ization dielektrikumokban
Dielektromos helyezni egy külső elektromos mező polarizált hatása alatt ezen a területen. dielektromos polarizáció az a folyamat megszerzése nemnulla makroszkopikus dipól momenta.Stepen dielektromos polarizáció jellemzi vektorral mennyiséget, az úgynevezett polarizáció vagy polarizációs vektor (P). Polarizációs úgy definiáljuk, mint az elektromos pillanatban egységnyi térfogatú dielektromos
,
ahol N - molekulák száma a hangerőt. PolyarizovannostP gyakran nevezik polarizáció, ami azt jelenti, ez a kvantitatív mértéke protsessa.V dielektrikumok következő típusú polarizációs: e-mail, az orientáció és a rács (ionos kristályok) Elektron típusú polarizációs jellemző dielektrikumok nem poláros molekulák. Egy külső elektromos mező (ábra. 2.1) a pozitív töltés a molekulán belüli tolódnak felé mezőt, és negatív az ellenkező irányba, miáltal a molekulák szert dipólus momentum mentén irányul külső területén
Az indukált dipólus momentum a molekula arányos az intenzitás a külső villamos tér, ahol - a polarizálhatóságot a molekula. Az érték a polarizáció ebben az esetben, ahol n - molekuláris koncentráció; - az indukált dipólus momentum a molekula, amely azonos minden molekulák és az irányba, amely egybeesik az irányt a külső polya.Orientatsionnny polarizációs jellemző típusú poláris dielektrikumok. Hiányában egy külső elektromos mező molekuláris dipólusok orientált véletlenszerűen úgy, hogy egy makroszkopikus elektromos dipólus momentum a dielektrikum nulla.
Ha egy ilyen szigetelő helyezzük egy külső elektromos mező, a dipól a molekulában jár pillanatban erők (ábra. 2.2), hajlamos orientálja dipólusmomentum az irányt a térerősség. Azonban a teljes tájolása nem fordul elő, mivel a termikus mozgást hajlamos, hogy elpusztítsa az intézkedés a külső villamos polya.Takaya úgynevezett polarizációs orientáció. Polarizáció ebben az esetben, ha
- átlagos értéke dipólmomentum komponens irányában a külső polya.Reshetochny polarizációs jellemző típusú ionos kristályok. Ionos kristályok (NaCl, stb) hiányában egy külső mező dipólmomentum minden egyes egység cella egyenlő nullával (ábra. 2.3.a) hatása alatt a külső villamos tér pozitív és negatív ionok vannak tolva ellentétes irányban (ábra. 2.3.b) . Minden cella a kristály válik dipólus, a kristály polarizált. Ezt a polarizációt nevezzük rács. Polarizációs ebben az esetben meg lehet határozni, mint az érték valahol dipólus momentum az elemi cella, n - sejtek száma egységnyi térfogatra.
Izotróp dielektromos polarizációs bármilyen típusú társított térerősség aránya, ahol - a dielektrikum érzékenységét a dielektromos.
8. Az ömlesztett és felszínhez kötött díjakat.
Kapcsolódó díjakat. Ennek eredményeként a polarizációs folyamat a mennyiség (vagy felülete) a dielektrikum fordul elő kompenzálatlan díjakat amelyek úgynevezett polarizációs. vagy társult. Részecskék Ezek a díjak része a molekulák alatti külső villamos tér el vannak tolva a saját egyensúlyi helyzete elhagyása nélkül a molekula, amelyhez tartoznak. Kapcsolódó díjak jellemzik a felületi sűrűség .Vydelim polarizált szigetelő alapon ferde prizma S és L. éle párhuzamos a polarizációs vektor P (ábra. 2.4). Ennek eredményeként, polarizáció egyik egy prizma bázisok jelennek negatív töltések egy felületi sűrűsége, és egyéb pozitív töltések a plotnostyu.S makroszkopikus szempontból, ez a térfogat megegyezik dipólus töltések keletkeznek és amelyek egymástól mért távolsága rasstoyanieL. akkor a villamos pillanatban a prizma egyenlő Másrészt, az elektromos pillanatban egységnyi mennyiség, ahol - közötti szög a merőleges irányban a bázis és a prizma P. A terméket a vektor az a mennyisége, prizmy.Priravnyav együtt két kifejezést az elektromos pillanatban, azt látjuk, hogy a felületi sűrűsége kötött díjak egyenlő a szokásos komponense a polarizációs vektor:
,
ahol n - az egység vektor felületre merőleges a dielektrikum.
Ha a polarizáció vektor P eltérő a különböző pontok a térfogata a dielektrikum, a dielektromos ömlesztett polarizációs díjak fordul elő, az ömlesztett sűrűség.
Az elektromos mezőt a dielektromos. Tekintsünk egy lapos homogén dielektromos réteg között elhelyezett két ellentétes töltésű sík (ábra. 2.5). Tegyük fel, hogy az elektromos mező, amely által létrehozott ezen síkok vákuumban egyenlő,
ahol - a felületi töltéssűrűség a lemezeken (ezeket a díjakat az úgynevezett szabad). Hatása alatt a területen dielektromos polarizált és a polarizáció jelennek meg, vagy kötött díjakat lapján. Ezek a díjak termelnek dielektromos elektromos mező, amely ellen irányul egy külső területen.
,
ahol - a felületi sűrűsége a kötött díjakat. Az így kapott mező belsejében a dielektrikum
.
A felületi sűrűsége kötött díjak kevesebb, mint a sűrűsége szabad hordozók, és nem az egész területen E0 kompenzált dielektromos mező: Part feszültség vonalak átmennek a dielektromos, a másik része megszűnik a kapcsolódó díjak (2.5 ábra.). Kívül a dielektromos. Következésképpen, ennek eredményeként a polarizációs mező gyengébb, mint belül a külső dielektrikum. Így
,
ahol - a dielektromos állandója a közeg. A képlet azt mutatja, hogy a dielektromos állandó jelzi, hányszor térerősség vákuumban nagyobb térerősség dielektromos. Vákuum dielektromos.