Alapjai áramköri elmélet egyen- és váltakozó áram kézikönyv az önálló munkavégzésre

Ábra. 3.22. Reakcióvázlatok elektromos áramkörök a független számítási

3.10. Elektromos áramkör szinuszgörbétől mágneses

(Induktív) csatlakoztatott elemek

Mivel elemei elektromos áramkörök, amelyek mágneses kapcsolatban, úgy induktor.

3.10.1. Szerint és számláló kapcsoló mágnesesen kapcsolt tekercsek

A bemutatott rendszer ris.3.23 két tekercs ültetett a mágneses magok állandó mágneses permeabilitása ami lényegesen nagyobb, mint a mágneses permeabilitás a levegő. Ez a feltétel azt sugallja, hogy a mágneses fluxusok A tekercsek által előállított, túlnyomórészt zárt belül mágneses magok. Festés kölcsönös közötti mágneses csatolást tekercsek található a levegőben anélkül, hogy a mágneses kör bonyolult (lásd. 1.3 ábra), és kényelmetlen érvelés.

Ris.3.23. Mágnesesen összekapcsolt tekercsek:

és - szerint a befogadás; b - számláló kapcsoló

A tekercsek (tekercsek) a ris.3.23, és ugyanolyan tekercselési iránya és elektromosan összekötve úgy, hogy áramok bennük is ugyanabba az irányba. Irányai a mágneses fluxust a tekercsek határozzák meg az ismert jobbkezes csavar szabály (hüvelykujj). Mágneses fluxusok F1 és F2 az említett ábrán az ugyanabban az irányban, azaz a szeres. A kapott mágneses fluxus az összege F1 és F2, és ez a helyzet okoz egybehangzó befogadás tekercsek - szerinti mágnesesen.

Növelése eredő mágneses fluxus növekedését okozza a feszültségesést minden tekercs.

Tekercsek ris.3.23, b vannak tekercselve egyformán jól, de a villamos kapcsolat olyan, hogy az ellentétes irányú áramokkal. Következésképpen, a ellentétes irányú mágneses fluxus. A kapott áram a különbség az F1 és F2, valamint egy ilyen vegyület mágneses csatolású tekercsek nevezett számlálót. Csökkentése miatt az az eredő mágneses fluxus csökken, és a feszültségesést minden tekercs.

Egyik vagy másik típusú zárványok nyerhető megváltoztatásával tekercselési irányára egyik tekercs, vagy egy állandó kanyargós, változó a természet a villamos csatlakozás tekercsek.

Az egyenlet második törvénye Kirchhoff ris.3.23 rendszer és a formája:

ahol r1. L1 - ellenállás és induktivitása az első tekercs;

r2. L2 - ellenállás és induktivitás a második tekercs;

M - a kölcsönös induktivitás;

- feszültségesés a mindenkori tekercsek miatt kölcsönös mágneses csatolás.

Ez az érték szerepel az egyenletben kétszer számít az első hatás a második tekercs, és fordítva, a második orsót az első.

Ris.3.24. Reakcióvázlat szubsztitúciós mágnesesen kapcsolódik tekercsek:

és - szerint a befogadás; b - számláló kapcsoló

A tekercselés iránya a tekercsek megfelelő áramköri jelzi a pont (vagy lánckerekek). Mindkét pont ris.3.24 és a megfelelő induktív (hagyható), amely kijelöli az azonos irányba feitekercseiésévei. Ennek eredményeként, a jelenlegi i azonosan orientált tekintetében a megjelölt pontokon tekercs bilincsek. Ez a funkciók a felvételen.

A ris.3.24 b pontok találhatók különböző oldalain induktivitása. Következésképpen a jelenlegi a tekercs benne különböző oldalán, más szóval, a másként tájolva jelzett bilincsek. Ez annak a jele, szembejövő felvételét.

Az általános szabály mássalhangzó (számláló) felvétele a következőképpen képződik: Ha a jelenlegi rendszerek helyettesítés mágnesesen kapcsolódik tekercsek azonosan orientált képest pofák jegyzett, majd a zárvány vegyület vagy egybehangzó tekercsek; egyébként a - számláló.

Ez a szabály vonatkozik a elágazó áramkör. Például, a 3.25 ábra mutatja néhány áramköri csomópont. Két ág tartalmazza a mágnesesen összekapcsolt tekercseket. Szabály értelmében megfogalmazott tekercs, amely szerepel a mágneses kapcsolatban szerinti.

Ábra 3.25. node áramkör

Egyenlet (3,73) végül a következő alakú