Dobd modell a nucleus - fizikai enciklopédia
Csepp modell CORE - egyik legkorábbi modellek az atommag, által javasolt Niels Bohr (N. Bohr) és K. von Weizsäcker (C. F. von Weizsäcker) és fejlesztette J. Wheeler (J. Wheeler), és Ya. . Frenkel és mtsai. (1935-1939), egy raj mag ez tekinthető gyakorlatilag összenyomhatatlan folyadékot cseppek rendkívül magas sűrűségű. Teljes súly nucleus álló Z protonok és N = A-Z neutronok (A - száma nukleonok) kevesebb, mint az összege a tömegek alkotó nukleonok a kötési energiát tartja a nukleonokat a sejtmagban. Sze kiszámításakor az energia egy nukleonra 1 szinte minden stabil sejtmagok A> 50 konstans (
8-9 MeV ábra. 1). Ez állandóságát és tartósságát a tömegsűrűsége különböző magok (a térfogat az atommag számával arányos nukleonok A) közvetlenül vezetett C. m. I. C. m. I. Azt jutott kifejezésre poluempirich. a képlet nukleáris kötési energia (Weizsäcker képlet)
Itt a. al. AT. AP - állandók (lásd alább.), av - nukleonra jutó kötési energia értéke 1 egy végtelenül nagy magot nem rendelkezik felületi (maganyag), és az első ciklus - térfogati energia. Nukleonok, található a mag felületére, van egy minimális számú kötvények al. Nukleont, mint a belső. Ezért az igazi rendszermagot véges méretű figyelembe kell venni a hozzájárulást a felület Eb. arányos a kernel, t. e. A 2/3. és csökkenti a teljes kötési energia (a második kifejezés az összeg).
Ábra. 1. Energia kapcsolódásai számítva egyetlen nukleon különböző magok.
Ha figyelembe vesszük, csak a tömb és felületi szempontból az összes kernel - isobar stabilnak kell lennie, függetlenül a értékek Z és N. Valójában stabil könnyű atommagok csak nucleus Z = N. és a helyszínen a nehéz magok - N> Z. Ez arra bevezetésével a harmadik (Coulomb energia) és 4. (nukleáris szimmetria energia) kifejezések (1). A megfelelő kifejezést a Coulomb energia fakad taszítása protonok, amelyek kedveznek a megjelenése stabil neutrongazdag magok - isobar. Ha az atommag - sugarú gömbben rc
A 1/3 protonok és homogén eloszlású, akkor a Coulomb energia a nucleus
Z 2 / A 1/3. t. e. A kevesebb, mint Z. A kísérleti kevesebb. A tények azonban azt mutatják, hogy nem minden stabil atommagok - isobar feleslegével neutronok, de csak rabok egy szűk sávban a diagramon NZ (2. ábra).
Ábra. 2. A tesztcsík stabil magok a NZ-diagram; Minden stabil mag - zachernonny négyzet; A folytonos vonal megfelel Z = N.
Ábra. 3. A függőség a tömegdefektus D Z izobár atommagok A = 127.
Figyelembe veszi t. N. isotopy. tag vagy energia szimmetria (4. ciklus), a szerepét a raj szemlélteti a görbe a tömegdefektus D Z minden isobar bizonyos Egy (3.). A mag ami fekszik a alján a „völgy” stabil magja, található a lejtők nem stabilak, ezek „roll” az alsó eredményeként b-bomlás. Energia szimmetria bekövetkezik az az oka, hogy a Pauli gyengíti a kölcsönhatás a homonim nukleonokat. Így. energia szimmetria leírja az a tendencia, a mag legyen Naib, stabil A = 2Z. Azonban, a Coulomb-taszítás a protonok megakadályozza ezt, úgy, hogy stabil, nehéz magok van egy> 2Z. szimmetria energia erősebben függ az attribútumokat. sűrűsége protonok és a neutronok, mint a Coulomb energia, ami azt eredményezi, tekintettel a kis összenyomhatósága folyadékot a magtöltés közel állandó belső magja sűrűsége. Egy részletes tanulmány az energia a magok közléstől kiderült, hogy Eb rendszeresen függ a páros vagy páratlan Z és N. Meg lehet jelenlétével magyarázható nukleonok pár közötti összefüggések nukleonok azonos nevű, ami kiegészíti. kötési energia és írja le az utolsó kifejezés az (1) képletű: d = 0 páratlan A. d = -1 páratlan és a páros A Z d = 1, és még-A és páratlan Z. minden állandók a képletben (1 ) határozzuk meg "illeszkedő" kötési energiája egy tömeges mért kísérletileg atommagok: av = 15,56 MeV, AS = 17,23 MeV, al = 0,697 (RC = 1,24 fm) MeV, aT = 23,28 MeV, ap = 12 MeV. Átlagban F la (1) leírja a tömege a magok. Eltérés ([1%, op. E.
25-20 MeV; Megállapodás a megfigyelt hasadási akadályok kiszámított C. m. i. Ez azt jelenti, hogy a kifejezés arányos egy 2/3 (1) jelentése a felületi energia. Amikor X / 1 hasadási gáton eltűnik, t. E. A rendszermag egyáltalán nem egyensúlyi állapotban. Ez igaz a nagy gerjesztési energiát. A legtöbb állam a nucleus megalakult a hasadási gáton, amikor h''1 fontos szerepet játszanak shell korrekciókat. Ha egy csepp folyadékot magspinek, annak tulajdonságait függnek amellett, hogy a x paraméter oszthatósága a dimenziómentes y paraméter. arány egyenlő a gömb alakú forgási energiát. esik a felületi energiája Es. X> 0,81, ha y> y0 = 7/5 (1-x) 2 Egy forgó csepp nem egyensúlyi állapotban. ha y
x<0,81 с ростом энергии вращения сплюснутый сфероид сменяется трёхосной фигурой. Изменение симметрии равновесной фигуры вращающегося ядра происходит, когда с увеличением угл. момента сплюснутые двухосные эллипсоиды переходят в трёхосные эллипсоиды Якоби. При ещё больших у трёхосные фигуры теряют устойчивость - у вращающейся капли нет устойчивого равновесия. Существуют помимо (1) другие полуэмпирич. ф-лы капельной модели для Eсв. отличающиеся лишь учётом того или иного числа поправочных членов. Гл. поправка возникает из-за диффузного распределения плотности на границе ядра. Диффузность влияет на энергию симметрии, кулоновскую и поверхностную энергии. Вводятся также поправки, учитывающие сжимаемость ядерной жидкости и др. Величина поправок обычно больше неск. Мэв, а их число n>10. függése a módosítások az A és Z nem teszi lehetővé, hogy megbízhatóan meghatározni a megfelelő empirikus. konstansok a képletben (1). Ez azért lehetséges, mert a változását az A és Z az ismert tömegek atommagok fordul elő egy viszonylag szűk tartományában a völgy b-stabil atommagok (ábra. 2). Lit.: Kravtsov V. A. atomtömege és az energia a magok, 2nd ed. M. 1974 Myers W. D. fejlesztése szemiempirikus csepp modell "Atom, adatok és nucl. Adattáblák", 1976, v. 17, № 5-6, p. 411; Bór Mottelson O. B. Felépítés az atommag, Acad. az angol. Vol. 2, M. 1977 GA Crest Pichak.