A mágnesezési görbék ferromágneses anyagok

Folyamatok mágnesezettsége ferromágneses anyagok vannak osztva, reverzibilis és irreverzibilis tekintetében a mágneses tér változást. Ha eltávolítása után külső zavar mező mágnesezettség az anyag visszakerül a kezdeti állapot, akkor ez a folyamat reverzibilis, különben - visszafordíthatatlan.

Váltvaforgató változások figyelhetők meg egy kis kezdeti szegmense részének I. a mágnesezettség görbe (Rayleigh sáv) a kis elmozdulások a domain falak és a II, III forgatásakor a mágnesezettség vektorok a domének. A fő rész rész I. utal, hogy a visszafordíthatatlan mágneses megfordulása folyamat, amely alapvetően meghatározza a hiszterézis tulajdonságait ferromágneses anyagok (lag mágnesezettség megváltoztatja a mágneses mező változásait).

hiszterézis hurok egy görbe mutatja a változás a mágnesezettség egy ferromagnet hatása alatt a ciklikusan változó külső mágneses mező.

1 pont - műszaki telítettségi pontot (Bs, Hs). Későbbi feszültségek csökkentésére az anyagban N nullára (szakasz 1-2), hogy meghatározzuk a határ (maximum) értéke a Br remanencia érték, és tovább csökkenti a negatív térerő is a teljes lemágneseződésre B = 0 (Lot 2-3) a H pontban = = -NsV - maximális a kényszerítő erő a mágnesezés.

Az anyagot remagnetized negatív irányban, amíg a telítettség (szakasz 3-4) a H = - Hs. Megváltoztatása a térerősségnek pozitív módon zár határciklusos hiszterézis görbe 4-5-6-1.

A beállított állapotok az anyag határán belül a hiszterézishurok érhető megváltoztatásával a mágneses térerősség. megfelelő privát aszimmetrikus és szimmetrikus hiszterézis ciklus.

Mágneses hiszterézis: 1 - kezdeti mágnesezési görbe; 2 - korlátozó hiszterézis ciklus; 3 - fő mágnesezési görbe; 4 - szimmetrikus saját ciklus; 5 - aszimmetrikus részleges ciklusok

Attól függően, hogy az értékek a kényszerítő erő ferromágneses és lágy mágneses materialyrazdelyayut a magnitotvordye.

Lágy alkalmazott mágneses anyagok mágneses rendszerek, mint a mágneses magok. Ezek az anyagok alacsony kényszerítő erő, nagy áteresztőképességű és a telítettség indukciós.

Magnitotvordye anyagok nagy koercitív erő és elömágnesezett permanens mágnesek - az elsődleges forrásai a mágneses mező.

telítési indukció - a maximális indukció, amely beszerezhető a mágneses anyag. Ez határozza meg a megengedett amplitúdó R ™ £ indukció amelyek függnek a térfogata a mag és a szint nem-lineáris torzulást.

Maradék indukció (Br) - a mágneses indukció fennmaradó egy mágnesezett anyag után a mágnesező tér eltávolítjuk.

Kényszerítő erő - a lemágnesezésére külső mágneses tér erőssége. amelyet alkalmazni kell a ferromágneses korábban mágnesezett telítettség, hogy hozzák le nullára a mágnesezettség vagy a mágneses indukció benne.

34.MDS, mágneses indukció a mágneses SOPROTIVLENIE.ZAKONY OMA és Kirchhoff.

A mágneses-vektor fizikai mennyiség jellemző a mágneses mező indukció határozza meg az erő által tapasztalt egység töltés Q. mozgó mágneses mezőt egy V sebesség:
. (8.1)
Mágneses indukció mérése a Tesla [T].
Mágneses fluxus - egy fluxus vektor a mágneses indukció révén az S felület:

Az egyenletes mágneses mező merőleges a mágneses fluxus a tér S .:
. (8.3)
A mágneses fluxus mérjük Weber [Jd]
.
A mágnesezettség a mágneses pillanat egységnyi térfogatú anyag:
. (8.4)
ahol - a mágneses momentuma vektort az elemi áramkör:
.
mágneses térerősség (standard megjelölési H) - vektor fizikai mennyiség, egyenlő a különbség vektor a mágneses indukció B ivektora mágnesezettség M.

ahol - mágneses állandó.

A mágnesezettség és a mágneses térerősség mért A / m.

Így az Ohm-törvény egy mágneskör formájában hasonló felvétel Ohm törvénye, hogy az elektromos áramkört, bár a fizikai természete teljesen más folyamatok

Ez az úgynevezett mag mágneses ellenállást.

a) Az első Kirchhoff törvény mágneses kör alapján vezettük a folyamatosság elve a mágneses erővonalak

Tekintsük a mágneses áramköri egység (ábra. 8,13).

Az általános formája az első Kirchhoff törvény a mágneses kör:

A megfogalmazás a törvény a következő.

Az összeállítás a mágneses kör mágneses fluxus algebrai összege nulla. A patakok szerepel a csomópont venni „-” jel, és felmerült, hogy - a „+” jel.

A második Kirchhoff törvény mágneses körök.

Az érték Hk lk úgynevezett mágneses feszültségesés, így a második Kirchhoff-törvény az alábbiak szerint.

Az áramkör algebrai összege a mágneses feszültségesés egyenlő az algebrai összege mágnes-erők.