [c.640]
Spektroszkópia az infravörös tartományban nem lehet elő vákuum fotocellák, és PMT az az oka, hogy a ency- u1ennye fotokatódoknak egy piros határ nem magasabb, mint 1100 nm. Most azonban ismert anyagok, amelyek segítenek költözni 3-4 mikron. Ezért az infravörös tartományban a napelemek használata alapján dolgoznak a belső fotoelektromos hatás. Ennek ki kell terjednie a hűtés nélküli fényelektromos alapú 1p5, PbSe és a PBS, amelyeket fel lehet használni, hogy 6 mikron mély és lehűtjük fotoreziszt alapuló adaíékoit, arany, cink, réz és más fémek hasznos 40 mikron. [C.652]
Ez a híres Einstein egyenletet a fotoelektromos hatás. Önmagában ez nagyon egyszerű a dolog, ami szokatlan az elején a XX századi fizika, amelyet beépítettek az egyenletben. Könnyen belátható, hogy Einstein javasolt egy egyszerű egyenlet kimerítően magyarázza a fent említett szabályokat a fényelektromos hatás, ami magyarázható a klasszikus elektrodinamika. Tól (2.3.8) következik, különösen, a kifejezés a vörös szélén a fotó-zfekta NEO [c.50]